- •Лекція 1 Вступ|вступ|
- •Статика - це розділ теоретичної механіки, в якому висловлюється|викладає| загальне|спільне| вчення про сили і вивчаються умови рівноваги матеріальних тіл, що знаходяться|перебувають| під дією сил.
- •1. Поняття вектора
- •2. Праві і ліві системи координат
- •3. Довжина проекції і направляючі|спрямовувати,скеровувати| косинуси вектора
- •5. Векторний добуток|добуток| двох векторів
- •Лекція 2
- •Основні поняття і визначення статики
- •Аксіоми статики
- •Теореми статики
- •Лекція 3
- •З'єднання|сполучення,сполука| тіл між собою
- •Тіла, що контактують з|із| поверхнею
- •Зв'язок за допомогою ниток (нитка, ланцюг|цеп|, трос)
- •З'єднання|сполучення,сполука| тіл за допомогою шарнірів
- •Жорстке затиснення
- •Система сил, що сходиться
- •Умови рівноваги системи сил, що сходяться у векторній формі
- •Умови рівноваги системи сил, що сходяться в алгебраїчній формі
- •Момент сили відносно|відносно| осі
- •Зв'язок моменту сили відносно|відносно| осі з|із| моментом сили відносно|відносно| точки|точки|
- •Формули для моментів сили відносно|відносно| осей координат
- •Лекція 4
- •Лекція 5
- •Приведення системи сил до заданого центру. Приведення сили до заданого центру
- •Приведення системи сил до заданого центру
- •Умови рівноваги системи сил
- •Умови рівноваги просторової системи паралельних сил
- •Теорема про момент рівнодіючої (теорема Варіньона)
- •Умови рівноваги плоскої системи сил
- •Теорема про три моменти
- •Лекція 7
- •Тертя Тертя ковзання
- •Кінематика Лекція 1
- •Кінематика точки|точки|
- •Швидкість точки|точки|
- •Швидкість точки|точки| при векторному способі завдання|задавання| руху
- •Лекція 2
- •Природний трикутник
- •Диференціювання одиничного|поодинокого| вектора
- •Рівномірний рух
- •Рух який рівномірно змінюється
- •Лекція 3
- •Лекція 4
- •Кінематика твердого тіла
- •Міри свободи твердого тіла
- •Рівномірне обертання
- •Обертання яке рівномірно змінюється
- •Лекція 5
- •Лекція 6
- •Теорема про прискорення точок плоскої фігури
- •Миттєвий центр прискорень
- •Приклади знаходження мцп.
- •Динаміка Лекція 1
- •Вступ|вступ|
- •Аксіоми класичної механіки
- •Системи одиниць
- •Лекція 2
- •Лекція 3
- •Загальні|спільні| теореми динаміки точки|точки|
- •Кількість руху точки|точки|
- •Елементарний і повний|цілковитий| імпульс сили
- •Теорема про зміну кількості руху точки|точки|
- •Момент кількості руху точки|точки|
- •Теорема про зміну моменту кількості руху точки|точки|
- •Робота сили. Потужність
- •Кінетична енергія точки|точки|
- •Теорема про зміну кінетичній енергії точки|точки|
- •Принцип Даламбера для матеріальної точки|точки|
- •Лекція 4
- •Лекція 5
- •Лекція 6
- •Кількість руху системи
- •Теорема про зміну кількості руху системи
- •Закони збереження|зберігання| кількості руху
- •Теорема про рух центру мас
- •Момент кількості руху системи
- •Момент кількості руху твердого тіла відносно|відносно| осі обертання при обертальному русі твердого тіла
- •Закони збереження|зберігання| моменту кількості руху
- •Кінетична енергія системи
- •Кінетична енергія твердого тіла
- •Теорема про зміну кінетичній енергії системи
Лекція 5
Короткий зміст|вміст,утримання|: Внутрішні і зовнішні сили. Центр мас. Моменти інерції відносно|відносно| точки|точки| і осей. Теорема Штейнера.
Вступ|вступ| в динаміку системи
Механічною системою називається будь-яка система матеріальних точок|точок| і тіл.
Зовнішніми силами механічної системи називаються сили, з|із| якими на точки|точки| і тіла механічної системи діють точки|точки| і тіла, що не входять в дану систему.
Рівнодіюча|рівнодійна| всіх зовнішніх сил, прикладених до точки,|точки| позначається|значить| (від латинського exterior| - зовнішній).
Внутрішніми силами механічної системи називаються сили взаємодії між точками|точками| і тілами даної системи.
Рівнодіюча|рівнодійна| всіх внутрішніх сил, прикладених до точки,|точки| позначається|значить| (від латинського interior| - внутрішній).
Це розділення|поділ| є|з'являється,являється| умовним і залежить від того, яка механічна система розглядається|розглядує|.
Внутрішні сили системи володіють |слідуючими| властивостями:
Теорема. Головний вектор всіх внутрішніх сил системи (векторна сума) дорівнює нулю при будь-якому стані|достатку| системи. .
Доказ: Згідно однієї з аксіом динаміки, будь-які дві точки системи діють один на одного з|із| рівними по величині, але|та| протилежно направленими|спрямованими| силами. Векторна сума цих сил дорівнює нулю. Всі внутрішні сили є|з'являються,являються| великою кількістю таких парних сил. Тому сума всіх внутрішніх сил дорівнює нулю.
Теорема. Головний момент всіх внутрішніх сил системи (векторна сума) відносно|відносно| будь-якої точки|точки| або осі дорівнює нулю при будь-якому стані|достатку| системи. або .
Доказ: Будь-які дві точки системи діють один на одного з|із| рівними по величині, але|та| протилежно направленими|спрямованими| силами. Сума моментів цих сил відносно|відносно| будь-якої точки|точки| або осі дорівнює нулю. Всі внутрішні сили є|з'являються,являються| великою кількістю таких парних сил. Тому сума моментів всіх внутрішніх сил відносно|відносно| будь-якої точки|точки| або осі дорівнює нулю.
Диференціальні рівняння системи у векторній формі:
,
Геометрія мас
Розглянемо|розглядуватимемо| механічну систему, яка складається з кінцевого|скінченного| числа матеріальних точок|точок| з|із| масами , а положення|становище| точок|точок| в просторі задається радіус-векторами .
Ц ентром мас механічної системи називається геометрична точка|точка| С|із|, радіус-вектор якої визначається виразом|вираженням|
де - маса системи.
Якщо механічна система є суцільним тілом, то його розбивають на елементарні частинки|частки,часточки| з|із| нескінченно малими масами . Рисунок 5-1
Суми в межі переходять в інтеграли і центр мас визначається виразом:|вираженням|
Центр мас є|з'являється,являється| не матеріальною точкою|точкою|, а геометричною. Центр мас характеризує розподіл мас в системі.
Координати центру мас мають вигляд|вид|:
Для тіл типу|типа| тонкого листа|аркуша| (поверхня) і тонкого дроту (лінія) і , де - поверхнева|поверхова,зверхня| і лінійна щільність відповідно. Інтеграли обчислюються|обчисляють,вичисляють| по поверхні і лінії.
Моменти інерції
Для характеристики розподілу мас в тілах при розгляді обертальних рухів потрібно ввести|запроваджувати| поняття моментів інерції.
Момент інерції відносно|відносно| точки|точки|
Скалярна величина
або
називається полярним моментом інерції відносно|відносно| точки О,
d – відстань від поточної точки|точки| до точки О.
Момент інерції відносно|відносно| осі
Скалярна величина або
називається моментом інерції відносно|відносно| осі l, r – відстань від точки|точки| до осі.
Моменти інерції однакових за формою однорідних тіл, виготовлених з|із| різних матеріалів, відрізняються один від одного. Характеристикою, не залежною від маси матеріалу, є|з'являється,являється| радіус інерції.
Величина називається радіусом інерції.
Момент інерції відносно|відносно| осі через радіус інерції відносно|відносно| цієї ж осі визначається виразом|вираженням| .
Моменти інерції відносно|відносно| осей координат
Відцентрові моменти інерції
Встановимо залежність між моментами інерції відносно|відносно| паралельних осей, одна з яких проходить через центр мас.
Теорема про моменти інерції відносно|відносно| паралельних осей (Теорема Штейнера)
М омент інерції системи відносно|відносно| будь-якої осі дорівнює моменту інерції відносно|відносно| паралельної осі, що проходить через центр мас, плюс добуток|добуток| маси системи на квадрат відстані між цими осями
Доказ: Хай|нехай| є|наявний| дві декартові системи координат і , осі яких паралельні. Початок системи знаходиться|перебуває| в центрі мас системи. Доведемо теорему для осей і .
Рисунок 5-2
;
Координати зв'язані між собою співвідношеннями:
, ,
, , .
Отже , що і потрібно було довести.
Головними осями інерції називаються осі, в яких відцентрові моменти інерції дорівнюють нулю.
Моменти інерції тіла відносно|відносно| головних осей інерції називаються головними моментами інерції тіла.
Тензор інерції і тензор інерції для головних осей: