14. Ограниченная когерентная последовательность одиночных радиоимпульсов.

4.1. Временная структура.

Временная структура ограниченной когерентной последовательности описывается выражением

где − число одиночных зондирующих сигналов последовательности;

− период повторения одиночных ЗС;

− закон модуляции огибающей последовательности.

На практике, как правило, имеет прямоугольный вид (ЗС, излучаемый ФАР при фиксированном положении луча) или гауссов вид (ЗС излучается антенной, осуществляющей линейное сканирование). Как правило, несущественно изменяется за период повторения. С учётом этого

4.2. Энергетический спектр.

Энергетический спектр описывается выражением:

,

где − энергетический спектр закона модуляции одиночного зондирующего импульса;

− энергетический спектр закона модуляции ограниченной когерентной последовательности -модулированных радиоимпульсов

.

Энергетический спектр является гребенчатым и представляет собой бесконечную последовательность энергетических спектров огибающей , расположенных на оси частот с интервалом :

.

В целом, энергетический спектр ограниченной когерентной последовательности одиночных зондирующих сигналов является гребенчатым:

4.3. Функция неопределённости.

Функция неопределённости описывается выражением:

,

где − функция неопределённости одиночного зондирующего сигнала;

− функция неопределённости огибающей , имеющая протяжённости по и , соответственно, равные и обратно пропорциональные длительности огибающей (если имеет прямоугольную форму, то ФН имеет форму, аналогичную ФН ППРИ, только в последней заменяется на ).

В большинстве случаев изменением ФН огибающей по за период повторения можно пренебречь и выражение для можно записать в виде:

.

Вид диаграммы неопределенности ограниченной когерентной последовательности одиночных зондирующих сигналов (см. рисунок 10) является многолепестковым и вдоль оси , и вдоль оси .

Протяженность основного лепестка по осям и :

, .

15. Вторичное излучение радиолокационных целей и их классификация.

Вторичное излучение возникает в случае, когда ЗС на пути своего распространения встречает неоднородность среды по электрическим параметрам: диэлектрической проницаемости или электрической проводимости. Такую неоднородность представляет любая радиолокационная цель. Под действием ЗС на поверхность цели возникают колебания свободных электронов и связанных электрических зарядов. Возбужденные при этом токи проводимости и токи смещения делают цель источником вторичного излучения. Принимаемая антенной РЛС часть вторичного излучения образует отраженный сигнал.

Классификация целей как источников отражений представлена на рисунке 1.

Рис. 1

По характеру влияния на структуру отраженного сигнала радиолокационные цели делятся на:

сосредоточенные (или точечные), размеры которых намного меньше соответствующих размеров разрешаемого объёма;

распределенные, размеры которых соответствуют нескольким разрешаемым объемам.

Сосредоточенные цели подразделяются на:

одиночные цели;

групповые цели, состоящие из нескольких одиночных целей.

Одиночные сосредоточенные цели по конфигурации могут быть:

простыми;

сложными.

На поверхности сложной сосредоточенной цели, размеры которой намного превышают длину волны, образуется несколько областей локального отражения.

Пример: блестящие области на поверхности полированной модели в оптическом диапазоне. По закономерностям вторичного излучения такая цель похожа на групповую.

Анализ большинства характеристик РЛС требует определения интенсивности отраженного сигнала (ОС). Эта интенсивность зависит от многих факторов и, в первую очередь, от отражающих свойств цели. Такие свойства характеризуются эффективной отражающей поверхностью (ЭОП) цели.