- •1.Задачи решаемые геофизическими методами в разведочных и эксплуатационных скважинах
- •2.Вклад отечественных ученных в развитие методов интерпретации гис
- •3.Информационная модель гис.(диаграмму нарисовать)
- •4.Плотность горных пород и ее связь с главными геофиз параметрами.(два графика)
- •5.Глинистость коллекторов и ее влияние на главные геофиз параметры. (графики)
- •6.Пористость коллекторов и ее влияние на главные геофиз параметры.
- •7.Проницаемость коллекторов и ее влияние на главные геофиз параметры
- •8.Водонасыщенность и нефтегазонасысещенность коллекторов и их связь с геофизич. Параметрами
- •9.Значение методов гис в обеспечении высоких темпов развития нефтяной и газовой промышленности
- •10.Удельное электрическое сопротивление неглинистых пород и его зависимость от различных факторов (Кп, Кв и др)
- •11.Удельное электрическое сопротивление глинистых пород и его зависимость от различных факторов (Кп, Кв и др
- •12.Удельное электрическое сопротивление пород со сложной структурой порового пространства.
- •13.Петрофизическая характеристика объекта исследования при наличии скважины, вскрывающей пласт (на примере метода сопротивлений)
- •14. Комплекс методов сопротивления, применяющееся для изучения коллекторов нефти и газа.
- •15.Изменение кажущегося сопротивления обычными нефокусированными зондами. Связь кажущегося сопротивления с истинным.
- •16. Поле точечного электрода в однородной среде
- •17. Классификация трехэлектродных нефокусированных зондов
- •19. Теор. Кривые кс в пластах различной толщины низкого сопротивления (нужно дописывать формулы и дорисовывать все из тетрадки)
- •20. Теор. Кривые кс, получаемые против пачек пластов высокого сопротивления.
- •21. Влияние скважины, заполненной п.Ж., на каж. Сопротивление. Влияние зоны проникновения.
- •22. Эффекты экранирования тока и их влияние на характер кривых гис.
- •23. Влияние зоны проникновения фильтрата п.Ж. На показания осн. Методов гис
- •24. Способы опр-я границ пластов по диаграммам электрометрии.
- •25. Влияние неидеальных зондов на кривые кс.
- •26. Общие принципы интерпретации данных бэз.
- •27. Типы кривых бэз.
- •28. Метод микрозондов, как средство выделение фильтрующих коллекторов.
- •29. Экранированные микро- и макрозонды. Принцип регистрации диаграмм.
- •30. Интерпретация диаграмм экранированных зондов.
- •31. Совместное влияние толщины пласта и скважины на величины кс. Измеренных трёхэлектродными нефокусированными зондамим ( пласт ограниченной толщины).
- •32. Способы измерения и определения удельного сопротивления промывочной жидкости по данным гис.
- •33. Физические основы индукционного метода. Индукционные зонды.
- •34. Определение удельного сопротивление пластов по диаграммам индукционного зонда.
- •35. Определение диаметра скважины. Его влияние на показания основных методов гис.
- •36. Влияние скин-эффекта и скважины на показание индукционного метода.
- •37. Диффузионно-абсорбционная активность и её связь с литологическими особенностями горных пород.
- •38. Физические основы метода потенциалов собственной поляризации.
- •39. Наблюденная, статическая и относительная амплитуды сп. Влияние геометрии и удельного электрического сопротивления на наблюдаемую амплитуду сп. Потенциалы собственной поляризации
- •43. Фильтрационные потенциалы.
- •44. Окислительно-восстановительные потенциалы.
- •45. Физические основы метода диэлектрической проницаемости.
- •46. Геологическая интерпретация диаграмм метода диэлектрической проницаемости.
- •47. Разновидности диэлектрического метода. Принципы измерения в волновом диэлектрическом методе вдм
- •48. Радиоактивные излучения. Взаимодействие γ-квантов с веществом.
- •Взаимодействие γ-квантов с веществом.
- •50. Техника регистрации диаграмм в радиометрии.
- •51. Физ.Основы метода естественной радиоактивности
- •52. Интерпретация диаграмм гм. Определение глинистости.
- •53. Использование γ и n излучения в геофизике. Классификация методов радиометрии.
- •54. Общие особенности диаграмм методов радиометрии. Определение границ пластов.
- •55. Физические основы метода рассеянного γ-излучения. Ггм-п и ггм-с
- •56. Определение плотности и пористости по ггм.
- •57. Физические основы нгм и ннм. Нейтронный свойства г.П.
- •58. Физ.Основы импульсных нейтронных методов. Аппаратура для проведения инм.
- •59. Интерпретация диаграмм инм. Определение коэф.Нефтенасыщенности.
- •60. Влияние длины зонда на характер диаграмм нм.
- •61. Интерпретация диаграмм нм. Определение нейтронной пористости.
- •62. Изучение времени жизни тепловых нейтронов. Области применения инм.
- •63. Ингм. Основа теории и интерпретации результатов скважинных исследований.
- •64. Упругие свойства г.П.
- •65. Классификация ак.Задачи, решаемые акустическим методом:
- •66. Физические основы акустических методов. Аппаратура.
- •67. Обработка и интерпретация ам. Определение Кп
- •1. Определение литологии пород в разрезе скв.
- •2. Определение Кп и структуры порового пространства.
- •68. Широкополосный ак (низкочастотный), акустический метод. Решаемые задачи и область применения.
- •69. Физические основы ядерно-магнитного метод. Принцип измерения.
- •70. Определение эффективной пористости и характера насыщения по данным ядерно-магнитного метода.
- •71. Определение характера насыщения коллекторов. Разделение газоносных и нефтеносных коллекторов в разрезе скважин.
- •72. Определение положения контактов (внк, гвк, гнк) по геофизическим данным. Контроль за положением внк в процессе эксплуатации скважин.
- •73. Викиз
70. Определение эффективной пористости и характера насыщения по данным ядерно-магнитного метода.
Применение ядерно-магнитных методов (ЯММ) основано на наличии магнитных и механических моментов у ядер атомов. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитные моменты отдельных ядер хаотически направлены во все стороны и их суммарный магнитный момент равен нулю. Если ядро поместить во внешнее постоянное магнитное поле , то магнитные силы будут стремиться ориентировать магнитный момент ядра по направлению внешнего поля. Однако, подобно вращающемуся волчку в поле тяготения Земли, полного совпадения магнитного момента μ отдельного ядра с направлением не произойдет. Вектор магнитного момента, подобно оси волчка, будет прецессировать вокруг направления поля - непрерывно двигаясь, описывать коническую поверхность с осью, совпадающей с направлением . Круговая частота прецессионного вращения зависит от магнитного момента ядра и напряженности магнитного поля. Для протона (ядра водорода) в магнитном поле Земли частота прецессии близка к 2000 Гц.
Т аким образом, при ЯММ принят следующий способ наблюдения свободной прецессии ядер. Пропуская ток через катушку, ось которой направлена под углом к магнитному полю Земли, создают поперечное магнитное поле , поляризующее горную породу, т. е. изменяющее направление и величину ее ядерной намагниченности (рисунок слева – Схема получения свободной прецессии ядер в МП Земли: а – поляризация дополнительным полем, б – свободная прецессия вектора намагниченности M после выключения поля). Величина должна быть во много раз больше поля Земли , поэтому результирующая намагниченность практически совпадает с направлением поля .
При прецессии М ее поперечная составляющая , вращаясь вокруг оси , пересекает витки катушки в разных направлениях и наводит в последней переменную ЭДС с частотой 2000 Гц. Амплитуда колебаний этой ЭДС уменьшается во времени по тому же экспоненциальному закону U0e-t/T, что и (здесь U0 — амплитуда ЭДС в момент выключения поляризующего поля). Значение U0 — основная величина, определяемая при ЯММ (рисунок справа – Схематическое изображение сигнала свободной прецессии после узкополосного фильтра).
П ри методике, основанной на принципе свободной прецессии, регистрируется сигнал от ядер водорода. Ядра других элементов (фтор, алюминий, углерод-13), обладающие ядерным магнитным моментом, создают более слабый и быстро затухающий сигнал, который практически не регистрируется прибором. Таким образом, величина U0 пропорциональна концентрации ядер водорода в горной породе. Причем несущественно, входит ли водород в состав воды или нефти. В связи с этим метод ядерного магнитного резонанса используют для определения количества водорода в горных породах. Преимущества метода заключается в том, что водород в составе воды, химически связанной или прочно адсорбированной на поверхности зерен породы, не дает вклада в измеряемую ЭДС, ибо создает очень быстро затухающий сигнал. Таким образом, определяемое ядерным магнитным методом количество водорода позволяет установить количество несвязанной воды или нефти в породе. Это количество соответствует величине эффективной пористости пород, представляющей важнейший параметр коллекторов. Другими методами этот параметр прямо не определяется.
Величину Uo принято выражать в условных единицах, называемых индексом свободного флюида (ИСФ). Сто таких единиц соответствуют сигналу в воде. Величина ЭДС, соответствующая этой единице, определяется в результате эталонного замера в воде. Показания метода в единицах ИСФ после внесения поправок (за влияние диаметра скважины, глинистой корки и т.д.) соответствуют эффективной пористости KП.ЭФФ коллекторов. Точку записи ЯММ относят к середине катушки зонда. Возбуждение и регистрация сигналов осуществляется циклами, включающими время поляризации, время наблюдения сигнала и паузу. В режиме поляризации по одной из катушек пропускается ток порядка 2А. После отключения тока начинается прецессия, вследствие чего в катушке зонда, отключенной к этому времени от источника питания, наводится ЭДС сигнала ЯММ. Вследствие переходных процессов, связанных с выключением поляризующего поля, регистрация сигнала свободной прецессии начинается не сразу после начала прецессии, а лишь спустя некоторое время, называемое мертвым (tM), порядка 25-З0 мс. Аппаратура ЯММ, работающая в магнитном поле Земли позволяет измерить сигнал свободной прецессии ядер с временами релаксации от 20-30 до 2000 мс.
ЯММ проводится только в открытом стволе, так как присутствие металлической колонны резко искажает земное магнитное поле, экранирует пласт от поляризующего поля и исключает возможность принять сигнал. Кроме того, направленность поля Земли затрудняет применение ЯММ в наклонных и горизонтальных скважинах.