- •Раздел 4
- •Теория электромагнитного поля
- •2.Общие вопросы
- •3.Краткие сведения из векторной алгебры
- •4.Первое уравнение Максвелла
- •5.Второе уравнение Максвелла
- •6.Третье уравнение Максвелла
- •8.Теорема Умова-Пойнтинга. Вектор Пойнтинга
- •9.Общая схема движения энергии в электрической цепи.
- •10.Электростатическое поле
- •11.Безвихревой характер электростатического поля
- •12.Электрический потенциал
- •13.Определение потенциала
- •14.Уравнение Пуассона и Лапласа
- •15.Г Рис. 5.11 раничные условия
- •16.Поле шарового электрода
- •17.Магнитное поле постоянных токов
- •18.Скалярный магнитный потенциал
- •19.Векторный магнитный потенциал
5.Второе уравнение Максвелла
За основу берется закон электромагнитной индукции:
. (5.22)
Заслуга Максвелла заключается и в том, что он развил этот закон для мысленного контура, и добавил понятие о циркуляции вектора напряженности электрического вдоль этого мысленного контура. Левую часть этого уравнения преобразуем по теореме Стокса, правую представим в виде:
, (5.23)
. (5.24)
Тогда . (5.25)
Здесь так же равны подинтегральные выражения:
. (5.26)
Это второе уравнение Максвелла. Оно связывает изменение электрического поля в пространстве с изменением магнитного поля во времени, и является дифференциальным уравнением, имеющим бесчисленное множество решений. Конкретное решение может быть найдено с учетом начальных и граничных условий. Эти два уравнения характеризуют неразрывную связь электрического и магнитного полей
6.Третье уравнение Максвелла
Рассмотрим теорему Гаусса и постулат Максвелла.:
, . (5.27)
Левая часть уравнений преобразуется по теореме Остроградского:
. (5.28)
Правая часть может быть расписана как
, (5.29)
где ρ – объемная плотность зарядов.
После подстановки
. (5.30 )
Здесь равны так же подинтегральные выражения
. (5.31)
Это третье уравнение Максвелла. Оно говорит о том, что дивергенция, величина расхождения (мощность) электрического поля, равна плотности заряда в данной точке. Там, где нет зарядов, нет дивергенции поля. Если заряд положительный, дивергенция положительна, и наоборот (рис. 5.3)
7.
ρ>
0 ρ
< 0
+
divD
> 0
– divD
< 0
Рис. 5.3
Проделав аналогичные операции над принципом непрерывности магнитного потока, можно получить четвертое уравнение Максвелла
. (5.32)
Это уравнение говорит о том, что нигде нет источников магнитного поля, и оно имеет вихревой характер. Принцип непрерывности электрического тока ничего нового не дает в смысле характеристики электромагнитного поля, и не входит в число основных уравнений.
В полную систему уравнений, характеризующих электромагнитное поле в точке, входят 4 уравнения Максвелла и еще три дополнительных:
, (5.33)
, (5.34)
, (5.35)
, (5.36)
, (5.37)
, (5.38)
. (5.39)
Эти уравнения переменных полей. Если поля постоянны во времени, то их можно разделить на две системы.
Для электростатического поля
,
,
.
Д ля магнитного поля (поля постоянных токов)
,
,
,