- •Вопросы к экзамену по физике:
- •Электрический заряд. Закон сохранения заряда. Закон Кулона.
- •Электрическое поле. Напряжённость поля. Принцип суперпозиции полей. Силовые линии поля. Поле Диполя.
- •Поток вектора напряжённости электрического поля. Теорема Остроградского-Гаусса. Примеры.
- •Работа сил электрического поля при перемещении зарядов. Циркуляция вектора напряжённости.
- •Потенциал электрического поля. Потенциал поля точечного заряда, системы зарядов.
- •Связь между напряжённостью и потенциалом.
- •Энергия системы зарядов, заряженного проводника, конденсатора. Энергия электрического поля, объёмная плотность энергии.
- •Полярные и неполярные молекулы. Поляризация диэлектриков. Вектор поляризации. Электрическое поле диэлектриков.
- •Теорема Остроградского-Гаусса при наличии диэлектриков.
- •Постоянный электрический ток ,сила тока, плотность тока, законы Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме, законы Кирхгоффа для разветвлённой цепи.
- •Магнитное взаимодействие токов ,магнитное поле ,закон Ампера ,Лоренца, магнитная индукция, силовые линии магнитного поля.
- •Закон Лопласса. Магнитное поле прямолинейного и кругового токов.Магнитныймомен кругового тока.
- •Циркуляция вектора магнитной индукции ,магнитное поле соленоида.
- •Механическая работа в магнитном поле, магнитный поток, теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля в вакууме.
- •Электромагнитная индукция, закон Лоренца, основной закон электромагнитной индукции.
- •Явление самоиндукции и взаимоиндукции. Индуктивность соленоида. Коэффициент взаимоиндукции.
- •Энергия магнитного поля. Плотность энергии.
- •Магнитное поле в веществе, вектор намагничивания, описание поля в магнетиках.
- •Ток смещения, система уравнений Максвелла.
- •Общие сведения о колебаниях, гармонические колебания, энергия гармонических колебаний
- •Затухающие механические колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Логарифмический декремент затухания. Добротность.
- •Вынужденный механические колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Резонанс.
- •Колебательный контур. Гармонические и электромагнитные колебания. Дифференциальное уравнение и его решение.
- •Распространение волн в упругой среде. Уравнения плоской и сферической волн.Уравнение плоской волны, распространение в произвольном направлении.
- •Волновое уравнение для эпизодических колебаний. Вектор Пойтинга.
- •Интерференция волн, условия максимума и минимума.
- •Стоячие волны.
- •Дифракция волн. Зоны Фриэйлера. Дифракция Фриэйлера от простейших преград.
- •Дифракция щелей. Дифракционная решётка.
- •Поляризация электромагнитных волн.
Энергия магнитного поля. Плотность энергии.
Энергия магнитного поля. Плотность энергии.Проводник, c протекающим по нему электрическим ток, всегда окружен магнитным полем, причем магнитное поле исчезает и появляется вместе с исчезновением и появлением тока. Магнитное поле, подобно электрическому, является носителем энергии. Логично предположить, что энергия магнитного поля совпадает с работой, затрачиваемой током на создание этого поля. Рассмотрим контур индуктивностью L, по которому протекает ток I. С этим контуром сцеплен магнитный поток Ф=LI, поскольку индуктивность контура неизменна, то при изменении тока на dI магнитный поток изменяется на dФ=LdI. Но для изменения магнитного потока на величину dФ следует совершить работу dА=IdФ=LIdI. Тогда работа по созданию магнитного потока Ф равна Значит, энергия магнитного поля, которое связано с контуром, Энергию магнитного поля можно рассматривать как функцию величин, которые характеризуют это поле в окружающем пространстве. Для этого рассмотрим частный случай — однородное магнитное поле внутри длинного соленоида. Подставив в формулу (1) формулу индуктивности соленоида, найдем Так как I=Bl/(μ0μN) и В=μ0μH , то где Sl = V — объем соленоида. Магнитное поле внутри соленоида однородно и сосредоточено внутри него, поэтому энергия (2) заключена в объеме соленоида и имеет с нем однородное распределение с постоянной объемной плотностью Формула для объемной плотности энергии магнитного поля имеет вид, аналогичный выражению для объемной плотности энергии электростатического поля, с тем отличием, что электрические величины заменены в нем магнитными. Формула (3) выводилась для однородного поля, но она верна и для неоднородных полей. Формула (3) справедлива только для сред, для которых линейная зависимость В от Н , т.е. оно относится только к пара- и диамагнетикам.
Магнитное поле в веществе, вектор намагничивания, описание поля в магнетиках.
Ток смещения, система уравнений Максвелла.
Общие сведения о колебаниях, гармонические колебания, энергия гармонических колебаний
Колеба́ния — повторяющийся в той или иной степени во времени процесс изменения состояний системы около точки равновесия. Например, при колебаниях маятника повторяются отклонения его в ту и другую сторону от вертикального положения; при колебаниях в электрическом колебательном контуре повторяются величина и направление тока, текущего через катушку.
Гармоническое колебание — явление периодического изменения какой-либо величины, при котором зависимость от аргумента имеет характер функции синуса или косинуса. Например, гармонически колеблется величина, изменяющаяся во времени следующим образом:
или
де х — значение изменяющейся величины, t — время, остальные параметры — постоянные: А — амплитуда колебаний, ω — циклическая частота колебаний, — полная фаза колебаний, — начальная фаза колебаний.
Обобщенное гармоническое колебание в дифференциальном виде
Гармонические колебания выделяются из всех остальных видов колебаний по следующим причинам:
Очень часто[2] малые колебания, как свободные, так и вынужденные, которые происходят в реальных системах, можно считать имеющими форму гармонических колебаний или очень близкую к ней.
Широкий класс периодических функций может быть разложен на сумму тригонометрических компонентов. Другими словами, любое колебание может быть представлено как сумма гармонических колебаний.
Для широкого класса систем откликом на гармоническое воздействие является гармоническое колебание (свойство линейности), при этом связь воздействия и отклика является устойчивой характеристикой системы. С учётом предыдущего свойства это позволяет исследовать прохождение колебаний произвольной формы через системы.