- •1. Роль электропривода в современных машинных технологиях
- •1.2. Структура электропривода
- •1.3. Классификация электроприводов
- •Тема 2. Лекция 2
- •2.1. Механические характеристики двигателя и рабочего механизма
- •2.2. Уравнение движения электропривода
- •Это уравнение, отражающее второй закон Ньютона, называют уравнением движения электропривода.
- •2.3. Приведенное механическое звено
- •Лекция №3
- •Тема 3.Электромеханические свойства асинхронных двигателей
- •3. 1. Принцип работы асинхронного двигателя
- •3.2. Механическая характеристика асинхронного двигателя
- •3.3. Способы пуска ад
- •1. Пуск асинхронного двигателя с фазным ротором
- •2. Пуск ад с короткозамкнутым ротором может быть:
- •Асинхронные двигатели с улучшенными пусковыми характеристиками
- •Способы регулирования скорости асинхронного двигателя
- •Лекция №4
- •4.1. Регулирование скорости изменением числа пар полюсов
- •4.2 Регулирование скорости ад изменением скольжения
- •4.3. Регулирование скорости асинхронного двигателя в каскадных схемах его включения
- •4.4 Асинхронный электропривод с частотным регулированием скорости
- •2. Преобразователи частоты со звеном постоянного тока
- •Тормозные режимы асинхронных двигателей
- •Лекция №5 Электромеханические характеристики синхронных электродвигателей
- •5.1 Принцип работы синхронного двигателя
- •5. 2. Режимы работы синхронного двигателя
- •5.3. Регулирование тока возбуждения синхронного двигателя
- •Лекция №6 регулируемые электроприводы с двигателями постоянного тока
- •6.1. Электромеханические характеристики двигателей постоянного тока независимого возбуждения
- •5.2 Электропривод с двигателями постоянного тока с последовательным возбуждением
- •6. Переходные процессы в электроприводе
- •6.1. Общие сведения
- •6.2 Переходные процессы, определяемые механической инерционностью электропривода
- •7 Энергетика эп
- •7.1. Расчет мощности и выбор типа электродвигателя для разных режимов работы
- •Нагрев и охлаждение двигателя
- •Метод эквивалентного тока
- •Метод эквивалентного момента
- •Метод эквивалентной мощности
- •7.3 Энергетические показатели электропривода
- •7.4. Потери энергии в переходных режимах
- •8. Схемы управления электроприводами
- •8.1 Аппаратура управления и защиты электроприводов
- •8.2. Схема управления пуском асинхронного двигателя
- •9.1. Схема управления асинхронными двигателями посредством магнитного пускателя а) нереверсированнго б) реверсированного
- •Содержание:
3.2. Механическая характеристика асинхронного двигателя
Рассмотрим работу асинхронного двигателя с фазным ротором, обмотки которого замкнуты накоротко.
Как уже указывалось, момент двигателя пропорционален потоку Ф и активной составляющей тока ротора I2а, приведенного к статору. Поток, создаваемый обмотками, зависит от величины и частоты питающего напряжения
(3.9)
Ток ротора I2 равен
(3.10)
где Z2 – полное сопротивление фазы обмотки ротора.
Следует учитывать, что индуктивное сопротивление обмотки ротора х2 является величиной переменной, зависящей от частоты тока ротора, а, следовательно, от скольжения
х2 = 2πf2L2 = 2πf1·sL2
При неподвижном роторе при s=1 индуктивное сопротивление обмотки ротора наибольшее. По мере роста скорости (уменьшении скольжения) индуктивное сопротивление ротора х2 уменьшается и при достижении номинальной скорости составляет всего 1-3% от величины сопротивления при s=1. Обозначив X2s=Х2ном,
Х2 = Х2ном S (3.11)
Тогда
(3.12)
Активная составляющая тока ротора
(3.13)
где (3.14)
Приведем параметры цепи ротора к обмотке статора с учетом коэффициента трансформации кT = U1 /Е2н. Приведение параметров производится на основе сохранения равенства мощности.
Е'2 = Е2·кT; ; r’2 = r2 ·τ2; x’2 = x2 ·τ2(3.15)
С учетом (3.15)
и (3.16)
Разделив числитель и знаменатель формулы (3.16) на s, получим
Рис.3.3. Схемы замещения асинхронного двигателя
Проведенная математическая операция - деление числителя и знаменателя на s, конечно, не изменяет справедливость равенства (3.17), но носит формальный характер, что нужно учитывать при рассмотрении этого соотношения. В действительности, как это следует из исходнойформулы (3.12), от скольжения зависит величина индуктивного сопротивления ротора х2, а активное сопротивление r2 остается постоянным. Использование выражения (3.17) позволяет по аналогии с трансформатором составить схему замещения асинхронного двигателя, которая представлена на рис.3,3,а.
Для анализа нерегулируемого электропривода эту схему можно упростить, перенеся контур намагничивания на зажимы двигателя. Упрощённая П-образная схема замещения представлена на рис. 3.3,6. Исходя из этой схемы, ток ротора будет равен:
(3.18)
где хк = х1 + х2н – индуктивное сопротивление короткогозамыкания.
Активная составляющая тока ротора будет:
(3.19)
Подставляя (3.9) и (3.19) в (3.3), получим выражение для момента асинхронного двигателя
(3.20)
Это выражение отображает механическую характеристику асинхронного двигателя s = f (M).
Рис.3.4. Примерная механическая характеристика асинхронного двигателя с фазным ротором,
Характеристика асинхронного двигателя с фазным ротором, обмотки которого замкнуты накоротко, представлена на рис. 3.4.
Приравняв производную dM/ds = 0, найдем максимальное значение момента асинхронного двигателя Мк и соответствующее ему значение критического скольжения sK.
(3.23)
Рис.3.5. Упрощенная векторная диаграмма асинхронного двигателя
Отношение максимального момента к номинальному называется перегрузочной способностью асинхронного двигателя
(3.24)
(3.25)
где sкрит – критическое скольжение;
знак (+) – означает, что эта величина относится к двигательному режиму;
знак (–) – к генераторному режиму рекуперативного торможения.
С учетом (3.23) и (3.24) формулу механической характеристики (3.20) можно преобразовать к более удобному для пользования выражению – формуле Клосса.
(3.26)
где а = r1/r’2
Для двигателей мощностью более 15кВт сопротивление r1 невелико и при частоте 50Гц значительно меньше хк. Поэтому в приведенных выше выражениях величиной r1 можно пренебречь.
Тогда
(3.27)
или Sк= Sном (3.28)
Формула Клосса, если пренебречь r1 будет иметь вид:
(3.29)
По формулам (3.28) и (3.29) можно рассчитать механическую характеристику асинхронного двигателя, пользуясь его паспортными данными, зная номинальный момент Мн, номинальное скольжение sH и перегрузочную способность двигателя λ.
Проанализируем особенности механической характеристики асинхронного двигателя (см. рис.3.4). Она носит нелинейный характер и состоит из двух частей. Первая – рабочая часть – в пределах скольжения от 0 до sK. Эта часть характеристики близка к линейной и имеет отрицательную жесткость. Здесь момент, развиваемый двигателем, примерно пропорционален току статора I1 и ротора I2. Так как на этой части характеристики s<sк, то второе слагаемое знаменателя в формуле (3.29) существенно меньше первого, и им можно пренебречь. Тогда рабочую часть механической характеристики можно приближенно представить в линейной форме, где момент пропорционален скольжению.
или (3.30)
Вторая часть механической характеристики асинхронного двигателя при скольжениях, больших sK (s>sк) криволинейная, с положительным значением жесткости β. Несмотря на то, что ток двигателя по мере роста скольжения увеличивается, момент, напротив, уменьшается. Если обмотки ротора асинхронного двигателя с фазным ротором во внешней цепи замкнуты накоротко, то пусковой ток такого двигателя (при ω = 0 и s=1) будет очень большим и превысит номинальный в 10-12 раз. В то же время пусковой момент составит порядка 0,4-0,5 номинального., Для короткозамкнутых двигателей пусковой ток будет (5,5-7,0) Iн, а пусковой момент (0,9-1,3) Мн.
Рис.3.6. Векторная диаграмма цепи ротора асинхронного двигателя:
а - при большом скольжении; б - при малом скольжении.
Для объяснения такого несоответствия между величинами пускового тока и момента рассмотрим векторные диаграммы цепи ротора (рис.3.6) для двух случаев:
а) когда скольжение велико (пусковая часть характеристики); б) когда скольжение мало (рабочая часть характеристики). При пуске, когда s=l, частота тока ротора равна частоте питающей сети 50Гц). Индуктивное сопротивление обмотки ротора (см.3.11) велико и существенно превосходит активное сопротивление ротора r2, ток отстает от э.д.с. ротора на большой угол φ2, т.е. ток ротора, в основном, реактивный. Поскольку э.д.с. ротора в этом случае будет велика E2S=1 = Е2н, то и пусковой ток будет очень большим, однако из-за малого значения cosφ2 активная составляющая тока ротора I2a будет невелика, а, следовательно, момент, развиваемый двигателем, будет также невелик.
При разгоне двигателя скольжение уменьшается, э.д.с. ротора, частота тока ротора, индуктивное сопротивление ротора пропорционально уменьшаются. Соответственно уменьшается величина полного тока ротора и статора, однако, вследствие повышения соsφ2 активная составляющая тока ротора растет и возрастает момент двигателя.
Когда скольжение двигателя станет меньше sк, то частота тока ротора уменьшится настолько, что индуктивное сопротивление станет уже меньше активного, и ток ротора будет практически активным (см.рис.3.6,б), момент двигателя будет пропорционален току ротора. Так, если номинальное скольжение двигателя sн = 2%, то по сравнению с пусковыми параметрами частота тока ротора уменьшится в 50 раз, соответственно уменьшится индуктивное сопротивление ротора. Поэтому, несмотря на то, что э.д.с. ротора также уменьшится в 50 раз, она будет достаточна для создания номинального тока ротора, обеспечивающего номинальный момент двигателя. Таким образом, своеобразие механической характеристики асинхронного двигателя определяется зависимостью индуктивного сопротивления ротора от скольжения.