- •Физические основы микроэлектроники
- •Глава 1. Структура и физико-механические свойства твердых тел
- •1.1. Кристаллизация
- •Структура идеальных кристаллов
- •Обозначение узлов, направлений и плоскостей в кристалле.
- •Жидкие кристаллы
- •Молекул в кристаллической (а), жидкокристаллической (нематической) (б) и жидкой (в) фазах
- •И смектической (б) фазах
- •Типы межатомной связи и классификация твердых тел
- •Кристаллов с ковалентной связью: а — элементы группы ivb;
- •Дефекты реальных кристаллов
- •Внедрения (а) и замещения (б)
- •Диффузия в твердых телах
- •Два соседних узла решетки, один из которых занят атомом а, другой вакансией в
- •Распределение примеси в частных случаях диффузионного процесса
- •1. Диффузия из источника с постоянной поверхностной концентрацией.
- •2. Диффузия из тонкого слоя с фиксированным количеством примеси.
- •Температурная зависимость коэффициента диффузии.
- •Поверхностная диффузия.
- •Деформационные свойства кристаллических тел
- •Рекристаллизация
- •Дислокации
- •Перпендикулярной линии дислокации
- •Явления упрочнения
- •Физические свойства пленок и покрытий
- •Адгезия пленок и покрытий
- •Формирование адгезионной связи.
- •1. Пластичные металлы в месте соприкосновения подвергаются сильной пластической деформации (рис. 2.12), при которой полностью сминаются все неровности. Так осуществляется холодная сварка.
- •Тела жидкостью
- •Функции распределения невырожденного и вырожденного газов
- •Ферми — Дирака для вырожденного газа при абсолютном нуле.
- •Влияние температуры на распределение ферми — дирака.
- •Тепловые свойства твердых тел. Понятие о нормальных колебаниях решетки
- •Элементы зонной теории твердых тел зонный характер энергетического спектра кристаллов
- •Образование энергетических зон.
- •Эффективная масса электрона
- •Заполнение зон электронами; деление на проводники, диэлектрики и полупроводники
- •Собственные полупроводники
- •Примесные уровни в полупроводниках
- •Статистика носителей заряда в полупроводниках.
- •Положение уровня ферми и концентрация свободных носителей заряда в собственных и примесных полупроводниках
- •Основные и неосновные носители.
- •Неравновесные носители
- •Электропроводность твердых тел
- •Электропроводность металлов и сплавов
- •Электропроводность металлических сплавов.
- •Эффекты сильного поля
- •Явление сверхпроводимости
- •Температуры
- •Потенциального барьера при эффекте Шоттки
- •Контактная разность потенциалов
- •Электронно-дырочный переход. Методы получения р-п-перехода
Жидкие кристаллы
Некоторые вещества при повышении температуры переходят из твердого состояния в жидкое не сразу, а через состояние, в котором их структура является промежуточной между структурой жидкости и кристалла. В таком состоянии они называются жидкими кристаллами.
Жидкие кристаллы могут образовывать только вещества с сильно вытянутыми негибкими молекулами. Диапазон температур, в пределах которого существует жидкокристаллическая фаза, составляет обычно несколько десятков градусов. Различие во взаимном расположении молекул в кристаллической, жидкокристаллической и жидкой фазах иллюстрируется рис. 1.4. Имеется определенный порядок в направлении молекул, что приводит к анизотропии свойств таких кристаллов (оптических). Замечательным свойством жидких кристаллов, обусловившим их широкое применение в современной электронике для отображения информации, является то, что благодаря низкой вязкости жидких кристаллических тел ориентацию молекул в них можно изменять сравнительно небольшими электрическими полями. Изменение же ориентации молекул приводит к изменению оптических свойств жидкого кристалла. Как видно из рис. 1.4,б, молекулы в кристаллической фазе ориентированы вдоль одного направления не строго, имеются флуктуации в их ориентации. Это приводит к большой оптической микронеоднородности среды и сильному рассеянию света в ней. Достаточно сказать, что рассеяние света типичными жидкими кристаллами примерно в 106 раз больше, чем обычными изотропными жидкостями. Во внешнем электрическом поле все молекулы стремятся выстроиться вдоль или поперек направления поля в зависимости от того, в каком направлении их поляризуемость выше, и пропускание света резко возрастает.
Если молекулы представляют собой не ровные, а слегка закрученные стержни, то они укладываются в спиральные структуры, схематически показанные на рис. 1.11,а. Такая жидкокристаллическая фаза наблюдается в чистом эфире холестерина и поэтому называется холестерической (в отличие от нематической, представленной на рис. 1.12,б).
Рис. 1.11. Схематическое изображение расположения
Молекул в кристаллической (а), жидкокристаллической (нематической) (б) и жидкой (в) фазах
Рис. 1.12. Схема расположения молекул в холестерической (а)
И смектической (б) фазах
Если поместить холестерик между двумя поляроидами, то пропускание света такой системой будет изменяться с приложением к нему разности потенциалов. На этом принципе построены электрические знаковые индикаторы Цвет холестерика резко изменяется с температурой. Это позволяет применять холестерикн для визуального нахождения горячих точек и микросхемах, наблюдения изображения в инфракрасных лучах и т. д.
Очень чувствительными к тепловым и механическим возмущениям оказываются также жидкие кристаллы в так называемой смектической фазе, в которой молекулы распределены слоями с четко определенным периодом (рис. 1.12,б).
Жидкокристаллические элементы потребляют малую мощность, им можно придавать различные размеры и формы, варьировать цвет индикаторов. Они дешевы и сравнительно просты в изготовлении.