- •Основные гипотезы сопротивления материалов
- •Испытание металлов на растяжение
- •Испытание материалов на сжатие
- •Расчет на прочность
- •Потенциальная энергия деформации
- •Геометрические характеристики плоских фигур
- •Статические и осевые моменты инерции фигуры
- •Изменение моментов инерции при параллельном переносе и повороте осей координат
- •Главные оси инерции и главные моменты инерции
- •Закон парности касательных напряжений
- •Напряжения на наклонных площадках
- •Главные напряжения
- •Чистый сдвиг
- •Обобщенный закон Гука
- •Потенциальная энергия деформации
- •6.Теория прочности Общая запись условия прочности при сложном напряженном состоянии имеет вид:
- •Из теории изгиба известна зависимость кривизны балки следующего вида
- •11) Статически неопределимые системы
- •13.1 Основные понятия
- •13.3 Анализ распределения напряжений в простейших конструкциях с концентратором напряжений
- •13.4Коэфициент концентрации напряжений
- •13.5Способы снижения концентраций напряжения
Закон парности касательных напряжений
Закон парности касательных напряжений устанавливает зависимость между величинами и направлениями касательных напряжений, действующих по взаимно перпендикулярным площадкам элементарного параллелепипеда.
Р ассмотрим элементарный параллелепипед (рис. 2.3.2) и запишем для него уравнение равновесия в виде суммы моментов сил относительно оси Oz. Учтем, что нормальные напряжения взаимно уравновешивают друг друга, а момент относительно оси Oz создают только напряжения τху и τух, действующие на правой и верхней гранях параллелепипеда. На этих гранях напряжения создают силы τху(dydz) и τху(dxdz), следовательно
Очевидно, что из этого уравнения получается равенство
τху = τух
которое выражает закон парности касательных напряжений: на любых взаимно перпендикулярных площадках, касательные напряжения, направленные к линии пересечения площадок, равны по величине и стремятся вращать элемент в противоположные стороны.
Напряжения на наклонных площадках
Р ассечем элементарный параллелепипед наклонным сечением, перпендикулярным к плоскости Оху, на две части и рассмотрим одну из частей - элементарную призму (рис. 2.3.6,а). Положение наклонной площадки призмы будет определяться углом а, который образует нормаль к этой площадке с осью Ох (рис. 2.3.6,б).
Как видно из рис. 2.3.6,б для площадей граней призмы справедливы зависимости:
dAy =dAsina, dAx=dAcosa. (2.3.1)
Напряжения, на наклонной площадке σa и τа найдем из условий равновесия треугольной призмы. Спроектируем действующие на гранях призмы силы на оси п и t (рис. 2.3.6,б):
Подставляя в эти уравнения выражение (2.3.1) для dAx, dAy сокращая на dA, с учетом того, что τху = τух, 2sinacosa = sin2a, cos2 a - sin2 a = cos 2a, получим
(2.3.2)
(2.3.3)
Формулы (2.3.2), (2.3.3) выражают закон изменения напряжений в зависимости от угла наклона площадки a.
Подставляя в соотношение (2.3.2) вместо а угол a+90°, получим
(2.3.4)
Складывая равенства (2.3.2) и (2.3.4), найдем
Таким образом, получили, что в данной точке сумма нормальных напряжений, действующих на любых двух взаимно перпендикулярных площадках, - величина постоянная.
Главные напряжения
Как видно из формулы (2.3.2), величина нормального напряжения зависит от угла наклона площадки а. При некотором значении a = a0 величина нормального напряжения будет наибольшей. На основании равенства (2.3.5) можно заключить, что на площадке, проходящей под углом а0 +90° нормальное напряжение будет минимальным. Следовательно, максимальные σmax и минимальные σmin нормальные напряжения действуют на взаимно перпендикулярных площадках.
Экстремальные нормальные напряжения в точке называются главными напряжениями. Площадки, на которых действуют σmax и σmin называют главными площадками.
Для определения главных напряжений σmax и σmin, а также угла
наклона главных площадок используем условие экстремума σa:
С учетом формулы (2.3.2), условие (2.3.6) записывается в следующем виде:
Учитывая, что 2 sin a cos a = sin 2a, получим
(2.3.7)
Полагая в последнем выражении a = a0 находим
(2.3.8)
Используя это уравнение можно определять угол наклона главной площадки а0.
Так как главные площадки взаимно перпендикулярны, вторая главная площадка будет наклонена под углом а0 +90°.
Сравнивая выражения (2.3.3) и (2.3.7) можно заключить, что если выполняется условие экстремума σa (2.3.6), то τа = 0. Следовательно, на главных площадках касательные напряжения равны нулю.
Можно показать, что главные напряжения определяются по формулам
В общем случае напряженного состояния площадки, на которых касательные напряжения равны нулю, называются главными площадками, а действующие по этим площадкам нормальные напряжения - главными напряжениями.
Главные напряжения обозначаются σ1, σ2, σ3, причем σ1 σ2 σ3. Элемент, выделенный главными площадками, изображен на рис.
В случае плоского напряженного состояния также часто используются обозначения σ1= σmax, σ2= σmin, σ3=0.
Р ассмотрим параллелепипед, образованный главными площадками (рис.). В этом случае можно положить σx= σ1, σy= σ2, τxy=0 и формулы (2.3.2), (2.3.3) принимают вид:
(2.3.9)