- •В.С. Козлов, Л.А. Семенова
- •ГИДРАВЛИКА
- •ПРЕДИСЛОВИЕ
- •Раздел А. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ
- •1. ПРИБОРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ
- •1.1. Основные понятия и определения
- •1.2. Единицы давления
- •1.3. Классификация манометров
- •1.4. Жидкостные манометры
- •1.5. Грузопоршневые манометры
- •1.6. Деформационные (пружинные) манометры
- •1.7. Поверка деформационных манометров
- •2. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ РАВНОВЕСИЕ ЖИДКОСТИ
- •Когда жидкость покоится в неподвижном относительно Земли сосуде или в сосуде, движущемся равномерно и прямолинейно, на нее действует только одна массовая сила – ее собственный вес. Этот случай равновесия жидкости называется абсолютным покоем.
- •2.2. Равновесие жидкости в сосуде, движущемся прямолинейно с постоянным ускорением
- •3.1. Уравнение расхода
- •3.2. Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости
- •3.3. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли
- •3.4. Трубки пьезометрического и полного напоров
- •4.2. Число Рейнольдса
- •4.3. Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости
- •5. ПОТЕРИ НАПОРА ПРИ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ
- •5.1. Потери напора на трение
- •5.2. Понятие шероховатости поверхности
- •5.3. Коэффициент гидравлического трения
- •6. МЕСТНЫЕ ПОТЕРИ ЭНЕРГИИ
- •6.1. Резкое расширение трубопровода
- •6.2. Постепенное расширение трубопровода
- •6.3. Резкое сужение трубопровода
- •6.4. Постепенное сужение трубопровода
- •6.5. Поворот трубопровода
- •7. ИСТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ЧЕРЕЗ ОТВЕРСТИЯ И НАСАДКИ
- •7.1. Истечение через малое отверстие в тонкой стенке при постоянном напоре
- •7.1.1. Истечение идеальной жидкости
- •7.1.2. Истечение реальной жидкости
- •7.1.3. Экспериментальное определение коэффициентов расхода, скорости и сжатия для малого отверстия в тонкой стенке
- •7.3. Истечение жидкости при переменном напоре
- •УСТРОЙСТВО И ПРИНЦИП РАБОТЫ УНИВЕРСАЛЬНОГО ГИДРАВЛИЧЕСКОГО СТЕНДА ТМЖ-2
- •Подготовка стенда к работе
- •Лабораторная работа № 1
- •Лабораторная работа № 2
- •Измеренные величины
- •Вычисленные величины
- •Лабораторная работа № 3
- •Измеренные величины
- •Вычисленные величины
- •Лабораторная работа № 4
- •ИССЛЕДОВАНИЕ РЕЖИМОВ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЧИСЕЛ РЕЙНОЛЬДСА
- •Вычисленные величины
- •Лабораторная работа № 5
- •ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ГИДРАВЛИЧЕСКОГО ТРЕНИЯ
- •Цели работы:
- •Измеренные величины
- •Лабораторная работа № 6
- •Измеренные величины
- •Вычисленные величины
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 7
- •Лабораторная работа № 8
- •ИСТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ ПРИ ПЕРЕМЕННОМ НАПОРЕ
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
- •ПРИЛОЖЕНИЯ
уменьшением коэффициента сопротивления ζ, а коэффициент ε уменьшается вследствие уменьшения торможения жидкости у кромки отверстия и увеличения радиусов кривизны поверхности струи на ее участке от кромки до начала цилиндрической части.
Средние значения коэффициентов истечения воды из отверстия в тонкой стенке и насадков различных типов приведены в прил.1, табл. 2.
7.3. Истечение жидкости при переменном напоре
Истечение жидкости при переменном напоре представляет значительный интерес. Подобные задачи встречаются при вытекании жидкости из баков, бассейнов, резервуаров.
При изменении напора во времени изменяются параметры потока (расход, скорость, давление). Поэтому истечение жидкости из резервуара при переменном напоре представляет один из случаев неустановившегося движения.
Для определения параметров неустановившегося движения уравнение Бернулли для установившегося движения, в общем случае не пригодно. Однако при истечении из резервуара большой площади через отверстие, насадок или трубу, площади которых во много раз меньше площади резервуара, уровень в резервуаре изменяется медленно, ускорение струи мало, скорость изменяется заметно, только если процесс продолжителен. В
этом случае говорят о квазиустановившемся движении.
При расчете параметров квазиустановившегося потока принято время процесса разбивать на бесконечно большое число бесконечно малых интервалов dt, в пределах каждого интервала считать движение установившимся и пользоваться уравнением Бернулли.
Основная задача при рассмотрении истечения с переменным напором
– определение времени, за которое напор изменится от начального значения H1 до некоторого назначенного значения H2.
Рассмотрим истечение жидкости в атмосферу из резервуара произвольной формы, площадь которого Ω переменна по высоте, через донное отверстие площадью ω при переменном напоре (рис. 7.11). Движение жидкости при этом является неустановившимся, так как напор изменяется с течением времени, а следовательно, меняется со временем и расход выте-
|
Ω |
dh |
2 |
H |
|
|
h |
|
1 |
|
H |
ω
Рис.7.11. Истечение жидкости из резервуара
60
кающей жидкости.
Допустим, что уровень в данный момент времени находится на высоте h. За бесконечно малый промежуток времени dt, в течение которого уровень в резервуаре опустится на величину dh, течение можно считать
установившимся. За это время из отверстия вытекает объем жидкости: |
|
dW = Qdt , |
(7.1) |
или |
|
dW = μω 2ghdt , |
(7.2) |
где μ – коэффициент расхода выпускного устройства.
При квадратичном режиме истечения, который чаще всего наблюдается для маловязких жидкостей, коэффициент расхода можно принимать постоянным в течение всего процесса.
Сдругой стороны, объем вытекающей жидкости можно представить
ввиде
dW = −Ωdh , |
(7.3) |
где знак "–" обусловлен тем, что dW – есть величина положительная, а dh – отрицательная.
Приравнивая значения объемов, получим
− Ωdh = μω 2gh dt , |
|
|
откуда |
Ωdh . |
|
dt = − |
(7.4) |
|
|
μω 2gh |
|
Для определения времени опорожнения резервуара от уровня H1 до уровня H2 необходимо проинтегрировать это уравнение от h = H1 до h = H2:
H |
Ωdh |
H |
Ωdh |
|
1 |
H |
Ω dh . |
(7.5) |
t = − ∫2 |
= ∫1 |
= |
∫1 |
|||||
H1 |
μω 2gh |
H 2 |
μω 2gh |
|
μω 2g |
H 2 |
h |
|
|
|
|
|
|
|
Интеграл может быть подсчитан, если известен закон изменения площади Ω по высоте h. В случае цилиндрического резервуара, у которого Ω = const, время истечения вычисляют по выражению
|
Ω |
|
H |
dh |
|
Ω |
( |
H 1 − H2 ). |
|
|
t = |
|
∫1 |
= |
(7.6) |
||||||
|
μω 2g |
H 2 |
h |
|
μω 2g |
|
|
|
||
При полном опорожнении резервуара H2 = 0, а, следовательно, |
|
|
||||||||
|
t = |
2Ω |
H1 |
= |
2ΩH1 |
= 2ΩH1 = 2t1 , |
(7.7) |
|||
|
|
μω |
2g |
|
μω |
2gH1 |
Q |
|
|
|
где μω 2gH1 =Q – расход, вытекающий при постоянном напоре H1; t1 = |
ΩH1 |
– |
||||||||
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
время, требуемое для того, чтобы тот же объем жидкости вышел из резервуара при сохранении постоянного уровня.
Следовательно, время полного опорожнения резервуара в два раза больше времени истечения того же объема жидкости при постоянном напоре, равном первоначальному.
61
Таким образом, основной вопрос при рассмотрении истечения жидкости через отверстия и насадки – это определение скорости истечения и расхода жидкости для различных форм отверстий и насадков.
62
Раздел Б. ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ
В этом разделе собраны лабораторные работы по гидравлике. Лабораторные работы выполняют группы по 8–10 человек, оформляют и сдают преподавателю.
Требования к оформлению лабораторных работ
Вся подготовительная работа, включающая ознакомление с теоретической частью, должна выполняться заранее.
Отчет по лабораторной работе должен включать:
−схематический чертеж установки с кратким описанием;
−основную идею работу;
−краткое изложение теоретического материала, расчетные формулы;
−примерырасчетаодногозначениякаждойвычисляемойвеличины;
−таблицы с результатами прямых измерений и расчетными параметра-
ми;
−итоговые результаты эксперимента, иллюстрированные графическими зависимостями, и выводы.
63