11.7. Указания к расчету переходного процесса при поперечной несимметрии

Расчеты несимметричных КЗ проводят с использованием метода симметричных составляющих, согласно которому любая несимметричная трехфазная система напряжений, токов, потоков и т. п. заменяется тремя симметричными трехфазными системами прямой, обратной и нулевой последовательности.

При расчетах токов несимметричных КЗ применяют правило эквивалентности прямой последовательности, на основании которого ток прямой последовательности при любом несимметричном КЗ численно равен току при некотором эквивалентном трехфазном КЗ в точке, удаленной на величину Х(n) от действительной точки КЗ. Следовательно, все методы расчета токов при трехфазных КЗ приемлемы и для определения тока любого несимметричного КЗ.

13. Однократная продольная несимметрия

13.1. Общие указания

Продольная несимметрия возникает при неравенствах фазных сопротивлений системы электроснабжения или отдельных ее элементов при обрывах и отключениях одной или двух фаз.

Продольную несимметрию в какой-либо точке трехфазной системы можно представить включением в рассечку каждой фазы неодинаковых сопротивлений (рис. 13.1). Такой подход к решению задачи позволяет проводить решения для каждого вида продольной несимметрии, используя характеризующие его граничные условия и метод симметричных составляющих.

При расчетах ток прямой последовательности при продольной несимметрии можно определять как ток симметричного трехфазного режима в схеме, где несимметричный участок заменен симметричной цепью, величина сопротивления которой для каждого вида продольной несимметрии определяется сопротивлениями как самого несимметричного участка, так и схем обратной и нулевой последовательности относительно места несимметрии.

Расчетные выражения для симметричных составляющих токов и падений напряжений в месте продольной несимметрии, вызванной включением сопротивления в одну или две фазы, сведены в табл. 13.1. Разрыв одной или двух фаз является частным случаем такой несимметрии; расчетные выражения для него получают из выражений, приведенных в табл. 13.1, полагая Z=∞.

Рис. 13.1. Несимметрия от включения сопротивлений: а – в одну фазу; б – в две фазы

Величина	Несимметрия одной фазы			Несимметрия двух фаз
	Сопротивление в одной фазе	Разрыв одной фазы	Сопротивления в двух фазах		Разрыв двух фаз
IнA1 Z(н) IнА2 IнА0 ∆UнА1 ∆UнА2 ∆Uн0	ЕАс/(Zн1+Z(н1)) Z/3||Zн2||Zн0 -Z(н1)IнА1/Zн2 -Z(н1)IнA1/Zн0 Z(н1) IнА1 ∆UнА1 ∆UнА1	ЕАс/(Zн1+Z(н1)) Zн2||Zн0 -Z(н1)IнА1/Zн2 -Z(н1)IнA1/Zн0 Z(н1) IнА1 ∆UнА1 ∆UнА1	ЕАс/(Zн1+Z(н1)) Z||((Z||Zн2+Z||Zн0)) (Z-Z(н2))Iн1/(Z+Zн2) (Z-Z(н2))Iн1 /(Z+Zн0) Z(н2) IнА1-Z2 IнA1 (Z-Z(н2))|| (Z+Z0) -Z0 IнA1 (Z-Z(н2))||(Z+Z0)		ЕАс/(Zн1+Z(н1)) Zн2+Zн0 IнА1 IнA1 Z(н2) IнА1 -Z2 IA1 -Z0 IA1

13.2. Правило эквивалентности прямой последовательн

Изложенное положение представляет собой правило эквивалентности прямой последовательности применительно к условиям однократной продольной несимметрии. Оно аналогично этому правилу при однократной поперечной несимметрии и позволяет ток прямой последовательности в месте продольной несимметрии выразить в общем виде: ,

где– результирующие ЭДС и сопротивление схемы прямой последовательности относительно точки разрыва (табл. 13.1);– дополнительное сопротивление, зависящее от вида разрыва.

Абсолютное значение тока в неповрежденных фазах определяют по выражению: ,

где m⁽ⁿ⁾ – коэффициент, зависящий от вида разрыва (табл. 13.2).

Вид разрыва
Разрыв одной фазы
Разрыв двух фаз		3

Симметричные составляющие токов и падений напряжений в месте продольной несимметрии, необходимые для построения векторных диаграмм определяются по табл. 13.1.