Лекции по физике
.pdf• На основе квантовых представлений об излучении энергии телами Планк получил следующее выражение для спектральной излучательной способности АЧТ:
|
E |
= |
2π hc2 |
|
|
1 |
|
|
; |
|
(18) |
|||||||||
|
|
λ 5 |
|
|
|
hc |
|
|
|
|||||||||||
|
|
λ ,T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
λ kT |
−1 |
|
|
|||||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
E |
|
= |
2πν 2 |
|
|
|
|
|
hν |
. |
|
(19) |
||||||
|
|
,T |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
ν |
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
hν |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
e |
kT |
−1 |
|
|
|
|||||
• Совпадение |
|
результатов, |
полученных |
на основе |
формулы Планка, с экспериментом великолепное (рис. 7). Это означает, что квантовые представления об излучении
энергии телами являются абсолютно верными. |
161 |
Конец лекции по данной теме
162
Сегодня: четверг, 10 февраля 2011 г.
ЭФФЕКТ КОМПТОНА
•Квантовые свойства света проявляются также в явлении рассеяния монохроматических рентгеновских лучей легкими веществами (графит, парафин и др.).
•В легких веществах валентные электроны слабо связаны с ядрами атомов, так что под действием излучения электроны легко отделяются от атомов.
•Поэтому в первом приближении эффект
Комптона можно рассматривать как процесс
рассеяния фотонов на свободных электронах.
163
•Схема опытов Комптона показана на рис. 1.
•На рис.1 узкий пучок монохроматических рентгеновских лучей,
выделенный с помощью диафрагм Д, падает на легкое рассеивающее вещество РВ, на Рис. 1. котором этот пучок и
рассеивается.
• Излучение, рассеянное под некоторым углом θ, попадает в рентгеновский спектрограф, состоящий из кристалла Кр и ионизационной камеры ИК. Спектрограф позволяет исследовать спектральный состав рассеянного излучения. 164
• Опыты Комптона показали, что в рассеянном излучении присутствует спектральная компонента с длиной волны λ' большей, чем длина волны λ
падающего на вещество Рис. 2. излучения.
•При этом длина волны λ' так же как и изменение длины волны на λ = (λ' – λ) зависят от угла рассеяния θ (рис. 2).
•Как установил сам Комптон (на основе
обработки результатов опыта): |
165 |
|
|
|
|
λ = Λ (1− cosθ ) |
, |
(1) |
где Λ = 0,0241Ao − некоторая постояннаяя, найденная из опыта и показывающая величину изменения длины волны при рассеянии рентгеновских лучей под прямым углом (θ = 90º).
•Постоянную Λ часто называют комптоновской длиной волны.
•Классическая (волновая) теория света оказалась не в состоянии объяснить эффект Комптона.
166
• Согласно этой теории , рассеяние света связано с излучением веществом под действием падающего света вторичных электромагнитных волн той же самой частоты (длины волны).
•С квантовой же точки зрения рассеяние света, как и фотоэффект, является результатом взаимодействия фотонов падающего на вещество излучения с электронами этого вещества.
•Однако фотоэффект и комптон-эффект имеют различие. В первом случае квант света полностью
поглощается, а во втором – рассеивается. Почему?
• Потому что |
рассеяние |
происходит |
при |
взаимодействии |
кванта со |
свободным |
или |
практически свободным электроном. |
167 |
||
|
•При взаимодействии кванта света со связанным электроном происходит фотоэффект.
•Полагая, что рассеяние фотонов на свободных электронах является упругим, для этого процесса можно записать законы сохранения энергии и импульса. Запишем эти законы.
•Закон сохранения энергии:
здесь: hν −
hν ′ −
m0c2
ν + |
0 |
= |
ν |
′ |
+ |
mc2 |
|
|
h |
m c2 |
|
h |
|
, |
(2) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
энергия фотона до рассеяния; энергия фотона после рассеяния; − энергия покоя электрона;
mc2 − |
энергия электрона отдачи. |
168 |
• Закон сохранения импульса: |
|
|||||||||||||||||
|
r r |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
P = P′ + Pe |
|
r |
или |
|
|
|
|
|
|
|
P = P′ + mυr, |
|
|
(3) |
|||
|
|
− |
импульс |
|
|
|
рассеяния |
|||||||||||
|
|
здесь: |
|
P |
|
|
фотона до |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
hν |
|
|
|
|
|
|
|
(4) |
||
|
|
|
|
|
P = |
|
|
. |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P′ − |
импульс фотона |
после рассеяния |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ν |
′ |
|
|
|
|
|
(5) |
||
|
|
|
|
|
P′ = |
|
h |
. |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
mυr− импульс элктрона |
|
отдачи. |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
• Применяя теорему косинусов и учитывая (4) и (5), закон сохранения импульса запишем в виде169:
ре
Рис. 3.
170