- •Вихревое эл. Поле
- •8. Сложение взаимно перпендукулярн колеб.
- •11. Эл-е колебания в реальном контуре
- •12.Вынужденные колебания. Ду вынужденных колебаний и его решение.
- •14. Вынужденные электрические колебания. Их ду и его решение.
- •16. Ур-е плоской волны. Волновое ур-е.
- •17. Упругие волны в газах, жидкостях и твердых телах.
- •19. Эффект Доплера.
- •20. Система ур-ий Максвелла в дифференциальной форме.
- •21. Волновое решение уравнений Максвелла.Св-ва э/м волн.
- •22. Энергетические хар-ки э/м волн.Вектор Пойнтинга.
- •23. Принцип суперпозиций волн. Интерференция волн. Усл инт-ых max и min
- •24. Интерференция волн от двух когерентных источников.
- •25. Стоячие волны
- •26. Интерференция волн оптического диапазона. Когерентность.
- •28. Интерференция света в тонких пленках и тонком клине. Кольца Ньютона.
- •30. Дифракция волн, условия и методы ее наблюдения.
- •31. Принцип Гюг-а-Френ. Метод зон Френеля
- •32. Метод графического сложения амплитуд. Дифракция волн на круглом отверстии и диске.
- •33. Дифракция на прямолинейном крае полуплоскости.
- •34. Дифракция на щели.
- •35.Дифракция на многих щелях. Дифракционная реш., как спектр-ый прибор.
- •36. Дифр-я световых волн на ультрозвуке.
- •37. Дифракция рентгеновских лучей.
- •38.Естеств-ый и поляриз-ый свет. Линейная, эллипт-я и круг-я поляриз. Волн. З-н Малюса.
- •40. Двойн лучепрел. Искусств анизотропия. Эффекты Керра и Поккельса.
- •41.Вращ. Плоск. Поляризации. Эф-т Фарадея.
- •42. Дисперсия э.М. Волн. Показатель преломления. Нормальная и аномальная дисперсия.
- •43. Элементарная теория дисперсии.
- •45. Физика волоконных световодов
- •46. Потери в оптических волокнах. Распространение световых волн в ступенчатых и градиентных волокнах.
- •47. Теплов излуч, его особ и х-ки. Абсол. Черн тело. Распр энерг спект излуч абсол ч тела.
- •48. Законы Киргофа, Стефана Больцмана, Вина,формула Релея-Джинса.
- •49. Квантовые гепотезы и формула Планка.
- •50. Фотоэффект. Энергия и импульс световых квантов.
- •51.Эф.Комптона. Аннигиляция эл-поз пары.
- •52. Линейчат. Спектры атомов. Ядерная модель атома . Постулаты Бора.
- •53. Элементарная Боровская теория водородно подобных атомов. Опыты Франка и Герца.
- •54. Корпускулярно-волн дуализм.Формула Де Бройля и ее эксперимент. Подтверждение.
- •55. Соотнош неопред Гейзенберга. Границы применимости классич физики.
- •56. Ур-е Шредингера для стацион. Сост. Волновая ф-ция ее статистич смысл.
- •57. Реш ур-я Шредингера для потенц ямы бесконечной и конечной глубины.
- •59.Поглощ.,спонтан. И вынужд. Излуч-я. Инверсная заселенность энерг. Уровней и способы ее получения.
- •60.Принцип работы квант. Генератора. Порог генерации. Добротность.Типы лазеров и их основные параметры.
- •61.Особенности лазерного излучения и области его примения в военном деле.
26. Интерференция волн оптического диапазона. Когерентность.
Световая волна – это ЭМВ с = (400 … 760)нм. Трудности наблюдения состоят в том что источниками световых волн являются атомы вещества. Возбужденный атом, переходит в состояние с меньшей энергией и при этом излучает ЭМВ. Процесс перехода длится около = 10-8 с, столько же времени длиться излучение. Через некоторое время он может снова возбудится и начать излучать. Такое прерывистое излучение света атомами в виде отдельных кратковременных импульсов – цугов волн хар - но для любого ист. света. Длина цуга l = c = 3 м. Поскольку цуг имеет конечную длину, атом излучает не одну частоту, а целый спектр частот, ширина которого тем больше, чем меньше длина цуга, т.е. волновой цуг – это несинусоидальная волна. Волны одинаковой частоты, у которых разность фаз постоянна, будут когерентными. Обычные источники света не дают когерентного света. При этом имеются два различных типа отступлений: а) временная некогерентность, обусловленная немонохроматичностью световой волны; б) пространственная некогерентность, вызванная тем, что разные части одного и того же источника излучают некоррелированные колебания.
Однако реальную волну можно приближенно рассматривать в течение промежутка времени, называемого временем когерентности ког, как монохроматическую волну. За время когерентности волна распространяется на расстояние lког, которое называется длиной когерентности или длиной гармонического цуга. Расчеты дают значение ког = 10-8 с и меньше, в зависимости от конкретных условия излучения в том или ином источнике; в соответствии с этим длина гармонического цуга обычно не превышает нескольких десятков сантиметров. Можно показать, что пространственная когерентность определяется – относительным угловым размером источника света (отношением геометрического размера источника к расстоянию от него). Поэтому от некогерентного источника можно получить на больших расстояниях почти когерентный пучок конечного сечения, но при этом будет использована очень малая часть энергии источника.
27.Способы получения когерентных волн оптического диапазона
Особенности наблюдения интерференции света от обычных (нелазерных) источников света обусловлены тем, что испускаемый ими свет никогда не бывает монохроматическим. Такой свет можно рассматривать как хаотическую последовательность отдельных цугов синусоидальных волн. Поэтому для наблюдения интерференции света необходимо свет от одного и того же источника разделить на два пучка а затем наложить их друг на друга подходящим способом.
1 2
Впервые экспериментальное наблюдение интерференции света было осуществлено Юнгом в начале XIX в. Яркий пучок солнечных лучей освещал экран А с малым отверстием (рис.1). Проведший через отверстие свет вследствие дифракции образует расходящийся пучок, который падает на второй экран В с двумя малыми отверстиями S1 и S2 расположенными близко друг к другу. Эти отверстия действуют как вторичные точечные синфазные источники, и исходящие от них волны, перекрываясь, создает интерференционную картину на удаленном экране С.
Трудности наблюдения интерференции света в таком опыте связаны с тем, что длина волны видимого света очень мала. Другой интерференционный опыт, аналогичный опыту Юнга, но в меньшей степени осложненный явлениями дифракции и более светосильный, был осуществлен Френелем в 1816 г. Две когерентные световые волны получались в результате отражения от двух зеркал, плоскости которых наклонены под небольшим углом друг к другу (зеркала Френеля, рис. 2). Источником служила узкая ярко освещенная щель S , параллельная ребру между зеркалами. Отраженные от зеркал пучки падают на экран, и в той области, где они, перекрываются, возникает интерференционная картина. От прямого попадания лучей от источника S экран защищен ширмой. Для расчета интерференционной картины можно считать, что интерферирующие волны испускаются вторичными источниками S1 и S2 представляющими собой мнимые изображения щели S в зеркалах. В другом интерференционном опыте, также предложенном Френелем, для разделения световой волны на две используют призму с углом при вершине, близким к 180° (бипризма Френеля).