- •Вихревое эл. Поле
- •8. Сложение взаимно перпендукулярн колеб.
- •11. Эл-е колебания в реальном контуре
- •12.Вынужденные колебания. Ду вынужденных колебаний и его решение.
- •14. Вынужденные электрические колебания. Их ду и его решение.
- •16. Ур-е плоской волны. Волновое ур-е.
- •17. Упругие волны в газах, жидкостях и твердых телах.
- •19. Эффект Доплера.
- •20. Система ур-ий Максвелла в дифференциальной форме.
- •21. Волновое решение уравнений Максвелла.Св-ва э/м волн.
- •22. Энергетические хар-ки э/м волн.Вектор Пойнтинга.
- •23. Принцип суперпозиций волн. Интерференция волн. Усл инт-ых max и min
- •24. Интерференция волн от двух когерентных источников.
- •25. Стоячие волны
- •26. Интерференция волн оптического диапазона. Когерентность.
- •28. Интерференция света в тонких пленках и тонком клине. Кольца Ньютона.
- •30. Дифракция волн, условия и методы ее наблюдения.
- •31. Принцип Гюг-а-Френ. Метод зон Френеля
- •32. Метод графического сложения амплитуд. Дифракция волн на круглом отверстии и диске.
- •33. Дифракция на прямолинейном крае полуплоскости.
- •34. Дифракция на щели.
- •35.Дифракция на многих щелях. Дифракционная реш., как спектр-ый прибор.
- •36. Дифр-я световых волн на ультрозвуке.
- •37. Дифракция рентгеновских лучей.
- •38.Естеств-ый и поляриз-ый свет. Линейная, эллипт-я и круг-я поляриз. Волн. З-н Малюса.
- •40. Двойн лучепрел. Искусств анизотропия. Эффекты Керра и Поккельса.
- •41.Вращ. Плоск. Поляризации. Эф-т Фарадея.
- •42. Дисперсия э.М. Волн. Показатель преломления. Нормальная и аномальная дисперсия.
- •43. Элементарная теория дисперсии.
- •45. Физика волоконных световодов
- •46. Потери в оптических волокнах. Распространение световых волн в ступенчатых и градиентных волокнах.
- •47. Теплов излуч, его особ и х-ки. Абсол. Черн тело. Распр энерг спект излуч абсол ч тела.
- •48. Законы Киргофа, Стефана Больцмана, Вина,формула Релея-Джинса.
- •49. Квантовые гепотезы и формула Планка.
- •50. Фотоэффект. Энергия и импульс световых квантов.
- •51.Эф.Комптона. Аннигиляция эл-поз пары.
- •52. Линейчат. Спектры атомов. Ядерная модель атома . Постулаты Бора.
- •53. Элементарная Боровская теория водородно подобных атомов. Опыты Франка и Герца.
- •54. Корпускулярно-волн дуализм.Формула Де Бройля и ее эксперимент. Подтверждение.
- •55. Соотнош неопред Гейзенберга. Границы применимости классич физики.
- •56. Ур-е Шредингера для стацион. Сост. Волновая ф-ция ее статистич смысл.
- •57. Реш ур-я Шредингера для потенц ямы бесконечной и конечной глубины.
- •59.Поглощ.,спонтан. И вынужд. Излуч-я. Инверсная заселенность энерг. Уровней и способы ее получения.
- •60.Принцип работы квант. Генератора. Порог генерации. Добротность.Типы лазеров и их основные параметры.
- •61.Особенности лазерного излучения и области его примения в военном деле.
37. Дифракция рентгеновских лучей.
Дифракционную картину рентгеновских лучей на кристаллах можно рассчитать как результат интерференции рентгеновского излучения. Монохроматический пучок рентгеновских лучей с длинной волны λ падает на кристалл так, что луч составляет с плоскостью кристалла угол θ. Разность хода лучей 1и2: =BC+BD=2dsinθ. Условие max:=mλ, (m=1,2,3,…). Максимальное отражение наблюдается в направлениях, определяемых условием: 2dsinθ=mλ (условие Вульфа-Брегга). Дифр-я рентгеновских лучей использ-ся для изучения структуры кристалических тел.
38.Естеств-ый и поляриз-ый свет. Линейная, эллипт-я и круг-я поляриз. Волн. З-н Малюса.
1.Плоская электромагн-я волна назыв-сялинейно поляризованной, если электрический вектор Ē всё время лежит в одной плоскости. Эта плоскость назыв. плоскостью поляризации.
Атомы излучают свет
отдельными цугами. Поэтому
свет, излучаемый телом, состоящим из множества атомов, представляет собой набор большой совокупности цугов. Атомы излучают независимо друг от друга, и весь процесс излучения носит случайный характер. Световая волна у которой направление колебаний электрического вектора хаотически меняется, назыв. естественным светом.
Две электромагнитные волны, линейно
поляризованные во взаимно перпенд-х
плоскостях, при сложении дают волну, поляризованую эллиптически. В такой волне конец вектора Ē в каждой точке пространства движется по эллипсу. Линейно поляризованный свет можно получить, пропустив естевств-ый свет через пластинку турмалина. Естественный свет пройдя через пластинку, наполовину поглощается и становится линейно поляризованным, т.е. Iпол=Iест/2
2.Пусть колебания электр-го вектора происходят в вертикальном направлении с амплитудой Ē0,а направление антенны составляет угол с плоскостью колебания. Разложим вектор Ē0 на две состовляющие: вдоль антенны ĒII и перпендикулярно ей Ē. E=E0cos I=I0cos2. Интенсивность волны, прошедшей анализатор, пропорциональна квадрату косинуса угла между плоскостью колебаний волны и осью анализатора. Это соотношение носит название з-н Малюса.
39. Поляризация при отражении и преломлении. З – он Брюстера.
Свет, испускаемый обычными (нелазерными) источниками представляет собой набор множества плоскополяризованных цугов волн, электрические векторыE которых колеблются вдоль всевозможных направлениях, перпендикулярных к лучу. Свет называется естественным, если одно из указанных направлений колебаний не является преимущественным. В естественном свете результирующая напряженность Е совершает в каждой точке поля колебания, направление которых быстро и беспорядочно изменяется в плоскости, перпендикулярной лучу.
Свет называется частично поляризованным, если в нем имеется преимущественное направление колебаний вектора Е. Частично поляризованный свет можно рассматривать как совокупность («смесь») одновременно распространяющихся в одном и том же направлении естественного и линейно поляризованного света.
Поляризацией света называется выделение линейно поляризованного света из естественного или частично поляризованного. Для этой цели используют специальные устройства, называемые поляризаторами. Их действие основывается на поляризации света при его отражении и преломлении на границе раздела двух диэлектрических сред, а также на явлениях двойного лучепреломления. Те же устройства можно использовать и в качестве анализаторов, т. е. для определения характера и степени поляризации света. Соответственно интенсивности Ia и Ip линейно поляризованного
света, пропущенного анализатором и падающего на него, связаны законом Малюса: Ia= Ip cos2 a
Главной плоскостью поляризатора (или анализатора) называется плоскость поляризации (плоскость колебаний, света, пропускаемого поляризатором (или анализатором)).
Закон Брюстера: отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения i = iбр , удовлетворяющем условию tg iбр = n21, где n21 — относительный показатель преломления отражающей свет среды.
Угол iбр называется углом Брюстера. Если i = iбр. то проходящий свет поляризован лишь частично. Степень поляризации проходящего света можно повышать, подвергая его ряду последовательных отражений и преломлений. Это осуществляется в стопе, состоящей из нескольких одинаковых и параллельных друг другу пластин из прозрачного диэлектрика (например, стекла), установленных под углом Брюстера к падающему пучку света.
Интенсивности отраженного и проходящего линейно поляризованного света одинаковы и равны половине интенсивности падающего естественного света.