- •Электростатика
- •Заряд и его свойства
- •Закон сохранения заряда
- •Напряженность электростатического поля
- •Принцип суперпозиции
- •Основная задача электростатики
- •Теорема Остроградского-Гаусса
- •Связь потенциала() и напряженности(e)
- •Емкость
- •Электрическая индукция
- •Постоянный электрический ток
- •Закон Ома
- •Закон Джоуля – Ленца
- •Правило Кирхгофа
- •Алгебраическая сумма токов, относящихся к одному узлу, равна нулю.
- •Для любого замкнутого контура, сумма падений напряжений на элементах контура равна сумме эдс.
- •Классическая электронная теория
- •Объяснение закона Ома с точки зрения классической электронной теории.
- •Объяснение закона Джоуля-Ленца с точки зрения классической электронной теории
- •Закон Видемана-Франца
- •Основы зонной теории проводимости
- •Контактные явления. Законы Вольта
- •Термоэлектрические явления
- •Обратное термоэлектрическое явление
- •Контактные явления в полупроводниках
- •Уровень Ферми
- •Полупроводник.
- •Основы физики полупроводников
- •Диффузия
- •Pn переход при прямом напряжении:
- •Полупроводниковый диод
- •Биполярный транзистор
- •Магнитное поле и его характеристики
- •Рамка с током в магнитном поле
- •Закон Ампера
- •Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Ускорители заряженных частиц
- •З акон Био-Савара-Лапласа
- •Эффект Холла
- •Метод прямого интегрирования
- •Закон полного тока
- •Некоторые формулы
- •Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •Явление электромагнитной индукции
- •Вращение рамки в магнитном поле
- •Индуктивность контура. Самоиндукция.
- •Токи при размыкании и замыкании цепи
- •Энергия магнитного поля
- •Магнитные свойства вещества
- •Намагниченность. Магнитное поле в веществе.
- •Парамагнетизм и диамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Магнитные свойства воды
- •Модель самосогласованного поля или Кюри-Вейсса
- •Магнитные свойства сверхпроводников
- •Переменный электрический ток
- •Закон Ома для последовательно соединенных rlc цепей
- •Мощность цепи переменного тока
- •Сложные линейные цепи
- •Трёхфазные электрические цепи
- •Уравнения Максвелла
- •Волновое уравнение
- •Электромагнитная масса движущегося заряда
- •Граничные условия для векторов электромагнитного поля
- •Скин-эффект
- •Электромагнитные волны в линиях
- •Образование электромагнитных волн
- •Образование электромагнитных волн с помощью колебательного контура
- •Генерирование электромагнитных волн
- •Ламповый генератор и автоколебательные системы
- •Изучение ускоренно движущихся электронов
- •Излучение рамки с током
- •Создание излучения в свч-диапазоне
- •Энергия Энергия взаимодействия дискретных зарядов
- •Энергия заряженных проводников
- •Плотность энергии электромагнитного поля
- •Энергия заряженных проводников
- •Силы в электрических и магнитных полях
- •Движение энергии вдоль коаксиального кабеля
- •Электромагнитная энергия вдоль линии передач
- •Электрические токи в металлах, вакууме и газах Элементарная классическая теория электропроводности металлов
- •Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Эмиссионные явления и их применение
- •Ионизация газов. Несамостоятельный газовый разряд
- •Самостоятельный газовый разряд и его типы
- •Плазма и её типы
- •Электрические токи в жидкостях Электролиты. Электролиз
- •Законы Фарадея
Генерирование электромагнитных волн
В 1886 году Герц проводил опыты по получению электромагнитных волн.
Между двумя угольными стержнями проскакивал разряд, который создавал между пластинами конденсатора быстро затухающий разряд. Из-за добавления индуктивности возникали быстро затухающие колебания. Таким образом получал волны с Гц.
Для получения непрерывных колебаний использовалась трехэлектродная лампа или триод (генератор Мейснера).
Ламповый генератор и автоколебательные системы
Автоколебания – вынужденные незатухающие колебания в реальных системах, период и амплитуда которых не зависят от характера внешнего воздействия и определяются свойствами самой колебательной системы.
В реальном контуре энергия тратится в активном сопротивлении, поэтому для поддержания колебаний ее надо пополнять из постоянного или переменного источника. В автоколебательных системах используется постоянный источник.
Амплитуда автоколебаний не зависит от начальных условий, автоколебания существуют до тех пор, пока не израсходуется энергия постоянного источника. В автоколебательных системах энергия должна быть в точности равна расходу энергии. Это условие поддерживается самой системой.
Цель: поддержание в колебательном контура А колебаний за счет свойств самой лампы.
Источник в анодной цепи поддерживает колебания в самом контуре, причем поступление энергии регулируется самой лампой. Источник необходим для задания постоянного отрицательного напряжения на сетке.
Уменьшение тока в контуре увеличивает ток в лампе.
постоянное напряжение, которое задается рабочей точкой на линейном участке характеристики. Он выбирается потому, чтобы не исказить синусоидальную форму сигнала, который подается на сетку.
Напряжение меняет силу тока в анодной цепи так, что при соответствующем подборе фазы это напряжение может поддерживать колебания в контуре.
Свободные колебания в контуре описываются следующим дифференциальным уравнением:
, где - крутизна характеристики лампы, - коэффициент взаимной индукции между катушками, - активное сопротивление контура.
Пусть сопротивление уменьшается, в этом случае активное сопротивление уменьшается, коэффициент затухания становится меньше ( - коэффициент затухания). Такое уменьшение затухания – регенерация, а способ регенерации с помощью сеточного напряжения лампы называется обратной связью.
Увеличивая коэффициент взаимной индукции можно полностью уменьшить , и тогда колебания будут незатухающими. Это не получается потому, что при увеличении амплитуды колебаний рабочая точка смещается из линейной области и колебания получаются нелинейными. Если еще больше увеличить , то можно прийти к отрицательным значениям , что будет соответствовать самовозбуждению генератора, т.е. резкому возрастанию амплитуды, что на практике не наблюдается, т.к. рабочая точка смещается в нелинейную область. Автоколебания получаются при . При увеличении частоты, т.е. при переходе к сантиметровому и миллиметровому диапазону, такой принцип не подходит, т.к. колебательный контур мал, и сказывается инерция электронов при движении от анода к катоду.
При частоте электроны летят со скоростью и за время пройдут расстояние всего лишь , и в то время, когда достигнут анода, его потенциал будет другим.