![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •21. Магнитная индукция. Сила Лоренца.
- •22. Движение заряженных частиц в постоянном магнитном поле.
- •23. Эффект Холла
- •32. Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
- •19. Закон Джоуля – Ленца для участка цепи
- •19. Обобщенный закон Ома для участка цепи.
- •36. Магнитное поле в веществе.
- •31. Магнитное поле соленоида и тороида.
- •37. Намагниченность.
- •33. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея-Ленца.
- •39. Напряженность магнитного поля.
- •34. Явление самоиндукции. Индуктивность. Индуктивность соленоида и тороида.
- •26. Магнитное поле постоянного тока.
- •22. Магнитное поле.
- •25. Контур с током в магнитном поле.
- •28. Магнитный момент.
- •48. Уравнения Максвелла. Материальные уравнения.
- •44. Энергия контуров с током. Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •47. Условия квазистационарности. Квазистационарные токи.
- •46. Ток смещения.
- •24. Закон Ампера.
- •45. Вихревое электрическое поле.
- •27. Закон Био – Савара – Лапласа. Применение закона б.-с.-л. К расчету индукции магнитн.Поля прямого тока и на оси кругового тока.
- •24. Контур с током в магнитном поле.
- •§ III.10.5. Закон полного тока. Магнитные цепи.
- •18. Классическая теория электропроводности металлов.
- •29. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция магнитного поля в вакууме.
25. Контур с током в магнитном поле.
Сила Ампера определяет действие магнитного поля на отрезок проводника с током. Силу, действующую на замкнутый проводник в целом, можно найти, суммируя силы, действующие на каждый малый отрезок проводника. Магнитное поле в пределах рамки будем считать однородным.
Однородное магнитное поле – поле, для которого в некоторой области пространства вектор магнитной индукции можно считать постоянным.
Выбрав декартову систему координат X,Y,Z предположим, что индукция внешнего магнитного поля, действ.на рамку, направлена по оси Z. Ось Х проходит через середины сторон 1 и 3 рамки(длина сторон а)параллельно сторонам 2 и 4(длина сторон b). В результате поворота рамки вокруг оси Х плоскость рамки составляет с плоскостью ХУ некоторый угол .
Собственная индукция – индукция магнитного поля, созданного током, протекающим по рамке.
Согласно
правилу буравчика для контурного тока
собственная индукция
в центре рамки(точка О)перпендикулярна
плоскости рамки и составляет с индукцией
внешнего магнитного поля угол
.
Согласно
правилу левой руки сила
,
действующая на строну 1 рамки, направлена
в положительном направлении оси Х. Сила
действует на строну 3 в противоположном
направлении. Силы
и
направлены противоположно оси У и вдоль
нее соответственно.
Вектор образует с направл. тока, протекающ.по сторонам рамки, углы:
Сторона
1 -
;
сторона 2 -
;
стороны 2, 4 -
.
С
помощью закона Ампера получаем:
,
,
.
Силы
и
лишь растягивают рамку, не вызывая
движения рамки.
и
стремятся повернуть рамку вокруг оси
Х.
Момент силы равен произведению силы на ее плечо.
Плечо силы – длина перпендикуляра, опущенного из точки на оси вращения на направление действия силы.
Плечи
сил
и
равны друг другу(ОК=ОМ=
)
моменты
этих сил относительно точки О:
.
.
Силы
и
поворачивают рамку в одном направлении
вокруг оси Х, значит, их моменты
складываются. Момент сил, действующих
на рамку с током, помещен. в однородное
магнитное поле:
- площадь рамки)
вращающий
момент сил не действует на рамку(М=0) в
двух случаях:когда угол между собствен.
и внешн. индукцией
или
.
В однородном магнитном поле замкнутый контур стремится установиться так, чтобы направление его собственной магнитной индукции совпадало с направлением индукции внешнего магнитного поля.
Поворот рамки с током в магнитном поле используют в электроизмерительных приборах(амперметр, вольтметр)магнитоэлектрической системы, в электродвигателях постоянного тока, преобразующих электрическ. энергию в механическую.
Сила
Ампера , описывающая действие на
элементар.участок длиной dl прямолин.проводника
с током I1 со стороны длинного прямолинейного
проводника с током I2, расположенного
параллельно первому на расстоянии a от
него, численно равна:
,где
μ0
– магнитная постоянная. Сила dF является
силой магнитного взаимодействия.
Длины проводников во много раз больше расстояния a между ними, а элемент dl наход.вдали от концов 1-ого проводника. Кроме того, считается, что проводники находятся в однородной, изотропной среде с относительной магнитной проницаемостью μ.
Сила
F, описывающая действие магнитного поля
на проводник конечной длины l с током,
.