- •А.С. Байда
- •Часть 1. Колебания.
- •Часть 1. Колебания. Обработка результатов измерений.
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •1. Теоретические положения
- •2. Порядок выполнения работы
- •3. Содержание отчета
- •Библиографический список
- •Приложение 1 Коэффициенты Стьюдента tP,n
- •Приложение 2 Значения модуля Юнга и модуля сдвига для некоторых материалов
- •Для заметок Для заметок
- •Часть 1. Колебания. Обработка результатов измерений.
- •644099, Г. Омск, ул. П. Некрасова, 10
1. Теоретические положения
Момент инерции – скалярная физическая величина, характеризующая распределение масс в теле, равная сумме произведений элементарных масс на квадрат их расстояний до базового множества (точки, прямой или плоскости). Единица измерения в системе СИ – кг·м², обозначение – I или J.
Различают несколько моментов инерции.
Осевым моментом инерции механической системы относительно неподвижной оси a называется физическая величина Ja, равная сумме произведений масс всех n материальных точек системы на квадраты их расстояний до оси:
, (1)
где mi – масса i-й точки; ri – расстояние от i-й точки до оси.
Осевой момент инерции тела Ja является мерой инертности тела во вращательном движении вокруг оси a подобно тому, как масса тела является мерой его инертности в поступательном движении.
Для тела с непрерывно распределенной массой осевой момент инерции может быть определен следующей зависимостью:
, (2)
где dm = ρdV – масса малого элемента объёма тела dV; ρ – плотность; r – расстояние от элемента dV до оси a.
Если тело однородно (его плотность всюду одинакова), осевой момент инерции определяется по формуле
. (3)
Таблица 1. Моменты инерции однородных тел простейшей формы
Тело |
Положение оси a |
Момент инерции Ja |
Полый тонкостенный цилиндр (кольцо) радиусом R и массой m |
Ось цилиндра (кольца) |
|
Сплошной цилиндр (диск) радиусом R и массой m |
Ось цилиндра (диска) |
|
Конус радиусом R и массой m |
Ось конуса |
|
Шар радиусом R и массой m |
Ось проходит через центр шара |
|
Тонкостенная сфера радиусом R и массой m |
Ось проходит через центр сферы |
|
Прямой тонкий стержень длиной l и массой m |
Ось перпендикулярна к стержню и проходит через его середину |
|
Прямой тонкий стержень длиной l и массой m |
Ось перпендикулярна к стержню и проходит через его конец |
|
Момент инерции всего тела сложной конфигурации обычно определяют экспериментально.
В данной лабораторной работе для определения момента инерции поворотного стола используют колебательную систему, состоящую из тела сложной конструкции (поворотный стол), упругих элементов (пружины) и соединительного элемента (нерастяжимая нить).
Колебательная система – система, способная совершать свободные колебания.
Колебания предоставленной самой себе системы, вызванные первоначальным кратковременным внешним возбуждением (сообщением начального запаса энергии), называются свободными или собственными.
Момент инерции поворотного стола, входящего в состав колебательной системы, определяется уравнением
, (4)
где kпруж – коэффициент жесткости пружины (пружин); R – радиус шкива, через который переброшена нить; T – период колебаний стола.
Момент инерции ненагруженного стола может быть найден двумя методами.
При известной жесткости пружин и измеренном периоде колебаний стола по формуле 4 рассчитывается момент инерции (метод 1).
На поворотном столе размещается «эталонное тело» – два цилиндра одинаковой массы, симметрично относительно центра стола (метод 2). Момент инерции грузов определяется по формуле
, (5)
где m – масса цилиндров; r – расстояние от центра стола до точки крепления грузов; – радиус цилиндра.
Измерив период колебаний ненагруженного поворотного стола и период колебаний стола с «эталонным телом», учитывая соотношение , получим:
; (6)
; (7)
, (8)
где J – момент инерции стола с «эталонным грузом»; – момент инерции грузов; – момент инерции ненагруженного стола; Т – период колебаний стола с грузами; – период колебаний ненагруженного стола; kпруж – уточненный коэффициент жесткости пружины (пружин); R – радиус шкива, через который переброшена нить.