- •Оглавление
- •2. Расчет нагрева цилиндра под индукционную поверхностную
- •Введение
- •1.Краткие теоретические сведения
- •1.1.Принципиальная схема индукционной системы индуктор-деталь
- •1.2.Расчет распределения параметров электромагнитного поля в проводящем цилиндре, помещенном в цилиндрический индуктор
- •1.2.1.Поверхностный эффект в проводящем теле с плоской поверхностью
- •Б) Цилиндр из ферромагнитного материала, имеющий на поверхности слой, нагретый до температуры выше температуры магнитных превращений
- •1.3.Приведение электрического сопротивления нагреваемого цилиндра к току индуктора
- •1.4.Расчет распределения температурного поля
- •1.4.1.Основные режимы нагрева
- •Вариант I ( )
- •Вариант II ( ; большой зазор)
- •Вариант III ( ; малый зазор)
- •2.Расчет нагрева цилиндра под индукционную поверхностную закалку. Методика и пример расчета
- •2.1.Исходные данные для расчета
- •2.2.Выбор частоты
- •2.3.Тепловой расчет нагрева цилиндра под закалку
- •2.4.Электрический расчет индуктора
- •3.Расчет нагрева цилиндра под пластическую деформацию
- •3.1.Исходные данные для расчета
- •3.2.Выбор частоты
- •3.3.Тепловой расчет нагрева цилиндра под пластическую деформацию
- •3.4.Электрический расчет индуктора
- •Приложение
- •Библиографический список
- •195251, Санкт-Петербург, Политехническая ул., 29.
- •Содержание
1.Краткие теоретические сведения
Высокочастотные установки для индукционного нагрева металлов мощностью от нескольких до 10000 кВт и более и частотой от 50 Гц до 1760 кГц применяются при плавке металлов, закалке деталей машин и инструмента, при пайке и наплавке металла, термической обработке разнообразных изделий, при индукционном нагреве металлических заготовок перед пластической деформацией, при создании и использовании высокочастотной безэлектродной плазмы (табл. 1 .1).
Таблица 1.1 Частоты, использование которых разрешено при индукционном нагреве, а также созданные источники питания |
||
Частота, Гц |
Источники питания |
|
Выходное напряжение, В |
Мощность, кВт |
|
50 |
220; 380; 6 000; 10 000 |
Без ограничений |
500 |
800 |
800 |
1 000 |
800 |
800; 1 600 |
2 500 |
400; 800 |
50–500 |
4 000 |
400; 800 |
50–350 |
8 000 |
400; 800 |
50–350 |
10 000 |
400; 800 |
50–350 |
22 000 |
200–300 |
0,1–5,0 |
66 000 |
400; 8 000 |
60; 160 |
220 000 |
8 000 |
250; 400; 630; 1 000 |
440 000 |
8 000 |
250; 400; 630; 1 000 |
1 760 000 |
8 000 |
60 |
Во всех этих случаях используется воздействие высокочастотного электромагнитного поля на проводящие материалы и среды, которое создается с помощью индукционной системы индуктор-деталь.
1.1.Принципиальная схема индукционной системы индуктор-деталь
Принципиальная схема индукционной системы индуктор-деталь приведена на Рис. 1 .1.
|
Рис. 1.1. Индуктор: а — для нагрева участка длиной на цилиндре бесконечной длины ( ), б — отрезок длиной системы индуктор-деталь бесконечной длины ( ) |
Индуктор может быть одновитковым или многовитковым. Поскольку ток во всех витках имеет одинаковое направление вокруг оси, магнитное поле всех витков складывается. При этом внутри кольца одновиткового индуктора и внутри катушки многовиткового индуктора силовые линии магнитного поля в соответствии с правилом правоходового буравчика имеют направление вдоль оси индуктора и замыкаются во внешнем пространстве (Рис. 1 .2, а).
а)
|
б)
|
Рис. 1.2. Магнитное поле индуктора: а — цилиндрического пустого индуктора, б — индуктора с заготовкой |
В проводящей заготовке (Рис. 1 .2, б) в соответствии с законом электромагнитной индукции возникает ток встречного по отношению к току индуктора направления и в зависимости от частоты тока в большей или меньшей степени вытесняет магнитное поле из объема, занимаемого заготовкой.
1.2.Расчет распределения параметров электромагнитного поля в проводящем цилиндре, помещенном в цилиндрический индуктор
Поверхностный эффект является основой метода индукционного нагрева, в особенности при поверхностной закалке. Он выражается в неравномерном распределении тока по сечению проводника, при котором наибольшая плотность тока наблюдается у поверхности проводника 1–3.
При решении задачи о распределении электромагнитного поля внутри проводника исходными уравнениями являются основные уравнения электромагнитного поля, впервые полученные Максвеллом и носящие его имя. В общем случае эти уравнения имеют вид:
,
,
где — вектор напряженности магнитного поля, А/м; — вектор плотности тока проводимости, А/м2; — вектор электрического смещения, Кл/м2 ( =8,85·10–12 Ф/м — диэлектрическая проницаемость вакуума; — относительная диэлектрическая проницаемость); — напряженность электрического поля, В/м; — магнитная индукция, Тл ( =4π·10–7 Гн/м — магнитная проницаемость вакуума; — относительная магнитная проницаемость).