- •Физика колебаний и волн. Квантовая физика
- •Раздел 3. Физика колебаний и волн. Квантовая
- •Тема 1. Волновые процессы (6 час.)
- •Тема 2. Интерференция волн (4 час.)
- •Тема 3. Дифракция волн. (8 час.)
- •Тема 4. Квантовая физика (10 час.)
- •Список рекомендуемой литературы
- •Интерференция
- •Измерение радиуса кривизны линзы по кольцам ньютона
- •Для первоначальной настройки рекомендуется увеличение “2”, а для последующих измерений – “7”.
- •Список рекомендуемой литературы
- •Измерение длины волны света с помощью бипризмы френеля
- •Контрольные вопросы
- •Список рекомендуемой литературы
- •Получение интерференционных полос равного наклона
- •Выполнение измерений
- •Контрольные вопросы
- •Список рекомендуемой литературы
- •Дифракция
- •Дифракция света на щели
- •Выполнение измерений
- •Обработка результатов измерений
- •Контрольные вопросы
- •Список рекомендуемой литературы
- •Лабораторная работа 5 измерение периода дифракционной решетки
- •Выполнение измерений
- •Контрольные вопросы
- •Список рекомендуемой литературы
- •Исследование поляризованного света
- •Выполнение измерений
- •Контрольные вопросы
- •Список рекомендуемой литературы
- •Когерентность света и спекл - эффект
- •Выполнение измерений
- •Список рекомендуемой литературы
- •Приложение
- •Фотоэффект. Определение постоянной планка и работы выхода электронов
- •Выполнение измерений
- •Контрольные вопросы
- •Интерференция плоских волн
- •Интерференция сферических волн
- •Дифракция плоской волны в приближении Фраунгофера
- •Дифракционная решетка
- •Задание 2
- •Внешний фотоэффект и эффект Комптона
- •Энергетический спектр атома водорода
- •Соотношение неопределенностей
- •Дополнительные задачи
Дифракция света на щели
Цель работы: ознакомление с явлением дифракции света и использованием его для измерения и контроля размеров отверстий в деталях и изделиях.
При прохождении излучения через щель интенсивность света в любой точке экрана, расположенного в дальней зоне, зависит от числа зон Френеля, наблюдаемых в щели из этой точки. В случае дифракции Фраунгофера на щели зоны Френеля имеют вид узких прямолинейных полос, параллельных краям щели. Ширина зон Френеля ∆ зависит от угла наблюдения θ (см. рисунок) и определяется из условия, чтобы разность хода волн от краев зоны равнялась λ/2
∆ = λ / 2sinθ. (1)
Число наблюдаемых в щели зон Френеля равно b/∆, где b – ширина щели. Если это число четное, то интенсивность света в точке наблюдения равна нулю, так как волны от любых двух соседних зон Френеля приходят в противофазе. Если же число зон Френеля нечетное (кроме нуля), то излучение одной из зон остается некомпенсированным и на экране наблюдается максимум интенсивности.
Итак, условием наблюдения минимумов интенсивности на экране является
b/∆ = 2m, где m – целое число. Отсюда с учетом (1) получаем условие
bsinθ = mλ.
Соответственно, максимумы интенсивности получаются при условии
bsinθ = (m+1/2)λ.
Так как для дальней зоны sinθm ≈ θm , θm = mλ/b. Из рисунка очевидно также, что θ = xm/L, где L – расстояния от щели до экрана. С учетом того, что положение центра дифракционной картины определяется с меньшей точностью, чем положения минимумов, рабочей формуле, позволяющей вычислять ширину
2λ /b
b
λ /b
θ
I 0
-λ /b
-2λ /b
L
щели по дифракционной картине, целесообразно придать следующий вид:
b=2mλL / 2xm , (2)
где 2хm – расстояние между двумя симметричными минимумами порядка m.