- •3. Процессы переноса
- •3.1. Явления переноса
- •3.2. Средняя длина свободного пробега
- •3.3. Диффузия в газах
- •3.4. Теплопроводность газов
- •3.5. Вязкость газов
- •3.6. Ультраразреженные газы
- •3.7. Эффузия
- •3.8. Уравнение теплопроводности
- •3.9. Уравнение баланса числа частиц
- •3.10. Уравнение баланса импульса. Конвекция Рэлея Бенара
- •3.11. Броуновское движение. Уравнение Ланжевена
- •3.12. Уравнение Фоккера-Планка
- •3.13. Перенос ионов через биологические мембраны
- •С учетом того, что из (3.75) получим:
С учетом того, что из (3.75) получим:
. (3.78)
Полученное значение не противоречит ограничениям на КПД, которые имеют место в цикле Карно, поскольку в данном случае не происходит передачи энергии рабочему телу в виде тепла.
1 Единицу измерения η можно представить также в виде Па·с (паскаль-секунда).
1Мы выполнили рис. 3.5 так, что молекулыN1′ летят через верхнюю, а молекулыN2″ – через нижнюю половину площадкиS. В действительности обе совокупности молекул распределены по всей поверхностиS.
1 Формула (3.16) справедлива при условии, что изменение n1 на длине свободного пробега много меньше самого n1 . Это условие дает критерий малости отклонений от равновесия.
Это замечание относится к аналогичным формулам следующих двух параграфов.
1 В соответствии со сказанным в предыдущем параграфе мы считаем, что молекула, ударившись о стенку сосуда, отскакивает со скоростью, соответствующей температуре стенки.
1 Исторически за этим методом укоренилось не вполне точное название: диффузионный метод разделения изотопов.