книги / Прямые и обратные задачи механики упругих композитных пластин и оболочек вращения
..pdf12.5. Влияние схем армирования и типа волокон |
283 |
Рис. 12.26
ходящему через точки (0,0) и (го,0), и находящимися от него на одинаковом расстоянии (рис. 12.26,6).
Вполярных координатах данная прямая, проходящая через точку (го,$о). задается соотношением г sini? = гоsin$o, где & — полярный угол, ф = —$ = arcsin^osinV'o/V) — угол между касательной к графику
ирадиус-вектором, проведенным из точки (0,0) в точку касания, при этом фо — до-
Вданном случае условие постоянства сечения волокна будет иметь
вид wryjl - (r0/ r ) 2 sin2 фо = uj0 r0 cos ф0-
Удельное объемное содержание арматуры Уу определяется соот
ношением Vy = 2ct>orocos'0o {y jr\ ~ (ro sin^o)2 —ro cosфо^ /{т\ —г%). Необходимо отметить, что при использовании волокон постоянного се чения объемное содержание арматуры в пластине не может превышать
Vy = 2r0 cos фо - (r0sinфо)2 - г0 совфо') / ( r f - rjj).
Армирование вдоль спирали Архимеда. В полярных координа тах спираль Архимеда на радиусе го, составляющая угол фо между касательной и радиус-вектором, проведенным в эту точку, задает ся соотношением п?о = го$, где ^ — полярный угол, ф — arctgtf =
284 Гл. 12. Анализ НДС многослойных круглых пластин и колец
= a rc tg rtg фо/го — угол |
между |
касательной |
к |
графику |
и радиус- |
||||||||
вектором, проведенным |
из |
точки |
(0,0) |
в точку |
касания, при |
этом |
|||||||
фо = arctgtfo- |
|
|
|
|
|
|
|
|
приведенный |
на |
|||
В этом случае схема армирования имеет вид, |
|||||||||||||
рис. 12.26, в. Кривая / |
— волокно уложено с начальным углом фо = |
0°, |
|||||||||||
кривая 2 — ф о = 20° |
, кривая 3 — фо = 70°. |
|
|
|
|
|
|
||||||
В |
случае |
укладки |
волокон |
арматуры |
вдоль |
спирали |
Архи- |
||||||
меда |
условие |
постоянства сечения |
волокна |
будет |
иметь |
|
вид |
o jr J 1 + (г/го)2 tg 2 фо = |
о;0г о \/1 + tg2 ф0 . |
|
|
|
||||
Удельное объемное содержание арматуры в пластине VV определя |
||||||||
ется соотношением |
VY |
= 2u>0 r0 A/(r^ — r%)y/l + tg2 ф0 , где А = А\ — |
||||||
— А 2 , |
|
|
|
|
|
Го |
|
|
|
|
А\ = |
^ |
tg фоy j 1 + |
( r /r 0)2 tg2 фо |
|
(12.9) |
|
|
|
tgV’o |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
0,5 In ( г i tg Фо/ TQ + yj 1 + ( r /r 0)2 tg2 фо |
To |
|
||||
|
tgV’o ’ |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A 0 = |
|
\ / l |
+ tg2 Фо + 0,5 In ^tg V>0 + ^ /l |
+ tg2 фо |
ro |
|||
|
tgV’o' |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отметим, что при армировании волокнами постоянного сечения |
||||||||
объемное |
содержание |
арматуры |
в пластине |
не может превышать |
||||
2roA/(r\ |
- |
r l ) ^ \ + tg2 V’o • |
|
|
|
|
||
В случае кольцевых пластин с волокнами постоянного сечения важ |
ным преимуществом данного вида армирования является возможность увеличивать объемное содержание арматуры, не используя при этом армирование по окружности, так как существуют комбинации внеш них нагрузок, при которых окружное армирование является далеко не оптимальным, как показано в работе [99].
Нагрузки начального разрушения пластины, жестко защем ленной на внутреннем контуре со свободным внешним карем, нагруженной распределенным поперечным давлением. Рассмотрим трехслойную углепластиковую пластину постоянной толщины с раз личными вариантами армирования, жестко защемленную на внут реннем контуре со свободным внешним краем. При расчетах здесь и далее использовались следующие геометрические параметры пласти
ны: толщина h = 0,01 |
м, |
толщины |
слоев h\ — ho = |
— J12 = |
0,002 м, |
|
h,2 — h\ = 0,006 м, |
радиус внутреннего отверстия TQ = |
0,03 м, |
радиус |
|||
внешнего контура |
г\ |
= |
0,3 м. На |
пластину действует распределен |
ное внешнее давление Р. Расчеты приводились по классической тео рии Кирхгофа-Лява (кривые /), теории Андреева-Немировского (кри вые 2) и теории Григолюка-Чулкова (кривые 3).
На рис. 12.27 приведена зависимость нагрузки начального разруше ния Р от угла укладки арматуры во внешнем и внутреннем слоях на радиусе г = TQ: ф\ = ф3 = ±ф. В среднем слое арматура уложена под углом Ф2 = ±25°. Удельное объемное содержание арматуры составляет
12.5. Влияние схем армирования и типа волокон |
285 |
||
10%, интенсивности укладки по толщине пластины |
= 0,8 для каж |
||
дого слоя. |
|
|
|
7 М 0 ' |
/ М О * |
|
|
На рис. 12.27 приведены кривые для случая укладки волокон по логарифмической спирали (а), вдоль спиц велосипеда (б), по спира ли Архимеда (в). Сплошные линии соответствуют случаю постоян ного поперечного сечения волокон, штриховые — случаю переменно го сечения волокон, но постоянной интенсивности укладки арматуры шо(г) — и — const. При расчетах использовалась модель МДВ.
Большое влияние на оценку уровня нагрузок начального разру шения оказывает выбор теории пластин. В основном максимальные оценки дает теория Кирхгофа-Лява. Для волокон переменного сечения и схем укладки логарифмическая спираль и спицы велосипеда мини мальное значение нагрузки дает теория Андреева-Немировского для всех структур армирования. При армировании по спирали Архимеда находим, что для области (0° —25°) различие между результатами, полученными по различным теориям, минимально и составляет до 7%, а для оставшейся области минимальные оценки будут получены по теории Андреева-Немировского.
Для волокон постоянного сечения наблюдается аналогичный эф фект: когда величины нагрузок, полученные по различным теориям су
286 Гл. 12. Анализ НДС многослойных круглых пластин и колец
щественно различаются, минимальную оценку дает теория АндрееваНемировского.
На рис. 12.28 приведена зависимость интенсивностей напряжений в связующем (а) и арматуре (б) от радиальной координаты для схемы армирования 60° —25° —60° волокнами постоянного сечения вдоль логарифмической спирали для значения нагрузки 6 • 104 Н/м2.
Рис. 12.28
Видно, что учет поперечных сдвигов приводит к сильному уве личению уровня напряжений в связующем на внутреннем контуре пластины.
Угол, |
По толщине |
|
Компонент |
|
|
||
град. К .-Л . |
A .-H . Г .-Ч . |
К .-Л . A .-H . Г.-Ч . К .-Л . |
|||||
|
h 0, h$ |
ho, /13 |
ho, Ьз |
a |
a |
a |
1,3 |
3 |
ho, h$ |
ho, Ьз |
ho, /13 |
a |
a |
a |
1,3 |
21 |
ho, Ьз |
ho, /13 |
ho, /13 |
a |
a |
a |
1,3 |
33 |
ho, /13 |
ho, /13 |
ho, /13 |
a |
a |
a |
1,3 |
45 |
ho, Ьз |
ho, /13 |
ho, /13 |
a |
a |
a |
1,3 |
63 |
h \ , h i |
h \ , h 2 |
h i , /12 |
a |
a |
a |
2 |
81 |
h \ , h 2 |
h \ , h 2 |
h i , /12 |
a |
a |
a |
2 |
87 |
h \ , h 2 |
h \ , h 2 |
h \ , /12 |
a |
a |
a |
2 |
Т а б л и ц а 12.3
Слой |
|
iX < |
Г .-Ч . |
|
|
1.3 |
1,3 |
1.3 |
1,3 |
1.3 |
1,3 |
1,3 |
1,3 |
1.3 |
1,3 |
2 |
2 |
2 |
2 |
2 |
2 |
В табл. 12.3 представлены данные о зонах пластины, где происходит начальное разрушение для волокон переменного поперечного сечения, уложенных по логарифмической спирали. Во всех случаях начальное разрушение происходит на внутреннем контуре, где пластина жестко защемлена. Как и в табл. 12.4 приведены значения толщины, фазовой составляющей композита (а — арматура, с — связующее) и слой, в котором значения напряжений превышают предельные. Так как при
12.5. Влияние схем армирования и типа волокон |
287 |
данных структурных параметрах, видах нагружения и краевых усло вий картина распределения напряжений симметрична относительно срединной поверхности пластины, уровень интенсивности напряжений будет близок к критическому в двух симметричных точках пласти ны. Использованные теории обозначены: К .-Л . — Кирхгофа-Лява, А.-Н . — Андреева-Немировского, Г.-Ч. — Григолюка-Чулкова.
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
|
12.4 |
Угол, |
По толщине |
|
Компонент |
|
|
Слой |
|
|
||
град. К .-Л . A .-H . Г .-Ч . К .-Л . |
A .-H . Г.-Ч . К .-Л . A .-H . Г .-Ч . |
|||||||||
0 |
h o , hz |
ho, h z |
ho, h z |
a |
a |
a |
1,3 |
1,3 |
1,3 |
|
3 |
h o , hz |
ho, h z |
ho, h z |
a |
a |
a |
1,3 |
1,3 |
1 |
, 3 |
21 |
ho, /13 |
ho, h z |
ho, h z |
a |
a |
a |
1,3 |
1,3 |
1 |
, 3 |
33 |
ho, /13 |
ho, h z |
ho, h z |
c |
c |
c |
1,3 |
1,3 |
1,3 |
|
45 |
ho, hz |
ho, h z |
ho, h z |
c |
c |
c |
1,3 |
1,3 |
1,3 |
|
63 |
ho, hz |
ho, h z |
ho, h z |
c |
c |
c |
1,3 |
1,3 |
1 |
, 3 |
81 |
ho, hz |
ho, h z |
ho, h z |
c |
c |
c |
1,3 |
1,3 |
1,3 |
|
87 |
ho, hz |
ho, h z |
ho, h z |
c |
c |
c |
1,3 |
1,3 |
1 |
, 3 |
В данном случае разрушение происходит в арматуре на внутреннем краю пластины. Для углов больше 50° максимальные напряжения переходят с внешних кромок пластины во внутренний слой.
Для сравнения рассмотрим аналогичную табл. 12.4 для волокон постоянного поперечного сечения с той же схемой укладки. И в этом случае разрушение для всех теорий происходит на внутреннем контуре пластины. Но теперь при углах больше 30° разрушается связующее и разрушение происходит только на внешних кромках пластины.
Проведенные расчеты показали, что для пластины, армированной волокнами постоянного сечения, уровень нагрузок начального разру шения больше, чем для пластины с волокнами переменного сечения. Это объясняется тем, что в месте возникновения максимальных напря жений на внутреннем контуре пластины интенсивность армирования больше для волокон постоянного сечения при постоянном объемном содержании арматуры.
Нагрузки начального разрушения пластины, жестко защемлен ной на обоих контурах нагруженной распределенным поперечным давлением. На рис. 12.29 приведена зависимость нагрузки начального разрушения Р углепластиковой пластины, защемленной на внутреннем и внешнем контурах, остальные параметры такие же, как в преды дущем случае. Схемы укладки: логарифмическая спираль (а), спицы велосипеда (б), спираль Архимеда (в).
288 Гл. 12. Анализ НДС многослойных круглых пластин и колец
Из сравнения рис. 12.27 и 12.29 видно, что характер зависимостей нагрузок начала разрушения от начального угла армирования похож. По прежнему для пластины, армированной волокнами постоянного сечения, уровень нагрузок начального разрушения больше, чем для пластины с волокнами переменного сечения. Видно, что при данных краевых условиях уровень нагрузок значительно выше, чем для жест кого защемления внутреннего и свободного внешнего края.
Пластина, нагруженная растягивающим усилием. На рис. 12.30
приведены графики зависимости величины нагрузки начального разру шения от угла армирования при растяжении кольцевой пластины на внешней кромке усилием Т0. Для данного типа нагружения зависи мость результатов, полученных при использовании различных теорий, от вида армирования существенно отличается от аналогичной зависи мости для случая распределенного давления.
Из рис. 12.30, а хорошо видно влияние выбора теории и угла уклад ки арматуры на уровень нагрузок начального разрушения. Для пла стины с волокнами переменного сечения при малых углах величины нагрузок начального разрушения практически совпадают для всех тео рий (предельные напряжения возникают на внутреннем защемленном контуре), при увеличении угла армирования они перемещаются на внешний контур (чему на графике соответствует возникновение точки
12.5. Влияние схем армирования и типа волокон |
289 |
локального максимума), причем для разных теорий это происходит при различных углах.
В табл. 12.5 приведено описание схемы разрушения для некоторых углов армирования в случае укладки волокон переменного сечения по логарифмической спирали.
Выявим схему распределения компонент тензора напряжения по толщине пластины для теории Григолюка-Чулкова при нагрузке на чального разрушения. На рис. 12.31, а приведено распределение напря жений на внешней кромке пластины, на рис. 12.31,6 при г /п = 0,95 для ф = 75°. Видно, что возникновение максимальных напряжений при 2 = 0,0008 м обусловлено наличием минимума напряжений т13, по величине сопоставимого с напряжениями а и, о<я- Сравнение графиков показывает, что краевые эффекты концентрируются в области мень шей 5% от области пластины, а величина эффекта, рассчитанная как отношение разности максимальных напряжений к большему из них, составляет около 60%.
На рис. 12.31, в приведено распределение напряжений на внутрен ней кромке пластины при ф = 9° для нагрузки начального разрушения. В этом случае уровень касательных напряжений п з существенно ниже, чем величины <7ц, <722Укладка арматуры под углом близким к 0°
10 С. К. Голушко, Ю. В. Немировский
290 |
Гл. 12. Анализ НДС многослойных круглых пластин и колец |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 12.5 |
|
Угол, |
По радиусу |
По толщине |
|
Компонент |
|||||
град. |
К .-Л . |
А .-Н . г .-ч . |
К ,-Л . А .-Н . Г .-Ч . |
К,- Л. А .-Н . |
Г .-Ч . |
||||
0 |
0,03 |
0,03 |
0,03 |
0 |
0 |
0 |
а |
а |
а |
9 |
0,03 |
0,03 |
0,03 |
0 |
0 |
0 |
а |
а |
а |
21 |
0,03 |
0,03 |
0,3 |
0 |
0 |
0 |
а |
а |
с |
27 |
0,03 |
0,03 |
0,3 |
0 |
0 |
0.001 |
а |
а |
с |
45 |
0,03 |
0,3 |
0,3 |
0,002 |
0 |
0,001 |
а |
а |
с |
51 |
0,03 |
0,3 |
0,3 |
0,002 |
0 |
0,001 |
а |
а |
с |
63 |
0,3 |
0,3 |
0,3 |
0 |
0 |
0.0008 |
а |
с |
с |
75 |
0,3 |
0,3 |
0,3 |
0 |
0 |
0,0008 |
а |
с |
с |
87 |
0,3 |
0,3 |
0,3 |
0,002 |
0,002 |
0,0008 |
а |
а |
с |
привела к тому, что значение сги значительно больше остальных, и нагрузка воспринята в основном арматурой.
Получим аналогичные графики для теории Андреева-Немиров- ского.
12.5. Влияние схем армирования и типа волокон |
291 |
На рис. 12.32, а приведено распределение напряжений на внешней кромке пластины, на рис. 12.32,6 при г/г\ = 0,95 для ф = 75°. Видно заметное влияние теории Андреева-Немировского. Вследствие боль шого значения производной от введенной в теории функции сдвига 7г нелинейная часть компонент тензора деформаций, связанная с дан ной функцией, определяет нелинейный вид распределения компонент тензора напряжений по толщине. При сопоставлении графиков на рис. 12.32 видно, что, как и для теории Григолюка-Чулкова, краевой эффект ярко выражен (до 70%) и концентрируется в области меньше 5% от всей области пластины.
Сопоставление графиков на рис. 12.31, в и 12.32, в показало, что при различии между нагрузками начального разрушения не более 0,1 % разница максимальных значений компонент тензора деформации также не превышает 0,1 % и их поведение практически совпадает.
Нагрузки начального разрушения для случая сложного на гружения. На рис. 12.33 приведены поверхности прочности в случае сложного нагружения: распределенного поперечного давления Р и рас тягивающего усилия на внешней кромке То при удельном объемном содержании арматуры 0,1. Сплошные линии соответствуют случаю, когда волокна имеют постоянное сечение, штриховые — случаю пе ременного сечения волокон, но постоянной интенсивности укладки арматуры. Толщина каждого слоя пластины равна h / 3.
ю*
292 Гл. 12. Анализ НДС многослойных круглых пластин и колец
На рис. 12.33, а изображены поверхности прочности для пластины со слоями, армированными под углами ф\ = 0°,ф2 = ± 8 5 °,фз = ±45°, на рис. 12.33,6 изменен порядок армирования слоев: (±45°, 0°, ±85° на рис. 12.33,в — (±85°, 0°, ±45°). Линиям 1 соответствуют резуль таты, полученные по теории Кирхгофа-Лява, линиям 2 — по теории Андреева-Немировского, линиям 3 — по теории Григолюка-Чулкова.
Видно, что в большинстве случаев армирование волокнами посто янного сечения более предпочтительно при больших величинах внеш ней поперечной нагрузки. При увеличении значения растягивающей нагрузки становится предпочтительнее армирование волокнами пере менного сечения.
Для всех рассмотренных случаев классическая теория дает макси мальную оценку уровня нагрузок начального разрушения. Минималь ную оценку для значения То получим по теории Григолюка-Чулкова.
Из данных графиков видно значительное влияние не только вида армирования, но и порядка расположения слоев. Поменяв местами внешний и внутренний слои пластины (рис. 12.33,6 и в), можно уве личить значение максимальной растягивающей нагрузки примерно на 25 %.