КХ часть 2

f тг тж жг ; f WA Wk

неравенств, характеризующих растекание, называется коэффици-

ентом растекания по Гаркинсу:

(6.13)

Установление термодинамического и механического равновесия в идеальном случае совпадает. В реальных условиях контактирования жидкостей с твердыми поверхностями термодинамическое равновесие не устанавливается по различным причинам. Среди факторов,

влияющих на установление равновесия, следует отметить условия формирования поверхности контакта, порядок соприкосновения жидкости и газа с твердым телом (нанесение капли или подвод воздушного пузырька), а также шероховатость твердой поверхности,

которая характеризуется коэффициентом шероховатости

	K	Sшер	(6.14)
		S0

где Sшер – величина смоченной шероховатой поверхности, а S0 –

гладкой (cosΘшер = KcosΘ). Для смачивающих жидкостей cosΘ>0, cosΘшер>cosΘ.

Задержка в установлении равновесного значения называется

гистерезисом смачивания. Он выражается также в различии краевых углов натекания и оттекания при перемещении жидкости по поверхности твердого тела. Значение равновесного угла смачивания

равн определяется следующим образом. К капле жидкости,

находящейся на поверхности, с помощью микрошприца добавляют жидкость в избытке и измеряют статический угол, являющийся углом

натекания (рис. 6.2). Затем отбирают часть жидкости из капли и измеряют статический угол оттекания.

Значение равновесного угла получают как полусумму статических углов натекания и оттекания:

44

- жидкость - твердое тело. В последнем случае жидкости должны быть взаимно не смешивающимися. Когда конкурируют две жидкости, то смачивание является избирательным. В зависимости от соотношения интенсивности молекулярных сил, действующих между молекулами жидкости и жидкостью и твердым телом, капля жидкости образует с поверхностью твердого тела определенный равновесный угол ,

называемый краевым углом (рис. 6.1), который является характе-

ристикой смачивания. Этот угол называется также контактным углом, или углом смачивания. Он образован твердой поверхностью и касательной в точке соприкосновения трех фаз и отсчитывается в сторону более плотной фазы. Установившееся равновесие является как механическим, так и термодинамическим.

Рис. 6.1. Капля жидкости на поверхности твёрдого тела. а) – смачивание, б) -

несмачивание, в) - идеальное несмачивание.

Краевой угол всегда измеряют со стороны жидкости, а при контакте твердого тела и двух жидкостей - со стороны более полярной фазы. Если 900 , то говорят, что твердое тело смачивается жидкостью. Это имеет место для лиофильных поверхностей. При полном смачивании капля растекается на поверхности до образования мономолекулярной пленки и 00 . Если 900 , то жидкость не смачивает твердое тело, поверхность которого гидрофобна. В случае полного несмачивания капля жидкости имела бы сферическую форму,

41

www.mitht.ru/e-library

если бы не действовала сила тяжести и 1800 . Полное

несмачивание реализуется лишь в условиях невесомости. В

гравитационном поле Земли максимальное значение угла

достигнуто для капли ртути на поверхности тефлона и равно 1500 . В

качестве примеров ниже приведены значения угла смачивания водой различных веществ: кварц - 0°; малахит - 17°; графит - 55°; тальк - 69°;

парафин - 106°; тефлон - 108°.

Смачивание зависит от взаимодействия фаз, которое характеризу-

ется величиной поверхностного натяжения между фазами.

Поверхностная энергия твердого тела стремится уменьшится, что приводит к растеканию капли по поверхности. Эта энергия равна

поверхностному натяжению твердого тела на границе с газом тг .

Межфазная энергия на границе твердого тела с жидкостью тж

стремится сжать каплю, т.к. уменьшение площади поверхности приводит к уменьшению поверхностной энергии. Когезионные силы,

действующие внутри капли, также препятствуют растеканию. Их действие направлено по касательной к поверхности и равно жг . В

условиях равновесия, когда капля жидкости перестает растекаться,

силы поверхностного натяжения уравновешивают друг друга (рис. 6.1,

а). Условие равновесия выражается уравнением Юнга:

тг тж жг cos

(6.9)

Решив это уравнение относительно cos , получим:

	cos	тг тж	B	(6.10)
		жг

Поскольку межфазные натяжения на границе с твердым телом не всегда возможно определить экспериментально, то уравнение Юнга

42

чаще используется для решения обратной задачи смачивания, т.е.

определения разности межфазных энергий по измеренным величинам краевого угла.

Необходимо отметить, что мениск объемной жидкости образует краевой угол не с сухой подложкой, а с твердой поверхностью,

покрытой тонкой смачивающей пленкой.

Подставим в уравнение Дюпре уравнение Юнга:

WA тг жг тж тж жг cos жг тж

(6.11)

жг (1 cos )

Ранее мы отмечали, что Wk 2 жг

Поделив правую часть уравнения Дюпре - Юнга на 2 жг , получим отношение работ адгезии и когезии:

WA

1 cos

(6.12)

WK

2

Проанализируем полученное выражение. При

00

cos 1,

WA Wk ,

что соответствует полному

смачиванию

поверхности

твердого тела жидкостью (лиофильные поверхности).

При 1800

cos 1, WA

0,

что

соответствует

полному

несмачиванию

жидкостью поверхности твердого тела (лиофобные поверхности).

Условие самопроизвольного смачивания, или растекания

жидкости,

которое выполняется при значении 00

и

cos 1,

можно записать

в

виде

неравенства: тг

тж жг

или

тг тж

жг .

Из

уравнения

Дюпре

следует,

что

тг тж

WA жг .

Следовательно

WA жг

жг

или

WA 2 жг , т. е. WA Wk . Разность между правой и левой частями

43

www.mitht.ru/e-library