Добавил:
Upload
Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз:
Предмет:
Файл:lek6
.pdf
|
|
В качестве примера рассмот- |
|
|
v |
B |
|
рим релятивистское движение за- |
|
F |
ряженной частицы массы m со ско- |
|
|
|
r |
+q |
ростью v, направленной перпенди- |
|
|
кулярно вектору В. На рисунке этот |
|
|
вектор направлен от нас и изобра- |
|
|
жен кружочком с крестиком. |
Производную от вектора импульса по времени можно представить в
виде
r |
|
|
|
dp |
r |
r |
|
|
= ω |
× p , |
|
dt |
|||
|
|
и поскольку векторы ω и p перпендикулярны,
dp |
= ω p = |
ω mv |
|
. |
|||
|
|
|
|
||||
|
|
||||||
dt |
|
|
v |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
1 − |
|
|
|
||
|
|
c |
2 |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
По релятивистскому второму закону Ньютона имеем
ω mv
= qvB ,
1 − v 2
c 2
откуда с учетом равенства v = r получим окончательно
ω
mv
= qBr
1 −
v 2
c 2
в отличие от классической формулы
mv = qBr .
Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]