Дифракция френеля на круглых отверстиях

а) CD – экран. Экран с круглым отверстием

AB. Исследуем световое воздействие в

точке р, лежащей на линии пересечения

источника S с центром отр. Отверстие

вырезает часть волновой поверхности.

Разобьем открытую часть волновой поверхности на зоны Френеля. В зависимости от размеров отверстий на ней укладывается то или иное количество зон. Если отверстие пропускает 1, 3 или 5 зон, то световое воздействие в точке р больше, чем при полностью открытом волновом фронте. Максимум светового воздействия в точке р при k=1 (см последний рисунок в прошлом абзаце). Если отверстие открывает небольшое четное число зон Френеля (k=2,4,6), то световое воздействие всегда больше, чем при полностью открытом волновом фронте. Min воздействия отвечает отверстию в 2 зоны Френеля.

б) Дифракция Френеля на … Световая волна встречает на своем пути непрозрачный круглый экран AB (на рисунке

ошибка – АВ – там снизу на самом деле).

Исследуем световое воздействие в точке p.

Экран перекрывает часть зон Френеля.

Разобьем открытую часть световой

поверхности на зоны Френеля. Согласно

рассуждениям методом зон Френеля:

A=(An+1)/2 + [(An+1)/2 – (An+2)/2 + (An+3)/2]

+ … + - Ak/2. n – число перекрытых зон

Френеля. An+1 – амплитуда от 1-ой открытой

зоны. A=(An+1)/2. Итак, если число зон, перекрытых экраном AB невелико, точка р останется освещенной, причем интенсивность освещенности не отличается практически от интенсивности освещенности, создаваемой полностью открытым световым фронтом. По мере увеличения размеров экрана АВ амплитуда от 1-ой открытой зоны будет убывать, однако точка р остается освещенной до тех пор, пока число перекрытых зон Френеля достаточно мало и лишь при условии, что экран перекрывает большее число зон Френеля, в точке р будет наблюдаться min, т.е. геометрическая тень от экрана АВ

4. Интерференция света в тонких пластинах. Полосы равной толщины и полосы равного наклона.

В т.А и Д лучи частично преломляются и отражаются. Дельта=(АВС)-(АВ)+ ƛ /2 Свет в т.А отражается от оптической более плотной среды. (АВС)=2АСnAC=d/cosr (ACD)=2dn/cosr (AB)=AB=ADsini=2d*tgr*sini После подстановки Дельта=2dкв.корень(n^2-sin^2*i)+ƛ/2 Аналогичное явление интерференции наблюдается и в проходящем свете Дельта=2dкв.корень(n^2-sin^2*i) Если в отраженном свете наблюдается минимум, то для проходящих лучей наблюдается максимум по закону сохр энергии. На оптических поверхностях осаждают такой тонкий слой вещества,что в среднем для отраженных лучей наблюдается минимум. В этом случае прозрачность системы резко возрастает. Этот процесс называется просветлением оптики. ƛ, d, i – const, тогда в отраженном свете пластинка кажется одинаково окрашенной ,или темной или светлой. Пусть ƛ-const, d-const, i- меняется ,тогда для одних направлений наблюдается максимум, для других минимум. Темные и светлые полосы соединяются места равных углов наклона. Интер. Полосы соединяют места разной толщины и интерфереционная картина наз (дальше хз. Лекция закончилась дальше из инета

ПОЛОСЫ РАВНОЙ ТОЛЩИНЫ И РАВНОГО НАКЛОНА

Оптическая разность хода — функция нескольких величин ∆=f(d, λ, n, i). Если все эти величины меняются одновременно, то четкой интерфериционной картины не наблюдается, наблюдать четкую интерфериционную картину можно тогда, если все величины, кроме одной, постоянны. С практической

точки зрения интересны 2

случая:1) монохроматическая волна падает на плоско-параллельный изотропный слой. В этом случае d, λ, n=const, ∆=f(i).Поскольку волны падают на плоско-параллельную пластину под разными углами, образуют конус, то в следствии интерференции этих волн на экране они соберутся в виде окружности диаметром0102 (светлой), если выполняются условия ∆1=f(i1)=+ - kλ. С диаметром01’02’, если ∆2=f(i2)=+ - k2λ, ∆1≠∆2, k1≠k2, i2>i1. Поскольку в этом случае