- •3.Расчет интерференционной картины от двух источников.
- •6.Графическое вычисление результирующей амплитуды.Дифракция Френеля на круглом отверстии и на диске.
- •Дифракция френеля на круглых отверстиях
- •4. Интерференция света в тонких пластинах. Полосы равной толщины и полосы равного наклона.
- •5. Принцип Гюйгенса-Френеля. Зоны Френеля. Прямолинейное распространение света. Принцип гюйгенса-френеля
- •Метод зон френеля
- •7.Дифракция в паралллных лучах.Дифракция от одной щели.Условия максимумов и минимумов
- •§5 Дифракционная решетка.
- •8.Дифракционная решетка.Дифракционные спектры.Условия главных максимумов
- •9.Пространственная решетка. Формула Вульфа Брегга.Исследования структуры кристаллов. Оптически однородная среда.
- •15.Дисперсия света.Спектры.Электронная теория дисперсии света.
- •2. Электронная теория дисперсии света
- •13.Двойное лучепреломление.Построения Гюйгенса для одноосных кристаллов.
- •14.Давление света.Опыты Лебедева.Классическое и квантовое объяснение давления..
- •16.Тепловое излучение.Испускательная и поглощательная способности.Абсолютно черное тело.Законкиргофа.
- •22 Формулы де Бройля. Опытное обоснование корпускулярно-волнового дуализма свойств вещества. Дифракция электронов.
- •23 Излучение Вавилова-Черенкова.
- •24 Волновая функция и уравнение Шредингера. Статический смысл волновой функции.
- •25 Уравнение Шредингера для стационарных состояний. Условия, налагаемые на волновую функцию. Нормировка волновой функции.
- •26 Частица в одномерной прямоугольной потенциальной яме бесконечной глубины. Квантование энергии. Принцип соответствия Бора.
- •27 Туннельный эффект. Линейный гармонический осциллятор.
- •28 Основное состояние атома водорода по Шредингеру. Энергия основного cостояния. Размеры атома водорода.
- •29.Постулаты Бора. Теория атома водорода по Бору. Недостатки теории Бора.
- •30.Спектр атома водорода и его объяснение. Спектральные закономерности Ридберга
- •31.Атом водорода в квантовой механике. Главное , орбитальное и магнитное поле.
- •32.Спин электрона. Спиновое квантовое число. Опыт Штерна и Герлаха.
- •33.Поглощение свет. Спонтанное и вынужденное испускание излучения. Инверсная населенность. Усиливающая среда
- •34.Оптические квантовые генераторы(лазеры). Метастабильный уровень. Особенности лазерного излучения.
- •§2 Трехуровневая схема
- •35.Лазеры. Усиливающая среда. Порог генерации лазерного излучения.
- •36 Цепная реакция деления.Критическиеразмеры.Коэффициент размножения нейтронов.Мгновенные и запаздывающие нейтроны.
- •37 Принцип Паули.Распределение электронов в атоме по состояниям.Периодическая система Менделеева.
- •40 Радиоактивность. Закон радиоактивного распада.Закономерностипроисхождения α- β-и γ-излучения атомных ядер.Правила смещения
- •41 Ядерные реакции и законы сохранения.Эффективное поперечное сечение.
- •46. Понятие о ядерной энергетике. Ядерные реакторы. Понятие трансурановых элементов
8.Дифракционная решетка.Дифракционные спектры.Условия главных максимумов
Дифракционная решетка – совокупность
щелей одинаковой ширины, разделенных
одинаковыми непрозрачными
промежутками. Решетки бывают
прозрачными и отражательными. Рас-
смотрим оптическую схему действия прозрачной дифракционной решетки. Пусть плоская монохромная волна падает нормально на дифракционную решетку, состоящую из N щелей шириной а, разделенными промежутками b. a+b – перид решетки (постоянная решетки) d, т.к. волна падает нормально, то волновой фронт достигает плоскостей всех щелей одновременно => все щели испускают вторичные волны в одинаковой фазе. Выделим вторичные волны, идущие под углом φ к плоскостям щелей. Они соберутся в некоторой точке р экрана. Если бы волны, идущие от различных щелей, были некогерентны, то результирующая картина на экране не отличалась бы от картины, наблюдаемой при дифракции на одной щели. Лишь все интенсивности возрасли бы в N(c.2) раз. A=Nai; J=N(c.2)Ji. Однако вторичные волны, идущие от различных щелей когерентны, и это усложняет результирующую картину на экране, т.к. кроме интерференции вторичных волн, идущих от каждой точки внутри каждой щели, будет иметь место интерференция N дифрагированных волн, идущих от различных щелей. Иными словами, кроме дифракции на одной щели будет интерференция N дифрагированных пучков. Для нахождения условия max и min на экране, воспользуемся графическим методом, для этого разобьем открываемую щелями часть волнового фронта на малые параллельные лучам участки, и обозначим вектор амплитуду, испускаемую таким малым участком, a(в)i. Тогда A(в)=Σ[по I щели]a(в)i+Σ[по II щели]a(в)i+…+
+Σ[по N щели]a(в)i=A1(в)+A2(в)+…+AN(в), где Ai(в) – вектор амплитуды в точке р всей i-ой щелью. Модули вект. |Ai(в)| одинаковы и определяются углом дифракции φ. Каждый последующий вектор повернут по отношению к предыдущему на угол δ, равный разности фаз, создаваемых в точке р колебаниями от 2-х соседних щелей. Разность фаз ∆ определяется разностью хода ∆=dsinφ. Очевидно, что min интенсивности на экране останется на тех же местах, что и при дифракции на одной щели, ибо те направления, вдоль которых ни одна щель света не посылает, не получит его и при N щелях. Т.о. условие min – asinφ=kλ (1), сохраняется и при дифракции на многих щелях. (1) – условие min, которое носит название главного или прежнего. Если разность фаз δ от 2-х соседних щелей равна нулю, то все векторы ai(в) (и Ai(в)) располагаются вдоль
одной линии. => ∆=dsinφ=0 (2) (т.к. δ=2π∆/λ). Т.о.
условие (2) – условие главного max (или нулевого) в точке р будет всякий раз и тогда, когда разность фаз между соседними колебаниями δ=+ - 2kπ, k=1,2,3. В этом случае все векторы ai(в) располагаются вдоль одной прямой. Т.о. условие + - 2kπ=2π∆/λ, dsinφ=+ - kλ (3), где k=0,1,2, есть условие главных max на экране. Min в точке р будут всякий раз тогда
, когда ломанная из векторов Ai(в) превращается в
замкнутую ломанную. Вект. AN(в) образует с осью отсчета
ОХ угол δN. δN=+ - 2kπ – он будет параллелен оси ОХ.
δ=+ - (2kπ)/N; + - (2kπ)/N=+ - (2π∆)/λ (1), ∆=+ - kλ/N;
dsinφ= + - kλ/N (4), k≠N,2N,3N…, т.к. minmax.
(4) опредлеляет положение на экране min,
которые называются добавочными. Между
2-мя добавочными min находится добвочные
max, интенсивность которых мала. При этом
сопоставление (3) и (4) соотношений позволяет
увидеть, что между 2-мя главными max, будет (N-1) добавочный
min, и (N-2) добавочный max