2 курс 1 часть / электроника / лекции / Электроника УрТИСИ +
.pdfНарушенное условие равновесного состояния р-n-структуры должно быть восстановлено за счет источника внешнего напряжения. Ушедшие из р-слоя дырки восполняются положительными зарядами источника U,
ушедшие электроны – электронами источника U.
В результате появляется ток во внешних выводах р-n-структуры.
|
|
|
U |
|
|
|||
|
|
+ |
|
|
- |
|||
Iпр |
- |
|
E0 + |
|||||
p- |
+ |
|||||||
|
|
|||||||
|
|
- |
|
|
|
+ |
||
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
+ |
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
+ |
||
|
|
|
|
|
|
81
Этот ток далее будем называть
прямым током IПР.
Внешнее напряжение при таком включении
– прямым напряжением Uпр.
Считается, что р-n-структура включена согласно.
Высота потенциального барьера φ0 составляет доли вольта (на основе кремния φ0 = 0,7 В).
Поэтому достаточно приложить напряжение Uпр доли вольта, чтобы p-n-переход начал открываться т.е. потек прямой ток.
82
Уменьшение результирующего поля в p-n-переходе приводит к уменьшению объѐмного заряда и уменьшению длины запирающего слоя
l0.
р+ - |
E0 |
+ n - |
|
+U |
ПР |
-UПР |
|
|
l0
83
Процесс внедрения носителей заряда в какуюлибо область полупроводника, для которой они являются неосновными, называется
инжекцией.
Он характеризуется коэффициентом инжекции
I p /(I p I n )
где Ip и In – токи инжекции дырок и электронов соответственно.
В большинстве случаев Ip >> In и
γ ≈ 1.
84
2.3 Включение p-n-перехода в обратном
|
|
|
направлении |
|
|
Включим внешнее напряжение U |
(+) к |
||||
n-области. При этом высота потенциального |
|||||
барьера повышается на величину |
|
|
|||
- |
U + |
напряжения U |
|||
- |
E 0 |
+ |
|
0 |
U |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
p + |
|
n- |
что приведѐт к уменьшению |
||
|
диффузионной составляющей |
||||
+ |
|
− |
|||
|
тока через p-n-переход |
||||
|
|
Iобр |
|||
|
|
U |
I рез Iдиф Iдр Iдр |
||
|
|
φ0 |
|
|
|
85
Поле p-n-перехода втягивает все подошедшие к нему неосновные носители независимо от высоты потенциального барьера.
Через переход потечѐт ток неосновных носителей.
Ток дырок из n-области в p-слой и электронов из p-слоя в n-слой.
- Uобр
+
- E 0 +
p + - + n- Iобр
86
Ток неосновных носителей через p-n-переход называется обратным.
Внешнее напряжение при таком подключении далее будем называть обратным
и обозначать Uобр. Используется также термин
«обратное смещение p-n-перехода». Обратный ток называют ещѐ тепловым
током IT, т.к. его величина очень сильно зависит от температуры p-n-перехода.
87
В связи с тем, что прямой ток много больше обратного тока
Iпр >> Iобр можно говорить об однонаправленной проводимости
p-n-перехода.
88
При обратном включении суммарная напряжѐнность электрического поля в p-n-переходе возрастает.
- |
E0 |
+ |
|
||
р+ |
|
n- |
-UОБР |
|
+UОБР |
l0
Поэтому возрастает заряд электрического слоя, а также ширина перехода l0.
Причѐм возрастает в основном за счѐт высокоомного n-слоя.
89
Процесс втягивания неосновных носителей заряда при обратном включении называется
экстракцией.
Далее символом р+- будем обозначать обогащенный полупроводник, в котором концентрация дырок много больше, чем в полупроводнике р.
По аналогии n−.
− + − +
U Е0
(Е0 +U)
90