- •1. Зарядовое сопряжение. Cp-преобразование.
- •2. Зарядовая ч¸тность
- •3. Истинно нейтральные каоны KoL è KoS
- •4. Обращение времени. Нарушение cp-инвариантности.
- •5. Первые этапы объединения взаимодействий
- •6. Константы взаимодействий. Пропагатор.
- •7. Сбегающиеся константы. Великое объединение.
- •Фундаментальные частицы минимальной su(5)-модели
- •8. Распад протона и другие предсказания
- •9. Поколения фундаментальных фермионов. Нейтрино.
- •10. Суперсимметрия
- •Основные susy-партнеры
Фундаментальные частицы минимальной su(5)-модели
|
|
|
|
|
| ||
ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ ФЕРМИОНЫ |
ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ | ||||||
Кварки |
Лептоны |
БОЗОНЫ | |||||
частица |
античастица |
частица |
античастица |
частица |
античастица | ||
u(k,ç,c) |
|
e- |
e+ |
W+ |
W- | ||
d(k,ç,c) |
|
|
|
Z | |||
s(k,ç,c) |
|
- |
+ |
| |||
c(k,ç,c) |
|
|
|
8 глюонов | |||
b(k,ç,c) |
|
- |
+ |
X(k,ç,c) |
| ||
t(k,ç,c) |
|
|
|
Y(k,ç,c) |
|
Важнейшее свойство X и Y-бозонов то, что они участвуют в процессах, не сохраняющих барионный и лептонный заряды. Эти бозоны, являясь переносчиками сил Великого Объединения, соединяют двухкварковые и кварк-лептонные вилки (рис.13.5), что одновременно нарушает законы сохранения барионного и лептонного зарядов.
|
|
Рис. 13.5. Примеры диаграмм с участием X и Y-бозонов
Если систему частиц, нагретую до температур выше точки Ве-ликого Объединения (T>TGU1028-29 K), подвергнуть охлаждению, то она, согласно ТВО, испытает 2 фундаментальных фазовых перехода с понижением степени симметрии:
1. Ïðè T1028 K наступит конец Великого Объединения и сильное взаимодействие отделится от электрослабого. При этом переносчики сил Великого Объединения X и Y-бозоны приобретают массы 1015-1016 ГэВ/с. Остальные частицы остаются безмассовыми.
2. Ïðè T1015 K (это соответствует энергии частиц 100 ГэВ) разрушится электрослабая симметрия и слабое взаимодействие отделится от электромагнитного. В этот момент кварки, лептоны и промежуточные бозоны (W, Z) приобретают массы.
Оба фазовых перехода с понижением степени симметрии происходят самопроизвольно (спонтанно) и поэтому носят название спонтанного нарушения симметрии. Это явление имеет довольно общий характер и хорошо известно в физике. О спонтанном нарушении симметрии говорят тогда, когда уравнения (или гамильтониан), описывающие систему обладают определенной симметрией, а основное (т.е. устойчивое) состояние системы такой симметрией не обладает. В этом случае симметричные состояния (расположенные выше основного) неустойчивы и спонтанно за счет сверхмалых (практически нулевых) возмущений переходят в несимметричные устойчивые состояния. Примерами такого рода процессов в физике являются - спонтанное намагничивание твердого тела ниже температуры Кюри - ферромагнетизм; кристаллизация жидкости ниже критической температуры; конденсация паров воды; сверхпроводимость. Более наглядные примеры: падение вертикально поставленной иглы и скатывание шарика, помещенного на вершину поверхности, имеющей форму круглого мексиканского сомбреро. В обоих этих случаях спонтанно нарушается цилиндрическая симметрия. Кроме того, видно, что спонтанное нарушение симметрии тесно связано с вырождением основного состояния (игла может упасть, а шарик скатиться различными способами).
В современной квантовой теории поля спонтанное нарушение симметрии осуществляется с помощью гипотетического механизма, впервые предложенного Хиггсом в 1964 г. Этот механизм постулирует существование нейтральных бесспиновых частиц h - бозонов Хиггса (или, просто “хиггсов”), непосредственно участвующих в появлении массы у элементарных частиц. “Хиггс” пока не найдет. На LEP II его ищут в реакции e++e-Z+h. Поиск хиггса - важная задача физики высоких энергий. Она - в программе экспериментов на LHC. Определенно известно, что mhc2>78 ГэВ и, возможно, <200 ГэВ. Рассмотрение механизма Хиггса выходит за рамки данного курса.