- •1 ОБОБЩЕННЫЕ ФУНКЦИИ: ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ
- •1.1.1 Пространство основных функций
- •1.2 ДЕЙСТВИЯ НАД ОБОБЩЕННЫМИ ФУНКЦИЯМИ
- •1.2.1 Дифференцирование обобщенных функций
- •1.2.2 Замена переменной обобщенной функции
- •1.2.4 Формула суммирования Пуассона
- •1.3 ЛОКАЛЬНЫЕ СВОЙСТВА ОБОБЩЕННЫХ ФУНКЦИЙ
- •1.3.1 Носитель обобщенной функции
- •1.4 СТЕПЕННЫЕ ОСОБЕННОСТИ
- •1.4.1 Регуляризация степенных особенностей
- •1.4.4 Формулы Сохоцкого
- •1.5 ВЫБОРОЧНЫЕ СВЕДЕНИЯ ОБ ОБОЩЕННЫХ ФУНКЦИЯХ МНОГИХ ПЕРЕМЕННЫХ
- •1.5.1 Прямое произведение обобщенных функций
- •1.6 СВЕРТКА ОБОБЩЕННЫХ ФУНКЦИЙ
- •1.6.1 Классическая свертка
- •1.6.2 Обобщенная свертка
- •1.7 ОБОБЩЕННЫЕ РЕШЕНИЯ ЛИНЕЙНЫХ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ
- •1.7.1 Обобщенные и классические решения
- •1.7.2 Фундаментальные решения
- •1.7.3 Фундаментальное решение и задача Коши
- •2 ОБОБЩЕННЫЕ ФУНКЦИИ МЕДЛЕННОГО РОСТА И ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ
- •2.1 КЛАССИЧЕСКОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ
- •2.1.1 Преобразование Фурье классической свертки
- •2.1.2 Равенство Парсеваля
- •2.1.3 Соотношение неопределенности
- •2.1.4 Многомерное преобразование Фурье
- •2.2 ОБОБЩЕННЫЕ ФУНКЦИИ МЕДЛЕННОГО РОСТА
- •2.3 ОБОБЩЕННОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ФУРЬЕ
- •2.4 МЕТОД ФУРЬЕ ПОСТРОЕНИЯ ФУНДАМЕНТАЛЬНЫХ РЕШЕНИЙ ОПЕРАТОРОВ С ПОСТОЯННЫМИ КОЭФФИЦИЕНТАМИ
- •3 ПОСТАНОВКА И КОРРЕКТНОСТЬ ЗАДАЧ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ (КРАТКИЙ ОБЗОР)
- •3.1 КЛАССИФИКАЦИЯ УРАВНЕНИЙ ВТОРОГО ПОРЯДКА
- •3.2.1 Теорема Ковалевской и пример Адамара
- •3.3 ТЕОРЕМЫ ЕДИНСТВЕННОСТИ
- •3.3.1 Формулы Грина
- •3.3.2 Единственность внутренней смешанной задачи для волнового уравнения
- •3.3.3 Единственность внутренней смешанной задачи для уравнения теплопроводности
- •3.3.4 Единственность внутренней краевой задачи для уравнения Пуассона
- •3.3.5 Единственность внешних краевых задач для уравнения Пуассона
- •4 ОБОБЩЕННЫЕ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ
- •4.1 ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ РЕШЕНИЯ ДЛЯ НЕКОТОРЫХ ПРОСТЕЙШИХ ОПЕРАТОРОВ
- •4.1.1 Волновое уравнение
- •4.1.2 Уравнение теплопроводности
- •4.2 ОБОБЩЕННАЯ ЗАДАЧА КОШИ
- •4.2.1 Постановка и решение обобщенной задачи Коши для волнового уравнения
- •4.2.2 Запаздывающие потенциалы
- •4.2.3 Формула Даламбера
- •4.2.4 Формулы Кирхгофа и Пуассона
- •4.2.5 Задачи Коши для уравнения теплопроводности
- •4.3 ФУНКЦИЯ ГРИНА КРАЕВОЙ ЗАДАЧИ ДЛЯ УРАВНЕНИЯ ЛАПЛАСА
- •4.3.1 Метод отражений
- •ДОПОЛНЕНИЯ
- •II ФРАКТАЛЬНОЕ ИНТЕГРИРОВАНИЕ И ДИФФЕРЕНЦИРОВАНИЕ
- •III -ФУНКЦИЯ
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
при некоторых частных значениях λ она выражается через другие специальные функции . В частности,
R(µ, 1/2) = 1 − |
√πµeµ |
erfc(µ) , ãäå erfc(z) = √π |
∞ |
e−t |
dt − |
||
Zz |
|||||||
|
|
|
2 |
2 |
|
2 |
|
функция ошибок (интеграл вероятностей).
С точки зрения физических приложений функции Миттаг -Лефлера важно отметить, что затухание, описываемое этой функцией, т.е. ее убывание при µ → ∞, в случае λ < 1 оказывается более медленным (степенным) по сравнению с экспоненциальным. В частности,
|
|
|
1 |
|
|
1 |
|
||||
R(µ, 1/2) |
|
|
|
|
E(x) x |
|
2√ |
|
|
. |
|
µ |
2µ2 |
||||||||||
πpx3/2 |
|||||||||||
|
|
→∞ |
|
|
|
→∞ |
|
|
|
|
III -ФУНКЦИЯ
Исходное определение -функции может быть сделано различными способами . Наиболее распространенным является:
. |
∞ |
Определение Д 3.3. (z) = |
e−ttz−1dt . |
|
R |
|
0 |
Интеграл в Ä 3.3 сходится, и при том абсолютно, в полуплоскости Rez > 0. Проинтегрируем (z) по любому замкнутому контуру в правой полуплоскости . В силу абсолютной сходимости можно переставить интегралы по замкнутому контуру и dt. После переста-
новки внутренний интеграл H
Мореры,
Утверждение Д 3.5. интеграл Ä 3.3
функцию.
Аналитическое продолжение
Материал настоящего пункта имеет очевидные аналогии с аналитическим продолжением функционалов xλ± (см. дополнение I).
Интегрированием по частям в определении Ä 3.3 |
получаем формулу, |
являющуюся |
||||||||||
одним из основных функциональных свойств (z): |
|
|
|
|
|
|
||||||
Утверждение Д 3.6. (z + 1) = z (z) , . . . , (z + n) = (z + n − 1)...(z + 1)z (z) . |
||||||||||||
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Пример Ä 3.4. (1) = |
e−tdt = 1; (n + 1) = n(n |
|
1)...1 = n!. |
в полуплоскость |
|
|||||||
При помощи |
R |
|
|
можно продолжить |
|
|
||||||
|
0 |
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
|
|
|
утверждения Ä |
|
|
|
|
|
(z) |
|
|
Rez > −n: |
||
|
|
3.6 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
(z) = |
|
(z + n) |
|
, |
Rez > −n . |
|
(Ä 3.9) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
(z + n |
− |
1)...(z + 1)z |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тем самым (z) мероморфна в полуплоскости Rez > −n и имеет там простые полюса в
точках |
z |
= − |
m |
|
m |
|
, , ..., n |
− 1. |
Нетрудно подсчитать |
res (z) = |
(n−m) |
|
||||
|
|
|
, |
= 0 |
|
(n−m−1)...1(−1)...(−m) = |
||||||||||
|
(−1)m |
|
|
|
|
1 |
|
z= |
− |
m |
||||||
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
m! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VI
Формула (z) (1 − z) = π/ sin πz
При выводе этой формулы достаточно считать z = x, ãäå 0 < x < 1. Тогда по единственности аналитического продолжения формула будет верна всюду .
|
|
∞ ∞ |
|
t |
x dtdτ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
τ |
||||||
Имеем (x) (1 − x) = |
|
e−(t+τ) |
|
|
|
t . |
Заменой переменных ξ = t + τ, β = |
|
|||||||||||||||||
|
τ |
t |
|||||||||||||||||||||||
|
|
R R |
|
|
|
|
|
∞ ∞ |
|
|
|
x |
∞ |
x |
|
||||||||||
|
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
(якобиан этой замены равен |
1+β |
) приводим интеграл к виду |
e−ξ |
β− |
|
dξdβ = |
β− |
dβ. |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
, сделаем еще одну |
|
1+β |
R: |
1+β |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
Чтобы вычислить последний интеграл |
|
|
|
|
замену переменной |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
∞ |
|
e(1−x)y |
|
|
|
|
2πi |
|
|
e(1−x)z |
|
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|||
β |
= |
e−y |
|
dy = |
|
res |
|
|
|
. |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
Z |
|
1 + ey |
|
|
|
1 − e−2πix z=iπ 1 + ez |
= sin πx |
|
|
|
|
−∞
Следствие Д 3.1. -функция не имеет нулей. Действительно, правая часть формулы не имеет нулей, т.е. нули одного из сомножителей в левой части были бы возможны только тогда, когда другой сомножитель имел бы в этих точках сингулярность . Но все сингулярности -функции известны, и легко видеть, что в левой части формулы они не сокращаются.
Бесконечное произведение для 1
(z)
Èòàê, (z) мероморфна и не имеет нулей. Поэтому |
|
|
|
|
1 |
|
|
– целая функция, и может быть |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
(z) |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
разложена в бесконечное произведение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 − nt |
|
n |
n e−t мы можем считать |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
В силу известного предельного соотношения |
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
→∞ |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
n |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
(z) = lim |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
z |
|
1 |
dt |
по частям |
lim |
|
R |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
z |
dt = |
|
= |
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
t |
− |
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
n |
→∞ R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
n |
→∞ |
z |
z |
− n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
· · · |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
− n |
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
(n−1)! |
z+n |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
n!n |
|
|
|
|
|
|
|
Поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
= lim |
z(z+1)...(z+n−1) |
|
n |
− |
1 |
|
t |
|
− |
dt = lim |
|
z(z+1)...(z+n) |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
n |
→∞ |
n |
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
→∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
lim |
|
|
|
n−zez(1+ 21 +...+ n1 ) |
lim |
|
|
|
|
z |
|
n |
1 + |
z |
|
|
e− kz |
# |
= |
zeCz |
∞ |
1 + |
z |
e− kz , |
||||||||||||||||||||||||
|
|
(z) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
= n→∞ |
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
n→∞ |
" |
k=1 |
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
k=1 |
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Y |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
существование предела вытекает из регулярности 1 |
||||||||||||||||||||||||||||||||
и сходимости бесконечного |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
). Величина C = 0.57721... носит название посто- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
ãäå C = nlim |
1 + |
2 |
|
+ ... + n |
− ln n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(z) |
→∞
произведения
янной Эйлера.
Функция ψ(z)
Переформулируем выведенные выше свойства -функции |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
0(z) |
изводной, известной под названием ψ-функции: ψ(z) = |
|
||||||||||||
(z) |
|||||||||||||
ψ(z + 1) = 1 |
+ ψ(z) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ψ(1 − z) − ψ(z) = πctgπz |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
1 |
∞ |
1 |
|
1 |
− |
|
|
|
|
||
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ψ |
z |
) = −z + m=1 |
|
|
|
|
|
res |
ψ |
z |
) = −1 |
|
|
( |
|
m |
− z+m ; z= m |
( |
|
|
для ее логарифмической про-
В действительности это – лишь малая часть известной о -функции информации.
VII