- •Лекция 1
- •Введение
- •Метрические пространства. Определения и примеры
- •Лекция 2
- •Непрерывные отображения метрических пространств
- •Сходимость
- •Лекция 3
- •Замыкание
- •Замкнутые множества
- •Лекция 4
- •Открытые множества
- •Полные метрические пространства
- •Лекция 5
- •Теорема о вложенных шарах
- •Плотные подмножества. Теорема Бэра
- •Лекция 6
- •Полнота и разрешимость уравнений
- •Пополнение пространства
- •Лекция 7
- •Принцип сжимающих отображений
- •Применение принципа сжимающих отображений к интегральным уравнениям
- •Раздел II: Линейные метрические пространства и функционалы
- •Лекция 8
- •Нормированные пространства
- •Евклидовы пространства
- •Лекция 9
- •Ортогональные системы. Теорема об ортогонализации
- •Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя
- •Лекция 10
- •Теорема об изоморфизме
- •Подпространства, ортогональные дополнения
- •Лекция 11
- •Функционалы: основные определения и примеры
- •Компактность и полная ограниченность
- •Лекция 12
- •Свойства непрерывных линейных функционалов
- •Лекция 13
- •Сопряженное пространство
- •Теорема об общем виде непрерывного линейного функционала на полном евклидовом пространстве
- •Лекция 14
- •Второе сопряженное пространство
- •Слабая сходимость
- •Лекция 15
- •Обобщенные функции
- •Производная обобщенной функции
- •Лекция 16
- •Дифференциальные уравнения в классе обобщенных функций
- •Лекция 17
- •Обобщенные функции нескольких переменных
- •Свертка обобщенных функций
- •Раздел III: Линейные операторы в пространствах Банаха
- •Лекция 18
- •Линейные операторы: основные определения
- •Норма оператора
- •Лекция 19
- •Пространство ограниченных линейных операторов
- •Компактные операторы
- •Лекция 20
- •Принцип равномерной ограниченности
- •Лекция 21
- •Замкнутые операторы
- •Теорема о замкнутом графике
- •Лекция 22
- •Сопряженный оператор
- •Операторные уравнения
- •Обратный оператор
- •Лекция 23
- •Непрерывная обратимость
- •Достаточные условия непрерывной обратимости
- •Лекция 24
- •Спектр оператора. Резольвента
- •Спектр компактного оператора
- •Раздел IV: Операторные уравнения в пространствах Гильберта
- •Лекция 25
- •Продолжение линейного непрерывного оператора на пополнение. Пространство Лебега
- •Множества меры нуль. Сходимость почти всюду
- •Лекция 26
- •Функции, интегрируемые по Лебегу
- •Основные свойства интеграла Лебега
- •Кратный интеграл Лебега
- •Лекция 27
- •Сопряженный оператор. Случай евклидовых пространств
- •Самосопряженные операторы
- •Лекция 28
- •Собственные значения самосопряженных операторов
- •Лекция 29
- •Базисы со свойством двойной ортогональности
- •Лекция 30
- •Теорема об итерациях операторов
- •Условия разрешимости уравнений первого рода
- •Лекция 31
- •Операторные уравнения второго рода
- •Теоремы Фредгольма
- •Лекция 32
- •Замечания к теоремам Фредгольма
- •Следствия из теорем Фредгольма
- •Лекция 33
- •Линейные интегральные уравнения второго рода
- •Лекция 34
- •Уравнения с вырожденными ядрами
- •Уравнения Вольтерра
- •Заключительные замечания
- •Список литературы
209
4.4Лекция 28
4.4.1Собственные значения самосопряженных операторов
Предложение 4.4.1. Все собственные значения самосопряженного оператора A в евклидовом пространстве H действительны. Все собственные векторы самосопряженного оператора, отвечающие различным собственным значениям, ортогональны.
Доказательство. В самом деле, пусть Ax = x, kxk 6= 0, тогда
(x; x) = (Ax; x) = (x; Ax) = (x; x);
откуда = .
Далее, если Ax = x, Ay = y, причем 6= , то
(x; y) = (Ax; y) = (x; Ay) = (x; y);
откуда (x; y) = 0. |
|
4.4.2Теорема Гильберта-Шмидта
Как мы видели в разделе 3, не всякий оператор имеет собственные вектора. Мы выделим один важный класс операторов, которые имеют достаточный запас собственных векторов, чтобы построить из них базис.
Докажем теперь спектральную теорему для компактного самосопряженного оператора в гильбертовом пространстве.
Теорема 4.4.1. (Гильберт-Шмидт) Для любого компактного самосопряженного линейного оператора A в гильбертовом про-
210
странстве H существует ортонормированная система f ng собственных векторов, отвечающих ненулевым собственным значениям f ng, такая что каждый элемент x 2 H записывается единственным образом в виде
X
x = ck k + u0
k
где x0 2 ker A; при этом
X
Aux = ck k k
k
и если система f kg бесконечна, то limn!1 n = 0.
Доказательство. Для доказательства теоремы нам потребуется несколько вспомогательных утверждений.
Сначала нам потребуется следующий простой критерий компактности оператора в гильбертовом пространстве.
Лемма 4.4.1. Оператор A : H1 ! H2 в полных евклидовых пространствах H1, H2 компактен тогда и только тогда, когда он всякую слабо сходящуюся последовательность переводит в сильно сходящуюся.
Доказательство. Пусть A : H1 ! H2 – компактный оператор, а fxngn2N H1 – какая-нибудь слабо сходящаяся последовательность. Так как всякая слабо сходящаяся последовательность ограничена, то fAxngn2N содержит сильно сходящуюся подпоследовательность. С другой стороны, если x 2 H есть слабый предел fxng, то
lim (Axn; y) = lim (xn; A y) = (x; A y) = (Ax; y)
n!1 n!1
для всех y 2 H. Значит, fAxngn2N слабо сходится к Ax. Так как слабый предел совпадает с сильным, если последний существует, то
211
fAxngn2N не может иметь более одной предельной точки. Другими словами, если какая-нибудь подпоследовательность fAxnkg последовательности fAxngn2N сходится, то она сходится к Ax.
Предположим теперь, что fAxngn2N не сходится к Ax. Это значит, что существует " > 0 такое, что для любого 2 N найдется
2 N
(4.4.1) kAx Axk ":
Так как последовательность fx g ограничена, то она содержит такую подпоследовательность fx k g, что fAx k g фундаментальна. Из полноты пространства следует, что fAx k g сходится (очевидно, к Ax). Поскольку это невозможно в силу (4.4.1), то fAxngn2N
сходится сильно.
Обратно, пусть M H – ограниченное множество. Согласно следствию 2.7.1 оно содержит слабо сходящуюся подпоследовательность. Если A переводит ее в сильно сходящуюся, то A(M) пред-
компактно, а значит, A компактен.
Лемма 4.4.2. Если fxngn2N слабо сходится к x 2 H, то
lim Q(xn) = lim (Axn; xn) = (Ax; x) = Q(x):
n!1 n!1
Доказательство. В самом деле, для всякого n 2 N
j(Axn; xn) (Ax; x)j j(Axn; xn) (Axn; x)j + j(Axn; x) (Ax; x)j:
Но
j(Axn; xn) (Axn; x)j kxnkkA(xn x)k;
j(Ax; xn) (Ax; x)j = j(x; A(x xn))j kxkkA(xn x)k;
и так как числа kxnk ограничены, а limn!1 kA(xn x)k, то
lim (Axn; xn) = (Ax; x); |
|
n!1 |
|
что и требовалось доказать. |
212
Лемма 4.4.3. Если функционал jQ(x)j = j(Ax; x)j, где A
самосопряжен, линеен, ограничен и достигает на единичном шаре максимума в точке x0, то из (x0; y) = 0 вытекает, что
(Ax0; y) = (x0; Ay) = 0:
Доказательство. Ясно, что kx0k = 1. В самом деле, если
kx0k < 1, то Q(x0=kx0k) = kx1k2 Q(x0) > Q(u0), а это про-
0
тиворечит тому, что функционал Q достигает на единичном шаре максимума в точке x0.
Положим
x0 + ay
x = p ;
1 + jaj2kyk2
где a – произвольное комплексное число. Так как kx0k = 1, а
(x0; y) = 0, то
kxk2 = |
|
x0 + ay |
2 |
= 1: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
1 + jaj2kyk2
Далее,
1
Q(x) = 1 + jaj2kyk2 Q(x0) + a(Ax0; y) + a(Ax0; y) + jaj2Q(y) :
Ясно, что число a можно выбрать сколь угодно малым по модулю и таким, что a(Ax0; y) 2 R и отрицательно. Тогда, домножая правую и левую части предыдущего равенства на 1 + jaj2kvk2, мы заключаем, что
Q(x) = Q(x0) + 2a(Ax0; y) + O(jaj2):
Из последнего равенства ясно, что если (Ax0; y) 6= 0, то a 2 C
может быть выбрано настолько малым, что jQ(x)j > jQ(x0)j, что противоречит условию леммы.
213
Из леммы 4.4.3 непосредственно вытекает, что если функционал jQ(x)j достигает максимума при x = u0, то x0 есть собственный вектор оператора A. В самом деле, согласно следствию 2.3.2 вектор x0 может быть включен в некоторый ортонормированный базис, скажем, fx0; b1; : : : ; bk; : : : g в H. Тогда согласно лемме 4.4.3 из (x0; bk) = 0 для всех k 2 N следует (Ax0; bk) = 0 для всех k 2 N. Значит, Ax0 пропорционален вектору x0, т.е. Ax0 = x0.
Продолжим теперь доказательство теоремы. Будем строить элементы k по индукции, в порядке убывания абсолютных величин соответствующих собственных значений
j 1j j 2j : : :
Для построения элемента 1 рассмотрим выражение jQ(x)j = j(Ax; x)j и докажем, что оно на единичном шаре достигает максимума. Пусть
S = sup j(Ax; x)j
kxk 1
и fxkg B(0; 1) – такая последовательность, что
S = lim j(Axk; xk)j:
k!1
Так как единичный шар слабо компактен в H (см. следствие 2.7.1), то из fxkg можно извлечь слабо сходящуюся к некоторому элементу x0 2 H подпоследовательность fxkj g. При этом
kx0k2 = klimj |
(x0; xkj ) klimj |
kx0kkxkj k kx0k; |
|
!1 |
|
!1 |
|
т.е. kx0k 1. В силу леммы 4.4.2 |
|
|
|
j(Ax0; x0)j = klimj |
j(Axkj ; xkj )j = S: |
||
|
!1 |
|
|
Таким образом, функционал jQ(x)j достигает максимума при x = x0, а значит x0 есть собственный вектор оператора A и kx0k = 1.
214
Элемент x0 мы и примем за 1. Заметим также, что если 1 суть соответствующее собственное значение, то A 1 = 1 и
j 1j = j(A 1; 1)j = S: j( 1; 1)j
Пусть теперь собственные векторы
1; 2; : : : ; n;
отвечающие собственным значениям
1; 2; : : : ; n
построены. Пусть L(f kgnk=1) – линейная оболочка этой системы векторов. Рассмотрим функционал j(Ax; x)j на B(0; 1) \
(L(f kgnk=1))?, где (L(f kgnk=1))? есть ортогональное дополнение L(f kgnk=1) в H. Ясно, что (L(f kgnk=1))? = Hn является (замкнутым) подпространством в H. Покажем, что A : Hn ! Hn.
В самом деле, если x 2 (L(f kgnk=1))?, то
(Ax; k) = (x; A k) = (x; k k) = 0
для всех 1 k n, т.е. Ax 2 Hn. Применяя к Hn проведенные выше рассуждения, получим, что в Hn найдется вектор n+1, собственный для оператора A.