Тік бұрышты бір өлшемді шұңқырда Электрон негізгі күйде орналасқан . Бұл күйдегі импульстің орташа мәні : а)

Тік бұрышты потенциалды тосқауылға энергиясы Е бөлшектер ағыны түседі : V(x) = 0, егер x < 0 (I) и V(x) = 0, егер x≥0 (II). Толқындық сандар k₁ және k₂ I және II обылыста анықталған .Бір өлшемді теңдеудің шешімдері : и . Амплитудалары A және B: А) , В)

Тік бұрышты потенциалды тосқауылға энергиясы Е бөлшектер ағыны түседі. Тосқауыл кеңістікті және , обылыстарға бөледі, импульстерінің белгіленуі және . Бөлшектің тосқауылдан шағылу ықтималдылығы : А), өлшемі жоқ параметр В) С)

Тік бұрышты потенциалды тосқауылға энергиясы Е бөлшектер ағыны түседі. Тосқауыл кеңістікті Ι және ΙΙ, обылыстарға бөледі, импульстерінің белгіленуі k_1 және k_2. Бөлшектің тосқауылдан шағылу ықтималдылығы А)В)

Тік бұрышты потенциалды тосқауылға энергиясы Е бөлшектер ағыны түседі.: V(x)=0, егер x<0 и V(x)=0, егер x≥0. Толқындық сандар k1 және k2 I және II обылыста анықталған . Бір текті теңдеудің шешімін көрсет. : А) I облыс В) облыс II

Тік бұрышты потенциалды тосқауылға энергиясы Е бөлшектер ағыны түседі.: V(x)=0, егер x<0 и V(x)=0, егер x≥0. Толқындық сандар k1 және k2 I және II обылыста анықталған. Бір текті теңдеудің шешімдері: и . A және B амплитудаларын көрсет: А) В) С)

Тік бұрышты потенциалды тосқауылға энергиясы Е бөлшектер ағыны түседі.: V(x)=0, егер x<0 и V(x)=0, егер x≥0. Толқындық сандар k1 және k2 I және II обылыста анықталған. Бір текті теңдеудің шешімдері и толқын жиынтығын береді: А) – түскен толқын , – өткен толқын В) – шағылған толқын

Тік бұрышты шексіз терең және ені шектелген потенциальды шұңқыр үшін Шредингер теңдеуі: А)

Уақыт мезетінде бөлшек гармоникалық осциллятордың 2-ші қоздырылған күйінде орналасқан: , мұнда – осциллятордың параметрі. Толқындық функция кез-келген уақыт мезетінде былай жазылады:а) б) с)

Уақыт бойынша квантты-механикалы шамаларды дифференциалдау шарттары :А)

Уақыт бойынша квантты-механикалы шамаларды дифференциалдау шарттары :А) , В)

Уақыт бойынша операторлар көбейтіндісін дифференциалдау шарттары : А)

Уақыт бойынша операторлар көбейтіндісін дифференциалдау шарттары: А), В)

Уақыт бойынша операторлардың көбейтіндісінің дифференциалы:а) б) с)

Үздіксіз спектрдің толқындық функциясының нормировка жасалу шарты: А)

Үш өлшемді гармоникалық осцилляторды кванттау шарттары: А)

Шексіз қабырғалары бар потенциалды шұңқырдағы бөлшектің энергетикалық деңгейлерінің және , нүктелердегі квантталу шарты: А) , где В) , где С)

Шредингер теңдеуіне кіретін  толқындық функция арқылы анықтауға болады:А) Кеңістіктің кез-келген нүктесінде бөлшектің табылу ықтималдылығын. В) физикалық шаманың орташа мәнін, С) Ықтималдылық тығыздығын

Шредингер теңдеуінің шешімдері, егер сыртқы қобалжудың потенциалын Гамильтон операторы үшін ескерсек : А) Спектральды сызықтардың дублетті, триплетті және т.б. бөлінуін ескерсек. В) Орталық-симметриялы өрістегі азғындалу жайлы гипотезаны ескерсек

Шредингер теңдеуінің шешімдері, егер сыртқы қобалжудың потенциалын Гамильтон операторы үшін ескерсек : А) Спектральды сызықтардың дублетті, триплетті және т.б. бөлінуін ескерсек, В) Орталық-симметриялы өрістегі азғындалу жайлы гипотезаны ескерсек, С)Берілген жағдайындағы қобалжу теориясы әдісімен анықталады.

Шредингердің стационар теңдеуі келтірілген түрі: А)

Шредингердің стационар теңдеуі: А)

Шредингердің стационар теңдеуінің уақытқа тәуелділігі (еркін бөлшек үшін): А)

Шредингердің толқындық функциясын көрсет:

Шредингердің уақыт бойынша толық теңдеуі былай жазылады: А)

Штерна-Герлах тәжірибесі электронның спинін анықтау үшін қойылған еді. Тәжірибеде алынған нәтижелер суретте көрсетілген. Мынадай қорытынды жасауға болады: А) электрон – фермион және оның спині z осіне параллель, немесе антипараллель болады.

Электрон мына күйде орналасқан . Нормалай тұрақтысы А мынаған тең:А)

Электронның металлдан шығу суық эмиссиясы былай түсіндіріледі: А) туннель эффектісімен

Энергетикалық деңгейлердің сыртқы электр өрісінің әсерінен ығысуын Штарк эффекті деп атайды. Біртекті электр өрісіндегі сызықты гармоникалық осциллятор үшін : А) сызықтық эффект жоқ, яғни В) Штарктың квадратты эффекті байқалады, С Барлық деңгейлер ығысқан төмен ығысқан.

Эрмит полиномы үшін рекуррентті формулалар: А) В), С)

Эрмит полиномын анықта: А) Родригес формуласынан В) Эрмит теңдеуінен С) Рекуррентті қатынастан

Эрмит полиномының қасиеттері:А) Ортонормировкалы болуы . В) жұптылық

Эрмитті оператордың матрицалық элементтерінің қасиеттері :А) Диагональ элементтері – тек нақты сандар В) , и т.д.

Эрмитті операторларға мысалдар: А) ,В) , С)

Эрмитті операторларға мысалдар:А) .В) , кез-келген k мәнінде, С) , кез-келген k мәнінде

Эрмитті операторлардың матрицалық элементтерінің қасиеттері:А). В) диагоналды элементтері – тек нақты сандар, С), және т.б.

мағынасы бар

жағдайда орталық-симметриялы өрістегі радиал толқындық функцияны көрсет , А)

49