- •Введение
- •1. Роль тепловых явлений в ЭА. Допустимые температуры нагрева.
- •8. Методы решения задач конвективного теплообмена. Теория подобия и критерии подобия в задачах конвективного теплообмена.
- •9. Закономерности теплового излучения.
- •1. Закономерности нестационарного нагрева однородного проводника.
- •3. Нагрев токоведущих систем токами короткого замыкания.
- •4. Термическая стойкость токоведущих систем ЭА.
- •1. Модели стационарных задач нагрева однородного проводника.
- •2. Нагрев плоского изолированного проводника (задача о теплопроводности плоской стенки).
- •3. Задача теплопроводности цилиндрической тепловой стенки.
- •4. Стержневой радиатор: нагрев однородного проводника сосредоточенным источником тепловых потерь.
- •5. Тепловые процессы в цилиндрическом однородном проводнике с внутренним источником тепловых потерь (нагрев катушек).
- •6. Намагничивающие катушки электромагнитных механизмов постоянного тока.
- •Тема 4. Магнитные цепи ЭА.
- •1. Электромагнитный механизм. Основные понятия и определения.
- •2. Основные методы и задачи расчёта магнитных систем.
- •4. Инженерные методы расчёта магнитных проводимостей воздушных зазоров.
- •6. Магнитные сопротивления участков магнитной системы из ферромагнитного материала.
- •7. Классификация магнитных систем.
- •8. Основные дифференциальные уравнения МС.
- •9. Распределение магнитного потока и магнитного напряжения в линейной системе при односторонних нагрузках.
- •12. Инженерные методы расчёта магнитных цепей.
- •1. Рабочий цикл электромагнитного механизма.
- •2. Энергетический баланс электромагнитного механизма постоянного тока.
- •4. Потокосцепление в МС.
- •6. Формула Максвелла.
- •9. Динамические характеристики ЭММ постоянного тока. Время движения.
- •1. Особенности электромагнитных процессов в ЭММ переменного тока.
- •2. Способы снижения пульсации силы.
- •3. Электромагнитное экранирование. Магнитные сопротивления, вносимые экраном в магнитную цепь.
- •4. Особенности расчёта магнитных систем переменного тока.
- •5. Векторная диаграмма МС переменного тока.
- •6. Электрические параметры МС переменного тока. Полная векторная диаграмма МС.
- •1. Магнитные цепи с постоянными магнитами.
- •3. Принцип действия и типы поляризованных механизмов.
- •4. Тяговые характеристики поляризованных ЭММ.
- •1. Основные уравнения электромагнитного поля. Общая характеристика методов решения уравнений поля.
- •3. Квазипотенциальные магнитные поля.
- •5. Основные положения расчёта магнитных полей методом конечных элементов.
- •1. Методы определения величины и направления сил.
- •2. Электродинамические силы взаимодействия двух отрезков с током, расположенных произвольно в одной плоскости.
- •3. Графо-аналитический метод построения эпюры сил. Определение точки приложения равнодействующей.
- •6. Расчёт ЭДУ энергетическим методом.
- •7. ЭДУ в однофазной цепи переменного тока.
- •8. ЭДУ в цепях трёхфазного тока.
- •9. Понятие электродинамической стойкости.
- •10. Индукционно-динамические силы в ЭА.
- •4. Основные закономерности переходного контактного сопротивления.
- •5. Нагрев контактов. Температура контактных площадок.
- •6. Контактное нажатие.
- •2. Основные процессы в газах.
- •3. Распространение упругих возмущений в газах.
- •4. Основные законы движения газовых потоков.
- •5. Уравнение Бернулли для адиабатных потоков.
- •6. Основные закономерности газовых потоков в адиабатных условиях.
- •1. Роль дуги в коммутации электрических цепей.
- •3. Низкотемпературная плазма. Элементарные процессы в плазме. Свойства плазмы.
- •5. Стационарная дуга в неподвижной среде. Статические вольт-амперные характеристики дуги.
- •6. Модели динамической дуги. Динамические вольт-амперные характеристики дуги.
- •7. Электродуговое размыкание электрической цепи постоянного тока.
- •8. Устойчивость дуги в цепи постоянного тока.
|
|
|
tтр = |
|
L |
н |
ln |
|
|
|
|
J |
у |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
2δн |
Рсн |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
J у − |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Lн |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
J у − |
|
2δн Рсн |
≤ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Lн |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
Lнmin |
= |
|
2δн Рсн |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
J у2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Lнопт ≈ 2Lнmin |
|
= |
|
4δн Рсн |
; Lнопт |
= |
3,92δн Рсн |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J у2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J у2 |
|
|
|
|
|
|
tтрmin = |
L |
нопт ln |
J |
у |
|
|
|
|
|
= |
L |
|
|
|
|
ln |
|
|
2 |
|
|
≈ |
5δ |
|
Р |
|
= |
5 |
А |
||
|
|
|
|
J у |
|
|
|
|
нопт |
2 |
− |
|
|
|
н |
|
сн |
|
н , |
||||||||||||
|
|
r |
J у − |
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
1 |
J у2 r |
|
Ри |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Ри = J у2 r - мощность источника
§9. Динамические характеристики ЭММ постоянного тока. Время движения.
U |
0 |
= i r + |
dψ |
; m |
dv |
|
= P − P |
|||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
dt |
c |
|||||
Метод Лысова. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
dv |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
mdx |
|
= Pdx − P dx |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
c |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
mv |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
= dAэ − dAc |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
d |
2 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
U0 |
|
= i r + |
dψ |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
||
|
|
|
mv |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
= Aэ − Ac |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
Ðc |
|
|
|
y1 |
DAýj |
b2 |
dj+1 |
|
|
|
|
b |
dj |
|
|
|
|
||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Dyj |
|
Ì |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
DAcj |
|
|
|
i1 |
Di |
Jó i |
dê |
dj+1 dj |
dí |
d |
|
|
j |
|
|
|
|
|
Пусть при δj известны vj и ij.
mv2 |
mv2 |
|
|
|||
j+1 |
− |
|
j |
= A |
− |
A |
|
|
|
||||
2 |
|
2 |
|
эj |
|
cj |
|
|
|
|
|
v2 |
= v2 |
+ |
2 |
( |
A |
− A ) |
|
||||||
j+1 |
j |
|
m |
эj |
cj |
|
|
|
|
|
|
U0 |
= i j r + |
ψ j |
||
t j |
||||
|
|
|
||
|
|
|
|
Вышеприведённая формула позволяет провести проверку правильности выбора точки b. При δ = δн :
i = iтр ; v = 0 tдв = ∑ t j
Одновременно методом Лысова определяется динамическая тяговая характеристика.
Аэj δ j = Pэдj
§10. Способы ускорения и замедления срабатывания ЭММ постоянного тока. A. Способы ускорения срабатывания:
tтр ↓≈ 5А↓ Ри ↑
Уменьшение времени трогания достигается либо уменьшением сил сопротивления, либо увеличением мощности источника. Увеличивать мощность источника можно лишь кратковременно на время срабатывания.
Для повышения напряжения существуют специальные схемы включения. Схема форсировки срабатывания:
|
rä |
U >Uíîì |
rê |
Uíîì L |
|
|
í |
где rд – добавочное сопротивление
B. Способы замедления срабатывания:
tтр ↑≈ 5А↑ Ри ↓
Замедление можно производить как на включение (Lн), так и на отключение (Lк). Более эффективно замедление на отключение.
Lк » Lн
В процессе замедления требуется вводить специальные дополнительные контуры. Можно получить замедление до 15с.
Тема 6. Электромагниты переменного тока
§1. Особенности электромагнитных процессов в ЭММ переменного тока.
Для катушки переменного тока при любых зазорах:
ψ = const
u(t)= i r + ddtψ = i r + L dtdi
Обычно:
r « L; ir ≈ 0
U ≈ E = 4,44 fwΦ
I& = U& = f (δ ) r + jωL
I
dê |
dí d |
62
u(t)=U m sin(ωt); Fк , Φ = f (ωt)
Е iвихр Рдоп ,
где Рдоп – дополнительные потери по сравнению с ЭММ постоянного тока Меры по снижения потерь в ЭММ переменного тока:
1)шихтование, т.е. магнитопровод электромагнита набирают из изолированных скрепляемых пластин (толщина пластин 0,35 мм);
2)применение материалов, которые повышают удельное сопротивление и незначительно снижают магнитные свойства (легированные стали – обычно в качестве добавки используется
кремний).
При проектировании ЭММ переменного тока учитывают явление насыщения. При насыщении возникают высшие гармоники, искажающие напряжение в сети. Высшие гармоники создают дополнительные потери.
x dx
Fx dí dê
dïð
|
|
|
|
|
|
x |
u(t) |
|
|
|
|
|
|
dE = w |
x |
dΦx |
= w dx dΦx |
|||
|
|
dx |
|
l |
dx |
|
E = ∫l |
dE = w ∫l |
dΦx = wΦср |
||||
0 |
|
|
l |
0 |
|
|
Φср |
= Φδ + |
2 |
Φs |
= const |
||
|
|
|
|
3 |
|
|
При конечном воздушном зазоре кривая Φх |
= f (x) практически совпадает с Φср. Предел измене- |
ния магнитного потока при изменении воздушного зазора ограничен с учётом постоянства потокосцепления.
Особенности энергетических преобразований:
|
Wи Wм Амех |
|
y |
dê |
|
|
|
|
yóñò |
|
dí |
|
|
|
|
Àìåõ |
|
Jê |
Jí |
i |
Особенности тяговых характеристик:
Ð
постоянный ток
переменный ток
dê dí d
63
p(t)= 12 (iw)2 dGdδδΣ i(t)= J m sin(ωt)
|
p(t)= 1 J 2 w2 |
dGδΣ sin 2 |
(ωt)= 1 F 2 |
dGδΣ − |
1 F 2 |
dGδΣ |
cos(2ωt)= P − P cos(2ωt) |
|
|
2 m |
dδ |
4 |
к |
dδ |
4 к |
dδ |
|
|
|
p(t) |
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2wt |
|
|
-P |
|
|
|
-Pcos(2wt) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1) |
электромагнитная сила пульсирует с двойной частотой; |
|
||||||
2) |
электромагнитная сила униполярная, т.е. не изменяет направления; |
|||||||
3) |
|
|
|
F 2 dGδΣ |
|
|
|
|
|
|
|
P = 1 |
= 1 P |
|
|||
|
|
|
4 |
|
к dδ |
2 |
max |
|
При 0 < t < t1:
при t1 < t < t2:
при t2 < t < t3:
|
|
Рс |
= const |
|
|
естественная |
|
улучшенная |
|
p(t) |
характеристика |
характеристика |
||
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
Pc |
|
|
|
|
t1 |
t2 |
t3 |
|
|
|
P < Pc – якорь неподвижен; |
P > Pc – якорь подвижен, например, притягивается;
P < Pc – якорь возвращается в исходное положение. Якорь работает в режиме вибрации.
Если электромагнит работает как силовой аппарат, то вибрации недопустимы. Режим вибрации приводит к появлению шума.
p(t) = |
1 |
Φδ2 (t) ; P = |
1 Φδ (t) |
||
|
|
|
|
||
|
|
0 σв2 Sc |
|||
|
2μ0 σв2 Sc |
4μ |
|||
|
Φδ (t)= Φδ sin(ωt) |
|
|
§2. Способы снижения пульсации силы.
Общий принцип – разделение потока и в пространстве, и во времени:
64
|
F1 (t) |
F2 (t) |
|
|
|
t1 |
t2 |
|
1. Двухфазные электромагниты.
|
|
F1 |
F1 |
F2 |
90Å |
S1 |
S2 |
F2 |
|
S1 = S2 = S ; σв1 =σв2 = σв
Φ1 = Φm sin(ωt); Φ2 = Φm cos(ωt)= Φm sin ωt + π
2
p(t) = p1 (t) + p2 (t) = |
1 |
Φ12 (t) + |
1 |
Φ22 (t) = |
1 |
|
Φ2m |
(sin 2 (ωt)+ cos2 (ωt))= |
1 |
|
Φm2 |
= P |
|
|
2μ0 σв2 S |
2μ0 σв2 S |
|||||||||
|
2μ0 σв21S1 |
2μ0 σв22 S2 |
|
|
P |
p1 |
p2 |
Рассмотренный вариант не исключает вибрации. 2. Трёхфазные электромагниты.
Трёхфазные электромагниты не требуют специальных источников питания.
|
|
|
|
F |
F |
|
F |
|
|
|
|
|
|
FA |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
B |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
FC |
|
|
|
|
|
|
F |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
B |
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
= Φ |
|
|
& |
|
= Φ |
|
|
2π |
|
& |
|
= Φ |
|
|
ωt |
− |
4π |
|
|||
Φ |
А |
m |
sin(ωt); Φ |
В |
m |
sin ωt − |
; |
Φ |
С |
m |
sin |
3 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
S А = SВ = SС = S ; σвА = σвВ = σвС = σв |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
p(t) = pА (t) + pВ (t) + pС (t) = |
1 |
|
Φ2 |
|
|
|
|
ωt − |
2π |
|
+ sin 2 |
|
ωt − |
4π |
|||||||||
|
|
m |
sin 2 (ωt)+ sin 2 |
|
3 |
|
|
3 |
= P ϕ(t) |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
2μ0 σв2 S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
65