Ку = 0,7 ÷0,8

3)определение обмоточных данных (d, dп, w) Задано: Fк, Uэл

F = J	у	w =	U эл	w =	U элSc	w
к			r		ρτ lсрw

Sc = FкUρэлτ lср

d = 4πSc

Диаметр d приводится к размеру dст, соответствующему ГОСТ. Вместе с диаметром dст в справочнике находится диаметр dп.

	Sсрасч		=			πd 2
							ст
						4
	Кзрасч =			Scрасч w
						bк hк
	w =	Кзрасчbкhк
			Sсрасч
	Проверочные операции:
	1)					lсрw
	r = ρτ
						Sсрасч
	2)		U эл
	F =						w
	к			r

Напряжение Uэл принимается из стандартных значений – 110 В или 220 В, иногда другие. Полученное значение МДС сравнивается с заданным значением.

Марки обмоточных проводов – ПЭЛ, ПЭВ и др.

Тема 4. Магнитные цепи ЭА.

§1. Электромагнитный механизм. Основные понятия и определения.

Электромагнитный механизм есть техническое устройство, предназначенное для выполнения механической работы за счёт запасов энергии в магнитном поле при ограниченном перемещении магнитного элемента.

Wист →Wмагн → Амех

δн < δ < δк

6	Ðñ
d		1
	Ð	2
5
	F	3
u		4

33

1 – якорь; 2 – сердечник; 3 – основание; 4 – намагничивающая обмотка; 5 – рабочий воздушный зазор; 6

– система пружин (источник силы сопротивления) Основные соотношения:

1. Характеристика электрической цепи

		u = r i + L di		= r i + dψ
		к	dt	к	dt
2.	Магнитное состояние (магнитные процессы)
			ψ = f (i,δ )
			ψ = wΦ
	y		dê
					d2
					d1 d
					í
					i
			B

H

Магнитное состояние выражается семейством кривых намагничивания. 3.

Р = ∂Wмагн

∂q

В частном случае:

q = δ

Wмагн = 12ψ i

4.

P = ma = m dvdt > Рс

По быстродействию все электромагнитные механизмы относятся к инерционным устройствам. 5. Тепловые процессы

i2 rк →Wтп - тепловые потери

§2. Основные методы и задачи расчёта магнитных систем.

	M
Fs	N
	F
F=iÄw
	34

1.Методы теории электромагнитного поля.

2.Методы теории цепей.

Магнитная цепь – это соединение каких-то сосредоточенных элементов, отражающих магнитную систему.

		Rì4
Rìd1	F	R	Rìd2	Rìêð
		ìs
Rì12		Fs	Rì11

Fê

Rì2

Аналогия магнитных цепей с электрическими:

е[В]→ Fк [А]; u[B]→U м [А]= αFк ; i[A]→ Φ[Вб]= В S

r[Ом]=

u

→ Rм

1

=

F

=

U

м

к

i

Φ

Φ

Гн

g[См]=

i

→ Gм [Гн]=

Φ

=

Φ

=

В S

= μ

S

u

H l

l

Fк

U м

Для однородного поля:

S

G

=

μ

,

0 δ

−7 Гн

δ

где μ0

= 4π 10

м

В общем случае:

Φ = ∫ВdS ; U м = ∫Hdl

								l
				Gр = μ	S
					δ
F
				Fêð
Fð				Gð				Gêð

d

B

x

35

Rм = μl S

Магнитное сопротивление сугубо нелинейная величина. Задачи расчёта магнитных систем:

A.Прямая задача Задано - Φδ; найти - Fк

B.Обратная задача

Задано - Fк; найти - Φδ

§3. Аналитические методы определения магнитных проводимостей в воздушных зазорах. 1. Поле однородное или близкое к однородному:

Gδ = μ0 δS

Поле близко к однородному, если:

		δ
	δ < 0,1 a(b, d )
1)		2)
		d
d	a	b

1)

Gδ = μ0 aδb

2)

Gδ = μ0 πdδ2

4

2. Проводимость зазора между наклонными плоскостями j

b

dr

r

r

2

r

dGδ = μ0

δ2 = r dGδ = μ0

1

b dr

δ2

ϕ

b dr

r ϕ

Операция суммирования производится только для магнитных проводимостей.

36