- •Теоретический курс по дисциплине «механика жидкости и газа»
- •Раздел 1. Кинематика и общие теоремы динамики жидкости и газа
- •Скорости и перемещения бесконечно малого объема сплошной среды
- •Жидкость, подчиняющаяся закону теплопроводности Фурье.
- •7. Система уравнений гидромеханики вязкой жидкости. Система уравнений гидромеханики вязкой теплопроводной жидкости и постановка задач для нее. Уравнение Навье-Стокса.
- •8. Подобие гидромеханических процессов.
- •9. Общие понятия о турбулентности.
- •Геофизическая гидродинамика
- •10. Уравнения движения жидкости во вращающейся системе координат
- •Крупномасштабные движения на вращающейся Земле
- •Силы, действующие в жидкости на вращающейся Земле. Центростремительное ускорение. Ускорение Кориолиса.
- •Уравнения движения во вращающейся системе координат ортогональные координаты
- •Уравнения в ортогональных координатах
- •Цилиндрические и сферические координаты
- •§ 5. Турбулентные уравнения в криволинейных ортогональных координатах
- •Волновой процесс
- •Метод малых возмущений. Параметры волн.
- •Акустические волны
- •Гравитационные волны.
- •Длинные волны
- •Рекомендуемая литература
Длинные волны
Длинные волны наблюдаются в атмосфере, причем, как уже упоминалось, их возникновение обусловлено отклоняющим дей-ствиеим вращения Земли, т. е. силой Кориолиса. При этом сами волны движутся вдоль параллелей, а колебания частиц происходят в меридиональном направлении.
При анализе этого процесса будем пользоваться системой координат, у которой ось Ох направлена с запада на восток, Оу на север и Ог перпендикулярно земной поверхности. Тогда, пренебрегая сферичностью Земли, можем считать, что волновые движения происходят в плоскости параллельной хОу (у3=у3' = о2 = 0), причем сами волны движутся вдоль Ох. Будем далее полагать, что основное движение невозмущенной атмосферы носит чисто зональный характер, т. е. имеет только д-ю составляющую скорости, которую к тому же будем считать постоянной и Атмосферу считаем несжимаемой, т. е.
Тогда уравнения для волновых возмущений будут иметь вид:
Появление вторых слагаемых в правой части (16.64) и (16.65) обусловлено наличием силы Кориолиса, ибо в данном случае рассматривается движение относительно земной поверхности. Как известно
При ог —0, что соответствует рассматриваемому случаю, мы в наших обозначениях, имеем: Перейдя к отклонениям и учитывая, что и = 0, мы получаем в правой части обоих уравнений члены iv' и —1и', где введено обозначение / = 2шг. Поскольку (ог есть проекция угловой скорости вращения Земли на перпендикуляр к земной поверхности, то нетрудно убедиться в том, что /=2(о51'пф, где (р — широта рассматриваемой точки.
Вместо (16.64) и (16.65) можно исследовать одно уравнение, которое мы получим, предварительно введя функцию тока
Продифференцировав первое из этих уравнений поу, а второе по х и вычитая результаты, получим искомое уравнение для функции V в виде
Рекомендуемая литература
Бэтчелор Д. Введение в динамику жидкости - М.: Мир, 1973 - 735 с.
Валландер С. В. Лекции по гидромеханике. - Л., Изд. ЛГУ, 1978.
Винников С. Д. Гидромеханика для гидрологов суши. Учебное пособие. - СПб: изд. РГГМУ, 1998 - 192 с.
Гилл А. Динамика атмосферы и океана. Т. 1. и 2. М., Мир, 1986.
Кочин Н. Е., Кибель И. А., Розе Н. В. Теоретическая гидромеханика. Т. 1 и 2. - М., Физматгиз, 1948.
Ландау Л.Д., Лившиц Е.М., Теоретическая физика т.6. Гидромеханика - М.: Наука, 1986 - 735 с.
Лойцянский Л. Г. Механика жидкости и газа. - М., Наука, 1982.
Монин А. С. Теоретические основы геофизической гидродинамики. - Л., Гидрометеоиздат, 1988.
Палагин Э. Г., Славин И. А. Основы гидромеханики. - Л., ЛГИ, 1974.
Радикевич В. М. Динамическая метеорология для океанологов, Л. ЛГМИ, 1985.