- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Поляризация диэлектриков
- •1.2. Характеристики упругой поляризации
- •1.3. Температурная зависимость диэлектрической проницаемости ионных кристаллов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок проведения работы
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе электропроводности диэлектриков
- •1.2. Зависимость электропроводности диэлектриков от температуры
- •1.3. Зависимость тока от времени приложения напряжения
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок проведения работы
- •2.5. Задание
- •3. ФОРМА ПРЕДСТАВЛЕНИЯ РЕЗУЛЬТАТОВ
- •4. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе диэлектрических потерь в полярных диэлектриках
- •1.2. Температурно-частотные зависимости диэлектрической релаксации
- •1.3. Особенности диэлектрической релаксации в полимерах
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок работы на установке
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе сегнетоэлектриков
- •1.2. Механизм спонтанной поляризации сегнетоэлектриков
- •1.3. Влияние напряженности электрического поля
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок проведения работы
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе электретного эффекта и токов термодеполяризации.
- •1.2. Электрические поля электретов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема и принцип работы установки
- •2.4. Порядок выполнения работы
- •2.5. Задание
- •2.6. Анализ результатов исследования
- •3. ФОРМА ПРЕДСТАВЛЕНИЯ РЕЗУЛЬТАТОВ
- •4. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 6.
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о пробое газов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы:
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок работы на установке
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О МЕХАНИЗМЕ ПРОБОЯ ГАЗОВ В РЕЗКО НЕОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок выполнения работы
- •2.5. Задание
- •4. КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о пробое жидких диэлектриков
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок работы на установке
- •3. ЗАДАНИЕ
- •4. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о пробое твердых диэлектриков
- •1.2. Электрический пробой
- •1.3. Тепловой пробой
- •1.4. Электрохимический пробой
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Методика проведения испытаний
- •2.4. Порядок выполнения работы.
- •2.5. Задание.
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА.
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о механизме частичных разрядов
- •1.2. Механизм и характеристики частичных разрядов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Методика измерения частичных разрядов
- •2.4. Порядок работы на установке
- •2.6. Задание к работе
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •СОДЕРЖАНИЕ
Лабораторная работа №3
1.3. Особенности диэлектрической релаксации в полимерах
Для полимеров характерно наличие нескольких видов молекулярной релаксации, обусловленных тепловым движением как собственно цепи макромолекулы, так и ее отдельных атомов и группы атомов в боковых ответвлениях. Дипольная ориентационная поляризация проявляется на температурных зависимостях тангенса угла диэлектрических потерь и диэлектрической проницаемости в
виде максимумов tgδ и в ступенчатом изменении ε . Число областей максимумов tgδ индивидуально для каждого полимера [1].
В аморфных полимерах высокотемпературный процесс дипольной релаксации именуется α - процессом или дипольносегментальным. Дипольно-сегментальная поляризация наблюдается несколько выше температуры стеклования полимера и связана с сегментальным движением макромолекул, поэтому между температурой максимума tgδ , α - процесса и температурой
стеклования имеется прямолинейная зависимость (рис.6б).
Рис.6. Зависимость диэлектрической проницаемости (а) и tgδ от
температуры (б) при низкой частоте для полярного полимерного диэлектрика
Значение энергия активации для дипольно-сегментальных процессов различных полимеров колеблются от нескольких десятков до сотен кДж/моль.
42
Лабораторная работа №3
Высокие значения энергии активации можно объяснить кооперативностью сегментального движения, предполагая, что энергия активации для перехода через потенциальный барьер определяются не одной, а многими частицами. Уменьшение энергии активации с ростом температуры, характерное для α - релаксации, указывает на постепенное уменьшение кооперативности вследствие уменьшения межмолекулярного взаимодействия (рис.7).
Рис.7. Зависимость логарифма частоты максимума tgδ от обратной
температуры для дипольно - сегментального процесса
Области максимумов tgδ в интервале температур ниже
температуры стеклования (Тс) обусловлены локальными (независимыми друг от друга) движениями полярных групп, которые находятся в основной или боковой цепи макромолекул, так как при Т < Тс сегментальное движение цепей отсутствует.
Локальное движение полярных групп относят к β и γ - релаксации, которая может быть обусловлено изгибными колебаниями основной цепи, либо с колебанием радикалов в боковых цепях.
Диэлектрические потери, которые по своим закономерностям аналогичные дипольно-групповым, могут быть обусловлены не только полярными группами цепи, но и полярными примесями, например, остатками растворителя или адсорбированной водой [1].
Области максимумов диэлектрической релаксации при Т < Тс полимера (γ и β ) также сопровождаются изменением
диэлектрической проницаемости ε характерным для любого релаксационного процесса (рис.6а).
Для плоского конденсатора с круглыми электродами величина диэлектрической проницаемости рассчитывается по формуле
ε = |
Cx h |
, |
(22) |
|
ε0 S |
||||
|
|
|
где ε0 = 8,85 10-12 Ф/м – электрическая постоянная;
43