- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Поляризация диэлектриков
- •1.2. Характеристики упругой поляризации
- •1.3. Температурная зависимость диэлектрической проницаемости ионных кристаллов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок проведения работы
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе электропроводности диэлектриков
- •1.2. Зависимость электропроводности диэлектриков от температуры
- •1.3. Зависимость тока от времени приложения напряжения
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок проведения работы
- •2.5. Задание
- •3. ФОРМА ПРЕДСТАВЛЕНИЯ РЕЗУЛЬТАТОВ
- •4. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе диэлектрических потерь в полярных диэлектриках
- •1.2. Температурно-частотные зависимости диэлектрической релаксации
- •1.3. Особенности диэлектрической релаксации в полимерах
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок работы на установке
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе сегнетоэлектриков
- •1.2. Механизм спонтанной поляризации сегнетоэлектриков
- •1.3. Влияние напряженности электрического поля
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок проведения работы
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о природе электретного эффекта и токов термодеполяризации.
- •1.2. Электрические поля электретов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема и принцип работы установки
- •2.4. Порядок выполнения работы
- •2.5. Задание
- •2.6. Анализ результатов исследования
- •3. ФОРМА ПРЕДСТАВЛЕНИЯ РЕЗУЛЬТАТОВ
- •4. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 6.
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о пробое газов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы:
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок работы на установке
- •2.5. Задание
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О МЕХАНИЗМЕ ПРОБОЯ ГАЗОВ В РЕЗКО НЕОДНОРОДНОМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок выполнения работы
- •2.5. Задание
- •4. КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о пробое жидких диэлектриков
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Электрическая схема установки
- •2.4. Порядок работы на установке
- •3. ЗАДАНИЕ
- •4. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •5. ЛИТЕРАТУРА
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о пробое твердых диэлектриков
- •1.2. Электрический пробой
- •1.3. Тепловой пробой
- •1.4. Электрохимический пробой
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Методика проведения испытаний
- •2.4. Порядок выполнения работы.
- •2.5. Задание.
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА.
- •1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
- •1.1. Общие сведения о механизме частичных разрядов
- •1.2. Механизм и характеристики частичных разрядов
- •2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
- •2.1. Цель работы
- •2.2. Задачи работы
- •2.3. Методика измерения частичных разрядов
- •2.4. Порядок работы на установке
- •2.6. Задание к работе
- •3. ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОКОНТРОЛЯ
- •4. ЛИТЕРАТУРА
- •СОДЕРЖАНИЕ
Лабораторная работа №9
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 9 ИЗУЧЕНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОЧНОСТИ ПОЛИМЕРНЫХ ДИЭЛЕКТРИКОВ
ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ
1.ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ
1.1.Общие сведения о пробое твердых диэлектриков
Большинство современных электротехнических конструкций (трансформаторы, конденсаторы, кабели и др.) имеют в качестве основной изоляции твёрдые электроизоляционные материалы. Опыт эксплуатации показывает, что основной причиной отказа таких конструкций является пробой изоляции. Механизм пробоя, его причины многообразны и во многом зависят от условий эксплуатации, качества самих электроизоляционных материалов, конструкции и технологических процессов при изготовлении.
Кроме того, на развитие пробоя в изоляции существенное влияние оказывает степень однородности электрического поля, вид приложенного напряжения, его частота и другие факторы.
Поэтому, изучение механизма пробоя твёрдых диэлектриков, основных закономерностей его развития представляет большой практический интерес с точки зрения правильности выбора рабочих напряжённостей электрического поля и прогнозирования надёжности электроизоляционных конструкций.
Согласно ГОСТ 21515-76 под электрической прочностью понимают минимальную напряженность однородного электрического поля, приводящую к пробою диэлектрика. При этом в диэлектрике образуется сквозной канал пробоя, происходит скачкообразное возрастание тока и он теряет свои электроизоляционные свойства. В твёрдом диэлектрике, в отличие от газообразных и жидких диэлектриков, пробой всегда приводит к резкому остаточному изменению свойств этого диэлектрика (механическое разрушение, проплавление и др.).
Минимальное, приложенное к диэлектрику электрическое напряжение, приводящее к его пробою, называется пробивным напряжением. За меру электрической прочности диэлектрика принимают среднюю пробивную напряжённость однородного электрического поля
|
1 |
i=nU пр |
|
||
Eпр.ср = |
|
∑ |
i |
, |
(1) |
n |
|
||||
|
i=1 |
di |
|
98
Лабораторная работа №9
где U прi - пробивное напряжение i -го образца, В;
di - толщина диэлектрика i -го образца, м.
В силу особенностей электроизоляционной конструкции, неоднородности самого диэлектрика в его объёме перед пробоем может накапливаться объёмный заряд, приводящий к искажению внутреннего электрического поля и снижению пробивного напряжения. Локальная напряжённость электрического поля - Ел, возникающая в месте неоднородности диэлектрика, может значительно отличаться от средней макроскопической напряжённости поля - Еср, рассчитываемой по формуле (1). Можно записать, что:
Ел = η Еср |
(2) |
где: η - коэффициент неоднородности электрического поля. Совокупность экспериментальных данных по пробою твёрдых
диэлектриков даёт возможность выделить, по крайней мере, три вида пробоя: электрический, тепловой и электрохимический. Рассмотрим основные признаки и закономерности, характерные для каждой формы пробоя.
1.2. Электрический пробой
Электрический пробой возникает при условии, когда исключены необратимые химические изменения диэлектрика, а также возможность развития теплового пробоя. Для обеспечения указанных условий необходимо, чтобы испытуемый диэлектрик обладал химической стабильностью, малой проводимостью, малым
значением тангенса |
угла - |
tgδ |
и, кроме |
того, хорошей |
|
теплопроводностью. |
|
|
|
|
|
Чаще всего электрический пробой твёрдых |
диэлектриков |
||||
наблюдается |
при |
низких |
температурах и |
на импульсном |
напряжении, т.е. при малой длительности приложенного напряжения. Для электрической формы пробоя твёрдых диэлектриков характерны более слабая зависимость их электрической прочности от температуры и толщины, чем при тепловом пробое.
Природа процессов приводящих к электрическому пробою твёрдых диэлектриков сложна и многообразна. Однако, опираясь на современные теоретические представления об электрическом пробое, можно сказать, что процесс электрического пробоя твёрдых
99
Лабораторная работа №9
диэлектриков, также как и газов, в основном связан с возникновением и развитием ударной ионизации электронами.
Исходя из энергетических соображений в феноменологической теории пробоя твёрдых диэлектриков Ю.Н.Вершинина [1] в качестве критерия принят переход вещества в канале разряда в плазмоподобное состояние с разрывом химических связей.
Согласно этому, электрическая прочность твёрдого полимерного диэлектрика может быть определена из выражения:
Епр = 80Кв( Асо )1.1, [Мв/м], где
Аco = Аc |
γ |
|
|
γ |
n |
|
γ |
|
||
=1.08Wc |
=1.08(∑ni Di |
+ mi Ii ) |
, а |
|||||||
|
М |
M |
||||||||
|
|
М |
i=1 |
|
|
|||||
|
60 + 0,8В |
|
|
|
|
|
||||
Kв = |
. |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||||
100 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
Здесь В |
- вероятность пробоя; |
|
|
|
||||||
|
γ |
- плотность вещества, г/см3; |
|
|
М- молекулярный вес вещества;
ni Di |
- энергия диссоциации химических связей, ккал/см3; |
miIi |
- энергия ионизации атомов, ккал/см3. |
Если принять, что энергия диссоциации химических связей и энергия ионизации атомов и молекул остаётся неизменной с ростом температуры, то изменение электрической прочности будет пропорционально изменению плотности вещества вследствие термического расширения.
Согласно теории электрического пробоя Артбауэра [2], уменьшение плотности вещества с ростом температуры, а также тепловое движение сегментов макромолекул в структуре полимерных диэлектриков приводит к образованию "свободных объёмов", в которых длина свободного пробега электронов увеличивается, а, следовательно, облегчаются условия развития ударной ионизации. Всё это обуславливает уменьшение электрической прочности с ростом температуры. Наиболее заметное уменьшение плотности вещества и изменение макроструктуры наблюдается при переходе полимерных диэлектриков из стеклообразного состояния в высокоэластическое. В области этих температур наблюдается и более существенное уменьшение электрической прочности, что видно из приведённого рисунка.
(3)
(4)
(5)
100
Лабораторная работа №9
Рис.1. Зависимость электрической прочности полимерных диэлектриков от температуры
1.3. Тепловой пробой
Развитие теплового пробоя в твёрдых диэлектриках наблюдается когда количество тепла, выделяемое в диэлектрике за счёт электропроводности и диэлектрических потерь, превышает теплоотдачу в окружающую среду. Повышение температуры, поглощение влаги, наличие примесей приводит к росту tgδ и способствует развитию теплового пробоя. Теоретически тепловой пробой возможен для любого диэлектрика. Однако опыт эксплуатации показывает, что тепловой пробой чаще всего имеет место для диэлектриков с повышенной электропроводностью и tgδ , при достаточной величине и длительности воздействующего напряжения, а также в условиях плохого теплоотвода (увеличенная толщина диэлектрика).
Критерием теплового пробоя служит нарушение равновесия между выделяемым в диэлектрике - Qвыд и отводимым количеством тепла - Qотв.
Мощность, выделяемая в диэлектрике за счёт диэлектрических потерь на переменном напряжении равна:
Р =U 2 ω C tgδ ,
где: U - приложенное напряжение
ω- угловая частота;
C - ёмкость диэлектрика;
tgδ - тангенс угла диэлектрических потерь. Предполагая, что tgδ возрастает с температурой по
экспоненциальному закону, а теплоотвод в окружающую среду определяется из выражения
Qотв = К S (T −To) ,
можно рассчитать величину пробивного напряжения из условия теплового равновесия
(6)
(7)
101