Лабораторная работа №2

−

W2

−

W2

γ

1

= A

e kT1

и

γ

2

= A

e kT2 .

(10)

2

2

Прологарифмируем эти уравнения и найдем их разность

1

1

(11)

− T

k(lnγ 2 − lnγ1 ) =W2 T

2

.

1

Отсюда рассчитываем энергию активации примесной

электропроводности

W2

= k

lnγ 2

− lnγ1

.

(12)

1

−

1

T1

T2

Аналогично определяется энергия активации собственных

ионов W1.

В высокомолекулярных диэлектриках, полихлорвиниле, полиэтилене, полиметилметакрилате и других также наблюдается перелом в температурной зависимости ln γ. Этот перелом наблюдается в области температуры размягчения полимера и обусловлен тем, что увеличивается подвижность ионов примесей вследствие уменьшения высоты потенциального барьера при переходе полимера из стеклообразного в высокоэластичное состояние.

1.3. Зависимость тока от времени приложения напряжения

При приложении к диэлектрику не изменяющегося во времени электрического напряжения наблюдается ток утечки it ,

уменьшающийся со временем действия напряжения до некоторого постоянного значения (рис.3).

Постоянная составляющая тока утечки называется сквозным током диэлектрика - iскв и характеризует собой установившийся

ток под действием длительно приложенного постоянного напряжения.

Убывающая со временем часть тока утечки называется током абсорбции - iабс. Она связана с проявлением различных видов

поляризации и обусловлена перераспределением свободных и связанных зарядов в объеме диэлектрика.

Величина полного тока утечки - it может быть найдена в виде суммы токов

it = iскв + iабс.

(13)

24