- •4.Энергетическая характеристика поля - потенциал. Потенциал точечного заряда. Принцип суперпозиции потенциалов.
- •5.Теорема о циркуляции вектора e.
- •6.Связь между напряженностью поля и разностью потенциалов
- •7.Силовые линии и эквипотенциальные поверхности. Свойства силовых линий.
- •8.Типы диэлектриков. Поляризованность.
- •9.Теорема Гаусса для вектора р.
- •10.Поведение вектора р на границе раздела двух сред.
- •12.Условия на границе раздела двух диэлектриков.
- •13.Поле внутри проводника. Статический случай.
- •14.Электроемкость уединенного проводника и конденсатора. Плоский конденсатор.
- •15.Электроемкость сферического конденсатора
- •16.Электроемкость цилиндрического конденсатора
- •17.Энергия взаимодействия зарядов
- •1 8.Энергия электрического поля (уединенный проводник, конденсатор).
- •19.Характеристики и условия существования электрического тока.
- •20.Уравнение непрерывности.
- •21.Закон Ома и закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.
- •22.Классическая теория электропроводности
- •25.Виток с током в магнитном поле.
- •26.Линии вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для вектора в.
- •27.Теорема о циркуляции вектора Вв интегральной и дифференциальной формах.
- •28.Магнитное поле движущегося заряда.
- •2 9.Сила Лоренца.
- •30.Движение заряженной частицы в магнитном поле
25.Виток с током в магнитном поле.
Р ассмотрим такой элементарный круговой виток. Воспользуемся полученными ранее результатами для поля, созданного круговым витком с током
При условии малости
р адиуса витка имеем
П оведение элементарного витка с током удобно описывать с помощью магнитного момента
где n - нормаль к контуру, направление которой связано с обходом по контуру правилом правого винта.
Магнитный момент витка с током аналогиченгиченсобственному моменту диполя.
Рассмотрим поведение витка с током в магнитном поле.
С ила, действующая на виток с током в магнитном поле равна
Г депроизводная вектораBпо
н аправлению нормали. Сравним с диполем
Расчет дает -
д ля контура с током в однородном магнитном поле и для элементарного контура с током. Модуль момента сил равен
Если, то N=0,если то
е сли , то N=0, но положение равновесия неустойчивое. Мал малейшее отклонение от этого положения приводит к появлению момента сил, стремящегося отклонить контур от этого положения еще больше.
26.Линии вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для вектора в.
Магнитное поле так же как и электрическое можно изображать графически при помощи линий индукции – это линии, касательные к которым направлены так же, как и векторB в данной точке поля. Подобно линиям напряженности электрического поля, линии магнитного поля проводят с такой густотой, чтобы число линий, пересекающих единицу поверхности, перпендикулярной к ним было пропорционально индукции магнитного поля в данном месте. Линии индукции магнитного поля замкнуты. Поля, обладающие такими линиями, называются вихревыми.
П оток вектора магнитной индукции через произвольную замкнутую поверхность всегда равен нулю
Э та теорема выражает тот экспериментальный факт, что магнитные линии не имеют ни начала, ни конца. В природе отсутствуют магнитные заряды на которых бы начинались и заканчивались линии вектора B.В дифференциальной форме теорема имеет вид
Магнитное поле порождают не магнитные заряды, а электрические токи.
27.Теорема о циркуляции вектора Вв интегральной и дифференциальной формах.
Ц иркуляция вектора B по произвольному контуру Г равна произведениюμ0 на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром Г:
где
алгебраическая сумма токов. Ток считается положительным, если его направление связано с направлением обхода по контуру правилом правого винта.
В ведем среднюю плотность тока, тогда
ведет себя как проекция некоторого вектора, который получил название ротора.