- •4.Энергетическая характеристика поля - потенциал. Потенциал точечного заряда. Принцип суперпозиции потенциалов.
- •5.Теорема о циркуляции вектора e.
- •6.Связь между напряженностью поля и разностью потенциалов
- •7.Силовые линии и эквипотенциальные поверхности. Свойства силовых линий.
- •8.Типы диэлектриков. Поляризованность.
- •9.Теорема Гаусса для вектора р.
- •10.Поведение вектора р на границе раздела двух сред.
- •12.Условия на границе раздела двух диэлектриков.
- •13.Поле внутри проводника. Статический случай.
- •14.Электроемкость уединенного проводника и конденсатора. Плоский конденсатор.
- •15.Электроемкость сферического конденсатора
- •16.Электроемкость цилиндрического конденсатора
- •17.Энергия взаимодействия зарядов
- •1 8.Энергия электрического поля (уединенный проводник, конденсатор).
- •19.Характеристики и условия существования электрического тока.
- •20.Уравнение непрерывности.
- •21.Закон Ома и закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.
- •22.Классическая теория электропроводности
- •25.Виток с током в магнитном поле.
- •26.Линии вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для вектора в.
- •27.Теорема о циркуляции вектора Вв интегральной и дифференциальной формах.
- •28.Магнитное поле движущегося заряда.
- •2 9.Сила Лоренца.
- •30.Движение заряженной частицы в магнитном поле
28.Магнитное поле движущегося заряда.
Э лектрический ток – это движение зарядов. Следовательно, движущиеся заряды создают вокруг себя магнитное поле:
Силу тока выразим через плотность:
Учтем, что
П одставим:
Находим
индукция поля положительного заряда, движущегося со скоростью
2 9.Сила Лоренца.
Сила, действующая на проводник
с током:
Подставим:
С ила, действующая на одну частицу
- магнитная составляющая силы
Лоренца.Модуль силы равен: ,
Где α - угол между векторомB и векторомu.
Направление силы определяется правилом левой руки.
В электромагнитном поле на частицу действует полная сила Лоренца, равная:
Правило левой руки: Левую руку располагаем так, что вектор магнитной индукции впадает в ладонь, 4 пальца направлены по вектору скорости (для положительно заряженной частицы), большой палец указывает направление магнитной составляющей силы Лоренца.
30.Движение заряженной частицы в магнитном поле
У равнение движения частицы в электромагнитном поле имеет вид:
Рассмотрим частный случай,
когда электрического поля нет.
1. Частица влетает в магнитное
поле перпендикулярно силовым
линиям. Сила Лоренца перпендикулярна
к вектору скорости и следовательно играет
роль центростремительной силы. Уравнение движения примет вид:
О тсюда радиус окружности, которую описывает оооочастица равен:
В ажная особенность движения заряженной частицы по окружности: период обращения (частота) не зависит от энергии частицы (от скорости):