- •Лекции по квантовой физике
- •Тема I. Двойственность природы микрочастиц. Волновые свойства частиц.
- •§ 1. Гипотеза де-Бройля. Волны де-Бройля. Дифракция электронов.
- •§2. Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
- •§3. Волновая функция и ее физический смысл.
- •Тема II. Атом водорода по Резерфорду-Бору
- •§ 4. Модели строения атома. Опыты Резерфорда по рассеиванию -частиц
- •§ 5. Постулаты Бора. Опыты Франка и Герца
- •§6. Спектральные серии атома водорода
- •§ 7. Теория атома водорода по Бору
- •§ 8. Квантовые числа. Строение электронных оболочек.
- •§9. Таблица Менделеева. Характеристическое рентгеновское излучение.
- •Тема 3. Физика атомного ядра
- •§ 10. Строение атомного ядра. Основные характеристики ядер.
- •§ 11. Энергия связи ядер и дефект масс.
- •§12. Радиоактивность ядер.
- •§ 13. Ядерные реакции.
- •§ 15. Некоторые сведения об элементарных частицах.
Лекции по квантовой физике
Тема I. Двойственность природы микрочастиц. Волновые свойства частиц.
§ 1. Гипотеза де-Бройля. Волны де-Бройля. Дифракция электронов.
Французский ученый Луи де Бройль, развивая представления о двойственной корпускулярно-волновой природе света, выдвинул в 1923 году гипотезу об универсальности корпускулярно-волнового дуализма. Де Бройль утверждал, что между свойствами света и свойствами материальных частиц существует глубокая аналогия, следовательно материальные частицы обладают также двойственной природой, т.е. в определенных условиях проявляются их волновые свойства.
Как известно из оптики, квант света – фотон, кроме энергии характеризуется импульсом : ;
так как . Следовательно, длина волны фотона:
(3.1)
Де-Бройль постулировал, что частице с импульсом соответствует длина волны:
(3.2)
Это соотношение (формула де Бройля) справедливо для любой частицы с импульсом р.
В скоре гипотеза де Бройля была подтверждена экспериментально. Американские физики К.Дэвиссон и Л.Джермер в 1927 г. изучали рассеяние электронов на монокристалле никеля с помощью установки, изображенной на рис. Пучок электронов из электронной пушки 1 направлялся на кристалл никеля 2, рассеянные от кристалла электроны 3 улавливались специальным приемником 4, соединенным с чувствительным гальванометром. Интенсивность отраженного пучка определялась по силе тока, текущего через гальванометр. Опыты показали, что при заданном угле падения электроны отражаются от поверхности кристалла под различными углами, причем в одних направлениях наблюдаются максимумы числа отраженных электронов, в других – минимумы, то есть наблюдалась дифракционная картина. Это явление наблюдалось, когда длина электронной волны де Бройля имеет порядок межатомного расстояния в кристалле. Дифракционные максимумы соответствовали формуле Вульфа-Брэггов , а брэгговская длина волны оказалась в точности равной длине волны, вычисленной по формуле (3.2).
Действительно, в опыте Джермера и Дэвиссона скорость электрону сообщалась в ускоряющем электрическое поле пушки: . Следовательно: . (3.3)
Поставив (3.3) в (3.2), получим: ,
где .
В обычных электронных приборах , следовательно, длина волны де Бройля должна иметь порядок м, то есть такой же, что и рентгеновские лучи, а расстояние между узлами кристаллической решетки имеет тот же порядок: . При энергии электронов получался острый максимум для угла рассеивания 50о. По условию дифракции (формуле Вульфа-Брэггов) это соответствовало длине волны и из формулы де-Бройля тоже: .
Позже П.С.Тартаковский и Г.Томсон исследовали прохождение быстрых электронов (энергия 50 кэВ) через тонкие металлические пленки (толщиной 1 мкм). При этом на фотопластинках за этими пленками получалась дифракционная картина такая же, как при дифракции рентгеновских лучей на поликристаллах (мелкокристаллических структурах).
В 1849 г. Фабрикант В.А., Биберман и Сушкин Н.Г. осуществили опыты по дифракции электронов с очень малой силой тока в приборе, то есть каждый электрон проходил независимо от другого и регистрировался фотопластинкой в случайных местах. При длительной экспозиции была получена такая же дифракционная картина, как и при короткой с большой силой тока. Это означает, что волновые свойства присущи каждому электрону в отдельности, однако дифракция одного электрона не дает всей системы точек, которая получается при дифракции от потока. След одного электрона окажется лишь в одной точке, которая разрешена условием дифракции. В этом проявляется корпускулярная природа электронов, так как электрон не может расплыться. В какое именно из мест попадет электрон, говорить нельзя. Можно говорить лишь о вероятности попадания в точку пространства.
Таким образом, электрону присуща двойственная природа, т.е. он сочетает в себе свойства и частицы, и волны. Волновая природа электронов подтверждается опытами по их дифракции. Это означает, что электрон нельзя представить в виде материальной точки, он является сложной структурой, которая проявляется в зависимости от условий, в которых она находится. Корпускулярная природа электронов проявляется в том, что электрон действует как единое целое, не дробясь на части. Впоследствии дифракционные явления обнаружили также для нейтронов, протонов, атомных и молекулярных пучков. Это окончательно послужило доказательством наличия волновых свойств микрочастиц и позволило описать движение микрочастиц в виде волнового процесса, характеризующегося определенной длиной волны, рассчитываемой по формуле де Бройля (3.2).