- •Введение
- •1. Вывод общего уравнения
- •2. Собственные колебания
- •2.1. Собственные колебания в среде без сопротивления
- •2.2. Собственные колебания в среде с различными сопротивлениями
- •3. Вынужденные колебания
- •3.1. Вынужденные колебания с произвольной вынуждающей силой
- •3.2. Гармонические колебания в среде без сопротивления
- •3.3. Гармонические колебания в среде с различными сопротивлениями
- •4.Примеры решения задач
- •Заключение
- •Список литературы:
- •Лист для замечаний
3. Вынужденные колебания
3.1. Вынужденные колебания с произвольной вынуждающей силой
Рассмотрим вынужденные колебания с произвольной вынуждающей силой в среде без сопротивления (k=0).
тогда уравнение (2) принимает вид
(6)
решим это уравнение методом Лагранжа.
Из пункта 2.1 нам известно решение соответствующего ему однородного уравнения
Составим систему
выразим из первого уравнения
и подставим во второе
найдём отсюда и
раз t это время, то можно вместо неопределённых интегралов взять интегралы и переменным верхним пределом, тогда общее решение уравнения (6) будет иметь вид
раскроем скобки и внесём тригонометрические функции под знак интеграла
сложим два интеграла по аддитивному свойству и свернём тригонометрическую часть подынтегральной функции как синус разности
сделаем замену (*)
так выглядит уравнение вынужденных колебаний с произвольной вынуждающей силой в среде без сопротивления.
3.2. Гармонические колебания в среде без сопротивления
Пусть , где М>0 тогда уравнение (2) примет вид
(7)
Будем решать это уравнение методом неопределённых коэффициентов.
Запашем формулу частного решения для нашего
где s – кратность числа как корня характеристического уравнения.
Пусть сила сопротивления среды равна нулю(k=0), тогда уравнение (7) будет выглядеть
Из пункта 2.1 нам известно, что корни соответствующего ему характеристического уравнения
Пусть тогда
подставляем в исходное уравнение и находим B и C
отсюда B=0 и
тогда общее решение будет иметь вид
Легко видеть, что при стремлении t в бесконечность x остаётся ограниченным, следовательно, резонанса(неограниченного возрастания амплитуды колебаний) не возникает.
Пусть тогда частное решение будет иметь вид
подставляя в исходное уравнение, заменяя на и приведя подобные получим, что С=0 и , тогда уравнение колебаний будет иметь вид
видно, что при стремлении t в бесконечность x тоже стремится в бесконечность, следовательно, при данном возникает резонанс.
3.3. Гармонические колебания в среде с различными сопротивлениями
Из пункта 2.2 легко видеть, что никогда не будет корнем характеристического уравнения, потому что у всех возможных корней действительная часть не равна нулю. Тогда для любого сопротивления k
частное решение будет выглядеть
и соответственно производные
подставим их в уравнение (7)
собрав все слагаемые с синусом и косинусом, получим
B=0 и при условии, что
запишем общие решения при различных k.
При мы получим
при получим
при также получим
во всех этих случаях резонанса не возникает.
4.Примеры решения задач
№ 18[1, 47c]
Задача.
К пружине подвешен груз весом 3кг. Сила, натягивающая пружину, пропорциональна увеличению её длины равна 1кг, когда длина увеличивается на 2 см. Найти период колебательного движения, которое получит груз, если его слегка оттянуть книзу и затем отпустить.
Решение.
Масса равна 3кг. Найдём коэффициент упругости
подставим в уравнение колебаний (1), получим
корни соответствующего ему характеристического уравнения
тогда уравнение движения будет выглядеть
отсюда круговой период колебательного движения груза равен
Ответ: .
№ 32[1, 50c]
Задача.
Тело массой 200г подвешено на пружине и выведено из состояния покоя вытягиванием пружины на 2см, после чего отпущено (без начальной скорости). Найти уравнение движения тела, считая, что сопротивление среды пропорционально скорости движения и при скорости 1 см/c сопротивление среды 0,1г. Сила натяжения пружины при растяжении её на 2см равна 10кг.
Весом пружины пренебречь.
Решение.
Найдём коэффициент сопротивления среды
теперь найдём коэффициент упругости
подставим в уравнение колебаний (1), получим
корни характеристического уравнения будут равны
тогда уравнение движения тела будет выглядеть
Ответ:
№ 50[1, 53c]
Задача.
Узкая длинная трубка вращается с постоянной угловой скоростью 5 оборотов в секунду вокруг перпендикулярной к ней вертикальной оси. В начальный момент на расстоянии 10см от оси внутри трубки находился шарик весом 0,1кг, прикреплённый к оси пружиной. Сила действия пружины на шарик пропорциональна деформации пружины, сила k вызывает изменение длины пружины на 1см. Длина пружины в свободном состоянии равна 10см.
Решение.
В этой задаче мы имеем дело с вынужденными колебаниями с центробежной вынуждающей силой.
где w – это угловая скорость вращения, равная . Коэффициент упругости равен . Подставим данные в уравнение (1)
решая соответствующее ему характеристическое уравнение получим следующие корни
тогда общее решение будет
Ответ: