- •Міністерство освіти і науки, молоді і спортуУкраїни
- •Вступ. ТепломасообМіН 7
- •Вступ. ТепломасообМіН
- •Розділ 1. Основні поняття теплообміну
- •1.1. Температурне поле. Ізотермічна поверхня
- •1.2. Градієнт температури
- •1.3. Кількість теплоти. Тепловий потік. Питомі теплові потоки
- •1.4. Елементарні способи передачі теплоти (види процесів теплообміну)
- •1.5. Складний теплообмін. Тепловіддача і теплопередача
- •Розділ 2. Теплопровідність
- •2.1. Основний закон теорії теплопровідності. Закон (гіпотеза) Фур'є.
- •Значення коефіцієнтатеплопровідності λ різних речовин
- •2.2. Енергетична форма запису закону Фур'є. Коефіцієнт температуропровідності
- •2.3. Диференціальне рівняння теплопровідності. (Диференціальне рівняння Фур'є)
- •2.4. Умови однозначності, необхідні для вирішення рівняння Фур'є
- •2.4.1. Початкові умови (пу)
- •2.4.2. Граничні умови (гу)
- •2.5. Методи рішення краєвої задачі в теорії теплопровідності
- •2.6. Нестаціонарна теплопровідність в тілах простої форми
- •2.7. Стаціонарна теплопровідність в плоскій і циліндровій стінках
- •Розділ 3. Теплопередача
- •3.1. Теплопередача через плоску стінку
- •3.2. Теплопередача через циліндрову стінку
- •3.3. Алгоритм розрахунку теплопередачі через непроникні стінки
- •3.4. Єдина формула теплопередачі через стінки класичної форми
- •3.5. Інтенсифікація теплопередачі
- •Розділ 4. Конвективний теплообмін в однофазних середовищах
- •4.1. Основні поняття і визначення
- •4.2. Диференціальні рівняння конвективного теплообміну
- •4.3. Основні положення теорії подібності
- •4.4. Основні критерійні рівняння (довідкові дані)
- •4.4.1. Конвективна тепловіддача при вільному русі плинного середовища
- •Визначення коефіцієнтів c і n залежно від режиму течії
- •4.4.2. Конвективна тепловіддача при вимушеному русі плинного середовища в трубах і каналах
- •Значення при в'язкісно - гравітаційному режимі
- •Залежність комплексу к0 від числа Рейнольдса
- •4.4.3. Конвективна тепловіддача при вимушеному зовнішньому обтіканні тіл
- •Поправка на кут атаки набігаючого потоку
- •Поправка на кут атаки набігаючого потоку в трубному пучку
- •4.5. Алгоритм розрахунку коефіцієнта тепловіддачі по критерійних рівняннях
- •Розділ 5. Конвективний теплообмін при конденсації пари і кипінні рідин
- •5.1. Тепловіддача при конденсації пари
- •5.2. Тепловіддача при кипінні рідин
- •Розділ 6. Теплообмін випромінюванням
- •6.1. Основні поняття і визначення
- •6.2. Основні закони випромінювання абсолютно чорного тіла (ачт)
- •6.3. Випромінювання реальних тіл. Закон Кирхгофа
- •Розділ 7. Масообмін
- •7.1. Тепло- і масообмін в двокомпонентних середовищах. Основні положення тепло- і масообміну
- •7.1.1. Диференціальні рівняння тепло- і масообміну
- •7.1.2. Тепло- і масовіддача у двокомпонентних середовищах
- •7.1.3. Рівняння конвективної тепло- і масовіддачі
- •7.2. Потрійна аналогія (аналогія перенесення імпульсу, енергії і маси компонента)
- •7.3. Тепло- і масовіддача при випарі рідини в парогазове середовище. Випар води в повітря
- •Зрівняльний аналіз значень рS , розрахованих по рівнянню (7.21) і узятих по таблицях водяної пари
- •7.3.1. Стаціонарний випар краплі
- •7.3.2. Випар краплі при вимушеній конвекції
- •Ряд залежностей для дифузійного числа Нуссельта
- •7.4. Тепло- і масообмін при хімічних перетвореннях
- •7.5. Теплообмін між газовою сумішшю і поверхнею розділу фаз
- •Розділ 8. Практика розрахунків тепломасообміних процесів
- •8.1. Основні відомості для розрахунку нагріву металу
- •8.2. Вихідні дані для розрахунку
- •8.3. Розрахунок нагріву металу
- •8.3.1 Перший інтервал першого періоду нагріву
- •8.3.2 Другий інтервал першого періоду нагріву
- •8.3.3 Другий період нагріву – період витримки
- •8.4 Приклад розрахунку нагіву металу.
- •8.4.2. Другий інтервал першого періоду нагріву
- •8.4.3 Другий період нагріву – період витримки
- •Параметри для побудови графіку нагріву металу в камерній печі
- •Перелік використаної літератури
- •Довідкові дані
- •Хімічний склад вуглецевих сталей
- •Тепловміщення (ентальпія) вуглецевих сталей, кДж/кг, за даними [6]
- •Тепловміщення (ентальпія) вуглецевих сталей, кДж/кг
- •Допоміжні коефіцієнти
- •Допоміжні коефіцієнти для розрахунку нагріву пластини товщиною s, що прогрівається
- •Вихідні дані для розрахунку нагріву металу
7.1.3. Рівняння конвективної тепло- і масовіддачі
Потік маси на поверхні випару визначається за допомогою рівняння (7.7). Цей же потік може бути визначений рівнянням (7.8), в якому градієнт парціаль-ного тиску пари і парціальний тиск газу беруться на поверхні рідини. Прирівня-ємо праві частини і отримаємо:
або
(7.9)
Рівняння (7.9) по аналогії з рівнянням можна назвати диференціальним рівнянням масовіддачі.
Розглянутий процес випару рідини в парогазову суміш відповідає умовам напівпроникної поверхні, тобто поверхні, проникної для одного (активного) компонента суміші (пари) і непроникної для іншого (інертного) компонента (газу). Напівпроникна поверхня спостерігається при конденсації пари з паро-газової суміші.
В разі повністю проникної поверхні через неї проходять обоє компонента. Останнє, наприклад, має місце при деяких хімічних реакціях на поверхні тіла. Поверхня є повністю проникною і при конденсації обох компонентів бінарної парової суміші. Такий же ефект може мати місце і при випарі деяких розчинів.
За наявності масообміну безпосередньо на границі розділу фаз мається нормальна складова швидкості випаровуючогося або конденсуючогося компонен-та (пари) . Ця швидкість є умовною величиною, вона викликана молекулярною дифузією і стефановим потоком безпосередньо в пристіночному шарі. Загальна кількість тепла , що віддається або сприймається рідиною і парогазовою сумішшю, дорівнює сумі тепла, переданого конвективним теплообміном, і тепла, що переноситься дифундуючою масою у вигляді ентальпії.
При напівпроникній поверхні в умовах стаціонарного процесу стефанов потік компенсує зустрічний молекулярний потік газу і реально виникає лише поперечний потік пари. В цьому випадку
Загальна кількість тепла може розподілятися міжіпо різному.
За визначенням , тут те ж, але тим не менш наявність поперечного потоку маси наводить до того, що величина коефіцієнта тепловіддачіможе бути іншою, чим при тепловіддачі без масообміну.
З ряду теоретичних робіт виходять висновки: потік речовини, що направле-ний перпендикулярно поверхні від поверхні (випар, сублімація, десорбція, вдування газу через пористу стінку) наводить до збільшення товщини погранич-ного шару, при цьому grad wx (уздовж поверхні) зменшується, звідси коэфицент тепловіддачі зменшується. У протилежному випадку, коли потік речовини направлений перпендикулярно поверхні до поверхні (конденсація, сорбція, відсмоктування газу), величина пограничного шару зменшується grad wx збільшується і коефіцієнт тепловіддачі збільшується.
Тепловий і дифузійний пограничні шари
При обмиванні поверхні випару рухомою парогазовою сумішшю біля поверхні, що випаровується, окрім газодинамічного і температурного пограничних шарів утворюється дифузійний пограничний шар (рис. 7.2). В межах дифузійного пограничного шару парціальний тиск пари змінюється від рп.с на поверхні випару до рп0 на зовнішній границі пограничного шару.
Рис. 7.2 Дифузійний пограничний шар
Усередині пограничного шару справедлива умова ; поза пограничним шаром і на його зовнішній границі виконуються умови:
та
Таким чином, всі зміни парціального тиску пари зосереджуються в порівняно тонкому шарі, безпосередньо прилеглому до поверхні тіла, що випаровується.
Дифузійний пограничний шар утворюється і в процесах сублімації, при конденсації пари з парогазової суміші в процесах сорбції і ін.
Як показують теоретичні розрахунки пограничного шару, коефіцієнти масовіддачі якісно залежать від напряму і величини поперечного потоку маси так само, як і коефіцієнти тепловіддачі.