- •Міністерство освіти і науки, молоді і спортуУкраїни
- •Вступ. ТепломасообМіН 7
- •Вступ. ТепломасообМіН
- •Розділ 1. Основні поняття теплообміну
- •1.1. Температурне поле. Ізотермічна поверхня
- •1.2. Градієнт температури
- •1.3. Кількість теплоти. Тепловий потік. Питомі теплові потоки
- •1.4. Елементарні способи передачі теплоти (види процесів теплообміну)
- •1.5. Складний теплообмін. Тепловіддача і теплопередача
- •Розділ 2. Теплопровідність
- •2.1. Основний закон теорії теплопровідності. Закон (гіпотеза) Фур'є.
- •Значення коефіцієнтатеплопровідності λ різних речовин
- •2.2. Енергетична форма запису закону Фур'є. Коефіцієнт температуропровідності
- •2.3. Диференціальне рівняння теплопровідності. (Диференціальне рівняння Фур'є)
- •2.4. Умови однозначності, необхідні для вирішення рівняння Фур'є
- •2.4.1. Початкові умови (пу)
- •2.4.2. Граничні умови (гу)
- •2.5. Методи рішення краєвої задачі в теорії теплопровідності
- •2.6. Нестаціонарна теплопровідність в тілах простої форми
- •2.7. Стаціонарна теплопровідність в плоскій і циліндровій стінках
- •Розділ 3. Теплопередача
- •3.1. Теплопередача через плоску стінку
- •3.2. Теплопередача через циліндрову стінку
- •3.3. Алгоритм розрахунку теплопередачі через непроникні стінки
- •3.4. Єдина формула теплопередачі через стінки класичної форми
- •3.5. Інтенсифікація теплопередачі
- •Розділ 4. Конвективний теплообмін в однофазних середовищах
- •4.1. Основні поняття і визначення
- •4.2. Диференціальні рівняння конвективного теплообміну
- •4.3. Основні положення теорії подібності
- •4.4. Основні критерійні рівняння (довідкові дані)
- •4.4.1. Конвективна тепловіддача при вільному русі плинного середовища
- •Визначення коефіцієнтів c і n залежно від режиму течії
- •4.4.2. Конвективна тепловіддача при вимушеному русі плинного середовища в трубах і каналах
- •Значення при в'язкісно - гравітаційному режимі
- •Залежність комплексу к0 від числа Рейнольдса
- •4.4.3. Конвективна тепловіддача при вимушеному зовнішньому обтіканні тіл
- •Поправка на кут атаки набігаючого потоку
- •Поправка на кут атаки набігаючого потоку в трубному пучку
- •4.5. Алгоритм розрахунку коефіцієнта тепловіддачі по критерійних рівняннях
- •Розділ 5. Конвективний теплообмін при конденсації пари і кипінні рідин
- •5.1. Тепловіддача при конденсації пари
- •5.2. Тепловіддача при кипінні рідин
- •Розділ 6. Теплообмін випромінюванням
- •6.1. Основні поняття і визначення
- •6.2. Основні закони випромінювання абсолютно чорного тіла (ачт)
- •6.3. Випромінювання реальних тіл. Закон Кирхгофа
- •Розділ 7. Масообмін
- •7.1. Тепло- і масообмін в двокомпонентних середовищах. Основні положення тепло- і масообміну
- •7.1.1. Диференціальні рівняння тепло- і масообміну
- •7.1.2. Тепло- і масовіддача у двокомпонентних середовищах
- •7.1.3. Рівняння конвективної тепло- і масовіддачі
- •7.2. Потрійна аналогія (аналогія перенесення імпульсу, енергії і маси компонента)
- •7.3. Тепло- і масовіддача при випарі рідини в парогазове середовище. Випар води в повітря
- •Зрівняльний аналіз значень рS , розрахованих по рівнянню (7.21) і узятих по таблицях водяної пари
- •7.3.1. Стаціонарний випар краплі
- •7.3.2. Випар краплі при вимушеній конвекції
- •Ряд залежностей для дифузійного числа Нуссельта
- •7.4. Тепло- і масообмін при хімічних перетвореннях
- •7.5. Теплообмін між газовою сумішшю і поверхнею розділу фаз
- •Розділ 8. Практика розрахунків тепломасообміних процесів
- •8.1. Основні відомості для розрахунку нагріву металу
- •8.2. Вихідні дані для розрахунку
- •8.3. Розрахунок нагріву металу
- •8.3.1 Перший інтервал першого періоду нагріву
- •8.3.2 Другий інтервал першого періоду нагріву
- •8.3.3 Другий період нагріву – період витримки
- •8.4 Приклад розрахунку нагіву металу.
- •8.4.2. Другий інтервал першого періоду нагріву
- •8.4.3 Другий період нагріву – період витримки
- •Параметри для побудови графіку нагріву металу в камерній печі
- •Перелік використаної літератури
- •Довідкові дані
- •Хімічний склад вуглецевих сталей
- •Тепловміщення (ентальпія) вуглецевих сталей, кДж/кг, за даними [6]
- •Тепловміщення (ентальпія) вуглецевих сталей, кДж/кг
- •Допоміжні коефіцієнти
- •Допоміжні коефіцієнти для розрахунку нагріву пластини товщиною s, що прогрівається
- •Вихідні дані для розрахунку нагріву металу
Розділ 2. Теплопровідність
2.1. Основний закон теорії теплопровідності. Закон (гіпотеза) Фур'є.
У 1807 році французький вчений Фур'є запропонував вважати, що в кожній точці тіла (речовини) в процесі теплопровідності існує однозначний зв'язок між тепловим потоком і градієнтом температури:
, (2.1)
де Q – тепловий потік, Вт; grad(T) – градієнт температурного поля, К/м; F – площа поверхні теплообміну, м2; – коефіцієнт теплопровідності, – величина, що характеризує фізичні властивості речовини. Коефіцієнт теплопровідності визначають експериментально і наводять в довідковій літературі.
Закон Фур'є для поверхневої щільності теплового потоку запишеться як
. (2.2)
Фізичний сенс коефіцієнта теплопровідності полягає в тому, що він (λ) характеризує здатність даної речовини проводити теплоту. Коефіцієнт теплопровідності λ знаходять експериментально, використовуючи вирази (2.1) і (2.2) рішенням, так званого, зворотного завдання теорії теплопровідності.
Знак "–" показує, що вектори теплового потоку і градієнта температури направлені в протилежні сторони. Градієнт температурного поля направлений по нормалі до ізотермічної поверхні у бік зростання температури, тепловий потік – у бік убування температури. Вирази (2.1) і (2.2) є лінійним законом теплопровідності, оскільки в цьому законі коефіцієнт теплопровідності є величина постійна (λ = const). При експериментальній перевірці закону Фур'є виявляється відхилення розрахунку і експерименту, яке в першому наближенні можна врахувати, зберігши форму запису закону, але прийнявши залежність λ = f(T). В цьому випадку отримуємо нелінійний закон Фур'є:
.
Для різних речовин і їх фазового стану λможе, як збільшуватися, так зменшуватися із зростанням температури. Для пористих і сипких матеріалів коефіцієнт теплопровідностіλтакож залежить від порозности (величина пір) і від вологості. Із збільшенням порозностиλзменшується, оскільки пори заповнюються газом, аλгазів малий. При збільшенні вологості пори заповнюються вологою, і коефіцієнт теплопровідностіλзбільшується. Домішки зменшують коефіцієнт теплопровідності. Коефіцієнт теплопровідності газів також залежить і від тиску.
В таблиці 2.1 приведемо зразкові значення коефіцієнта λ різних речовин. Оскільки λ функція температури, то ці дані узяті з довідника при t = 0 0С.
Таблиця 2.1
Значення коефіцієнтатеплопровідності λ різних речовин
Речовина
|
λ, Вт/(м·К)
|
Cu, мідь Сталь Вогнетриви Теплова ізоляція Гази Рідини |
390 10÷50 0,25÷3 0,05÷0,25 0,005÷0,4 0,08÷0,7
|
2.2. Енергетична форма запису закону Фур'є. Коефіцієнт температуропровідності
Коефіцієнт температуропровідності а, [м2/с] – фізична характеристика речовини, яка визначається експериментально і наводиться в довідниках.
Коефіцієнт температуропровідності а, характеризує теплоінерційні властивості речовини або іншими словами характеризує швидкість зміни температури тіла в часі. Швидкість зміни температури ~ а, прямо пропорційна коефіцієнту температуропровідності. Т.ч., коефіцієнт температуропровідності характеризує лише нестаціонарні процеси.
Коефіцієнт температуропровідності пов'язаний з іншими фізичними характеристиками речовини наступними співвідношеннями:
; ,
де с – питома масова теплоємність, Дж/(кг·град); - питома об'ємна теплоємність, Дж/(м3·град); ρ – щільність, кг/м3; λ – коефіцієнт теплопровідності, Вт/(м·град);.
Для твердих тіл з малим коефіцієнтом температурного розширення .
Для газів, в яких теплоємність залежить від вигляду процесу і коефіцієнт температуропровідності є функцією процесу:
— для ізохорного процесу v=const: ;
— для ізобарного процесу p=const: .
Порядок величини коефіцієнта температуропровідності можна характеризувати наступними величинами:
а ≈ 10-7 м2/с – для теплової ізоляції;
а ≈ 10-6 м2/с – для вогнетривів;
а ≈ 10-5 м2/с – для сталі.
Для представлення закону Фур'є в енергетичній формі замінимий λ у класичній формі запису закону теплопровідності вираженням
або .
Отримаємо
–для ізохорних процесів
де – питома об'ємна внутрішня енергія, Дж/м3;
–для ізобарних процесів
де - питома об'ємна ентальпія, Дж/м3.
Для твердих тіл енергетична форма запису закону Фур'є має вигляд: