- •1. Молекулалық жүйенің статистикалық және термодинамикалық зерттеу әдістері,
- •4.Идеал газ молекулаларының орташа кинетикалық энергиясы.
- •6. Қысымның газдың тығыздығымен байланысын дәлелдеңіз және қысым мен тығыздықарқылы газдыњ молекулаларының орташа квадраттық жылдамдығын анықтаңыз.
- •7. Температура түсініктемесі. Температуралық шкала, реперлік нүктелер, температураны
- •8. Идеал газ күйінің теңдеуі, оның жалпы анықталмаған түрі. Қысымның газдың сандық
- •9. Менделеев-Клапейрон теңдеуін молекула-кинетикалық теорияның негізгі теңдеуінен
- •11. Молекулалық жүйедегі кездейсоқ оқиғалар мен кездейсоқ шамалар. Броундық
- •13. Изотермдік жағдайда ауаның қысымының Жердің бетінен биіктікке тәуелділігі. Барометрлік формула (қорытыңыз). Барометрлік формула
- •14.Үлестірілу функциясы туралы түсінік
- •15. Молекуланың жылдамдығына тәуелді функцияның (скалярлық, векторлық немесе
- •16. Максвеллдің үлестірілу функциясының жылдамдықтың х –компоненті үшін түрі,
- •17.Молекулалардың жылдамдықтар модулі бойынша үлестірілуі. Максвел заңы f(||)-ның V-қа тәуелділігін сипаттайтын графикті сызып, талдаңыз.
- •18. Әр түрлі температурада молекулалардың жылдамдықтар бойынша үлестірілу
- •20. Орташа арифметикалық жылдамдық, орташа квадраттық жылдамдығық және ең ықтимал жылдамдықтарды анықтайтын өрнектерді салыстырып байланыстарын талдаңыз
- •21. Максвеллдің формуласының өлшемсіз түрі. Салыстырмалы жылдамдық. F(u)
- •22. Ыдыстың қабырғасының бірлік ауданымен бірлік уақытта молекулалардың соқтығысу
- •23. Газдардың қасиеттерінің идеалдықтан ауытқуы. Идеал және нақты газдың
- •24. Эндрюстің эксперименттік изотермдері. Нақты газдар изотермдерін талдау.Критикалық немесе сындық изотерм, критикалық температура тк, критикалық қысым
- •26. Молекулааралық өзара әрекеттесуінің эмпирикалық потенциалы - қатты сфералар.
- •27. Молекулааралық өзара әрекеттесуінің эмпирикалық потенциалы - жұмсақ сфералар
- •28. Молекулааралық өзара әрекеттесуінің эмпирикалық потенциалы - Леннард-Джонс
- •31. Заттың критикалық күйі. Заттың p-V- күй диаграммасындағы критикалық күйін
- •38. Газдың көлемі өзгергендегі жұмыс. P f V тәуелділік бойынша жұмыстың
- •39.Идеал газдың жылусыйымдылығы. Меншікті жылусыйымдылық, мольдік
- •40. Изобарлық процестегі жылусыйымдылық.
- •41.Еркіндік дәрежелер саны. Газдардың жылусыйымдылығы арасындағы қатынастар
- •44. Термодинамиканың бірінші бастамасы мен идеал газ күйінің теңдеуін изотермдік
- •45. Термодинамиканың бірінші бастамасының дифференциалдық және толық
- •49. Жылудың механикалық жұмысқа айналуы. Циклдік процестер. Цикл жұмысы.
- •50. Карно циклі. Карно циклінің пайдалы әсер коэффициенті
- •Термодинамиканың дифференциалдық теңдеулерін қолданып, ішкі энергияның көлемге тәуелділігін анықтайық. Ішкі энергияның толық дифференциалы былай жазылады:
49. Жылудың механикалық жұмысқа айналуы. Циклдік процестер. Цикл жұмысы.
Кельвин принципі. Карно принципі. Екінші текті мәңгілік қозғалтқышы (двигателі). Тепе-теңдік, қайтымды және қайтымсыз деген ұғымдар табиғатта өтетін барлық процестерге бірдей қатысты.
Табиғаттағы жүйелердің тепе-теңдік күйге өту кезіндегі жиі кезде-сетін процестің біреуі механикалық энергияның жылуға айналуы. Мыса-лы, денелердің үйкелісі кезінде жылудың бөлінуі. Айталық, механикалық энергия деп біз макроскоптық энергияны, демек тұтас жүйе ретінде қарастырылатын денелердің қозғалысының кинетикалық және өзара немесе сыртқы өрістермен әсерлесетін потенциалдық энергиясын айта-мыз. Ал осы денелердің құрамындағы молекулалардың жылулық қозға-лысының кинетикалық энергиясы мен өзара әрекеттесуінің потенциал-дық энергиясын ішкі энергия дейміз. Олай болса, механикалық энергия есебінен бөлінген жылуды макроскоптық энергияның жылулық қозға-лыстың микроскоптық энергиясына айналу процесі деуге болады.
Механикалық және жылулық энергияны термодинамиканың бірін-ші бастамасы (энергияның сақталу заңы, 6.3 бап) байланыстырады. Жүйеге жылу мөлшерін бергенде, оның күйі өзгереді және олжұмыс атқарады. Онда энергияның сақталу заңы ((6.4) формула) бойынша істелген жұмыс пен жүйенің ішкі энергиясының өзгеруінің қосындысы берілген жылу мөлшеріне тең болады:,мұндағы.Бұл формуланы мына түрде жазуға болады:.Егер жүйенің күйі макроскоптық өзгеріске ұшыраса, онда барлық мен-ның қосындысын алу қажет, сондықтан жүйе бірінші күй-ден екіншіге өткенде ішкі энергиясының өзгерісін былай есептейді Мұнда берілген жылу мөлшері мен жүйенің істеген (немесе үсті-нен істелген) жұмысы жүйенің бірінші күйден екіншіге өту жолына тәуелді болады. Ал ішкі энергияныңөзгеруі өту жолына тәуелді емес, тек бастапқы және соңғы күйлерімен анықталады. Сондықтан (7.3)-теңдеуді былай жазуға болады:
,бірақ бұл теңдеуді=деп жазуға болмайды.Осыған орай, әр күйдегі жүйе ішкі энергияның белгілі бір мәніне ие, бірақ ол белгілі жылу мөлшері мен жұмысқа ие екен деуге болмай-ды. Сондықтан,жылу жәнежұмыс жүйенің өзгеру процесінің функциясы болады, күйінің функциясы болмайды. Математикалықментолық дифференциал болмайтынын көрсетеді, алтолық дифференциал болады.Енді кері процесті, жылудың механикалық жұмысқа айналуын қарастырайық. Температурасы жоғарғы денеден температурасы тө-менгі денеге берілетін энергияны, мысалы, денелердің түйіскенінде немесе сәулеленуінде – жылу мөлшері деп аталатынын айтып кеттік. Бұлай энергияның берілуінде жұмыс атқарылмайды, себебі денелердің қозғалысы болмайды. Мұнда жылу берілген дененің тек ішкі энергиясы өседі, сонымен температуралары теңелгеннен кейін, жылу-алмасу процесі тоқталады. Бірақ жылу берілгенде дене ұлғаятын болса, онда ол жұмыс істейді. Энергияның сақталу заңы бойынша бұл жұмыс мынаған тең болады:
,мұндағы – ішкі энегрияның өзгерісі. Жұмыстың ең үлкен мәні изотермдік процесте істеледі, сонда ғана . Бұдан артық жұмыстың істелуі мүмкін емес. Сондықтан, максимал жұмыс атқару үшін, ұлғаятын денемен және жылу көзінің арасында температура айырмасы болмауы керек. Егер жылу көзі мен дене арасында температура айырмасы болмаса, онда жылу берілмейтіні мәлім. Бірақ жылудың берілуі үшін температураның өте кіші, мәні шексіз аз айырымы жеткілікті, сонда ғана изотермдік шарттар сақталады. Бұндай шарттар жылу берілу процесінің шексіз баяу өтуін талап етеді, демек процесс қайтымды болады.Температурасы жоғарғы денеден темп-сы төменгі денеге берілетін энергияны, мысалы, дене-ң түйіскенде н/е сәулеленуінде-жылу мөлшері д.а.бұлай энергияның берілуінде жұмыс атқарылмайды, себебі дене-ң қозғалысы болгмайды. Бірақ, жылу берілгенде дене ұлғаятын болса, онда ол жұмыс істейді. Энергияның сақталу заңы б/ша бұл жұмыс мынаған тең:dA=dQ-dU,мұндағыdU-ішкі энергия өзгерісі.Бірсыпыра күй-і өзгеріс-ге ұшырағаннан кейін жүйе алғашқы күйіне қайтып оралатын процестің маңызы зор. Бұл процесті циклдік д.а., онда ішкі энергияның өзгерісі нөлге тең Циклдік процесте дене біраз мөлшерде жылу алып н/е беріп, жұмыс істеуі мүмкін. Бірақ, ішкі энергия-ң өзгерісі болмайды. Бұл жағдайда термодинамиканың I бастамасы б/ша:Жылудың механикалық жұмысқа айналуы жұмыс істейтін денеге жилу-ң бірқайтара берілуінде орындалуы мүмкін. Бірақ, техникалық қолдануға бұлай жылуды механикалық жұмысқа айналдыру тәсілі жарамайды.Жылуды жұмысқа айналдыратын нақты құрылғылар циклдіістеуі қажет, себебі, ондағы жылу беру ж/е оны жұмысқа түрлендіруі периодты қайталанады. Бұл үшін жұмыс атқаратын дене, жылу алғаннан кейін, алғашқы күйіне қайтып, қайтадан процесті бастауы керек. Демек, ол циклдікпроцесс-р жасауы керек. Нәтижесінде бірсыпыра өзгерістерге ұшырағаннан кейін алғ.күйі қайталанатын, жүйенің күйінің өзгеріс-ң жиынтығы цикл д.а.
“Басқа денеде н/е дене-де қандай да бір өзгерістер болмай, жалғыз-ақ нәтижесі кез келген денеден алынған жылуды толығынан мех-қ жұмысқа айналдыратын циклдікпроцесті жүзеге асыру мүмкін емес.” Бұл Кельвинпринціпі.Циклдікпроцесс б/ша жұмыс істейтін машинада темп-ы әр түрлі екі дененің қатысуының қажеттігі Карно принціпі д.а. Қоршаған ортада қандай да бір өзгеріссіз, жалғыз-ақ нәтижесі осындай жылу қорынан алынған жылу мөлшерін толығынан мех-қ жұмысқа айналдырып, жұмыс істейтін машина екінші текті мәңгілік қозғалтқыш д.а.