- •ДВА ОДНОРОДНЫХ И ИЗОТРОПНЫХ ПОЛУПРОСТРАНСТВА
- •§ 8. КРИВЫЕ КАЖУЩЕГОСЯ СОПРОТИВЛЕНИЯ В ПАЧКАХ ПЛАСТОВ
- •§ 9. КРИВЫЕ МИКРОЗОНДОВ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
- •§ 12. КРИВЫЕ ЭФФЕКТИВНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
- •СЕМИЭЛЕКТРОДНЫЙ ЭКРАНИРОВАННЫЙ ЗОНД
- •ДЕВЯТИЭЛЕКТРОДНЫЙ (ГРАДИЕНТ) ЭКРАНИРОВАННЫЙ ЗОНД
- •§ 16. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О БОКОВЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЗОНДИРОВАНИЯХ
- •§ 20. ИСКАЖЕНИЯ КРИВЫХ БОКОВОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗОНДИРОВАНИЯ
- •§ 22. СПОСОБ ВВЕДЕНИЯ ПОПРАВОК ЗА ЭКРАНИРОВАНИЕ ТОКА
- •§ 24. МЕТОД МИКРОЗОНДОВ
- •§ 25. СПОСОБ СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭКРАНИРОВАННОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
- •§ 26. МИКРОМЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭКРАНИРОВАННОГО ЗАЗЕМЛЕНИЯ
- •§ 27. ИНДУКЦИОННЫЙ МЕТОД
- •§ 29. ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ГОРНЫХ ПOPOД
- •§ 30. КРИВЫЕ ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ПОРОД
- •§ 31. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 33. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •§ 34. ДИАГРАММЫ ЭЛЕКТРОДНЫХ ПОТЕНЦИАЛОВ
- •§ 35. ДИАГРАММЫ ПОТЕНЦИАЛОВ ГАЛЬВАНИЧЕСКИХ ПАР
- •§ 36. ВЫЗВАННАЯ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 37. КРИВЫЕ ПОТЕНЦИАЛОВ ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •§ 41. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ ПОТЕНЦИАЛОВ ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •§ 42. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 43. КРИВЫЕ ВОЛНОВОГО ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МЕТОДА
- •Глава VI.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ МАГНИТОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 45. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 46. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ МАГНИТОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 47. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ЯДЕРНО-МАГНИТНОГО МЕТОДА
- •Глава VII.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ РАДИОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 49. ЕСТЕСТВЕННАЯ ГАММА-АКТИВНОСТЬ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 53. ДИАГРАММЫ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗОТОПОВ
- •§ 54. ДИАГРАММЫ ГАММА-ГАММА-МЕТОДОВ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
- •§ 56. НЕЙТРОННЫЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 57. ДИАГРАММЫ НЕЙТРОН-НЕЙТРОННЫХ МЕТОДОВ
- •§ 60. УЧЕТ ЗАМЕДЛЯЮЩИХ И ПОГЛОЩАЮЩИХ СВОЙСТВ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 61. БОКОВЫЕ НЕЙТРОННЫЕ ЗОНДИРОВАНИЯ. СПОСОБ ОТНОШЕНИЙ
- •§ 62. ИМПУЛЬСНЫЕ НЕЙТРОННЫЕ МЕТОДЫ
- •§ 63. ГЕОЛОГИЧЕСКАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДАННЫХ НЕЙТРОННЫХ МЕТОДОВ
- •§ 64. МЕТОД НАВЕДЕННОЙ ГАММА-АКТИВНОСТИ
- •§ 65. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ РАДИОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •Глава VIII.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ТЕРМОГРАММ
- •§ 66. ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 68. ТЕРМОГРАММЫ ЛОКАЛЬНЫХ ТЕПЛОВЫХ ПОЛЕЙ
- •§ 69. ТЕРМОГРАММЫ ИСКУССТВЕННЫХ ТЕПЛОВЫХ ПОЛЕЙ
- •§ 70. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ АНОМАЛИЙ-ТЕРМОГРАММ
- •§ 72. ИСКАЖЕНИЯ ТЕРМОГРАММ
- •§ 73. УПРУГИЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 74. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ИНТЕРВАЛЬНОГО ВРЕМЕНИ
- •§ 75. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ КОЭФФИЦИЕНТА ОСЛАБЛЕНИЯ
- •§ 77. КРИТИЧЕСКОЕ НАПРЯЖЕНИЕ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 78. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ПРОДОЛЖИТЕЛЬНОСТИ ПРОХОДКИ
- •§ 79. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ КАВЕРНОГРАММ
- •§ 80. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ КОРКОМЕРА
- •§ 81. ОСНОВЫ ОБРАБОТКИ ДИАГРАММ ГАЗОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 84. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ МЕТОДА ИЗБИРАТЕЛЬНЫХ ЭЛЕКТРОДОВ
- •§ 85. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРНЫХ ПОРОД, СЛАГАЮЩИХ РАЗРЕЗЫ СКВАЖИН
- •§ 87. ВЫДЕЛЕНИЕ КОЛЛЕКТОРОВ
- •§ 88. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЩНОСТИ КОЛЛЕКТОРОВ
- •§ 89. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МИНЕРАЛЬНОГО СОСТАВА КОЛЛЕКТОРОВ
- •§ 91. МЕТОДЫ ЭЛЕКТРОМЕТРИИ
- •Метод сопротивлений
- •Определение коэффициента пористости
- •Учет неоднородности коллектора
- •Преимущества и недостатки способа сопротивлений
- •МЕТОД ЕСТЕСТВЕННОЙ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ
- •§ 92. МЕТОДЫ РАДИОМЕТРИИ
- •НЕЙТРОННЫЕ МЕТОДЫ
- •Определение kП,Н по отношению интенсивностей
- •Определение kП,Н боковым нейтронным зондированием
- •Определение kП,Н по нейтронной поглощающей активности
- •Метод рассеянного гамма-излучения
- •МЕТОД ИЗОТОПОВ И НЕЙТРОННЫХ АКТИВАТОРОВ
- •МЕТОД ЕСТЕСТВЕННОГО ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ
- •§ 93. МЕТОДЫ МАГНИТОМЕТРИИ
- •§ 94. УЛЬТРАЗВУКОВОЙ МЕТОД
- •Неглинистые коллекторы
- •Глинистые коллекторы
- •§ 95. РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ КОМПЛЕКСОМ МЕТОДОВ
- •§ 96. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТИПА ПОРИСТОСТИ КОЛЛЕКТОРА
- •§ 97. ОЦЕНКА ДИНАМИЧЕСКОЙ ПОРИСТОСТИ
- •§ 98. ИЗВИЛИСТОСТЬ ПОРОВЫХ КАНАЛОВ
- •§ 99. КОЭФФИЦИЕНТ ПРОНИЦАЕМОСТИ
- •ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФИЗИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ
- •Метод электрического сопротивления
- •Метод потенциалов собственной поляризации
- •Метод гамма-активности
- •§ 100. КОЭФФИЦИЕНТ ГЛИНИСТОСТИ
- •МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •МЕТОД ГАММА-АКТИВНОСТИ
- •МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЙ
- •КОМПЛЕКС ГЕОФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ
- •§ 101. ВЫДЕЛЕНИЕ НЕФТЕНОСНЫХ И ГАЗОНОСНЫХ КОЛЛЕКТОРОВ
- •МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЙ
- •МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •МЕТОД ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ
- •НЕЙТРОН-НЕЙТРОННЫЙ МЕТОД И НЕЙТРОННЫЙ ГАММА-МЕТОД
- •МЕТОД ИЗОТОПОВ
- •МЕТОД НАВЕДЕННОЙ ГАММА-АКТИВНОСТИ
- •ТЕРМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ.
- •УЛЬТРАЗВУКОВОЙ МЕТОД
- •МЕТОД ПРОДОЛЖИТЕЛЬНОСТИ ПРОХОДКИ
- •МЕТОДЫ КАВЕРНОМЕТРИИ И КОРКОМЕТРИИ
- •ГАЗОВЫЙ И ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЙ МЕТОДЫ
- •КОМПЛЕКСНОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ
- •ВОДОНЕФТЯНОЙ КОНТАКТ
- •ГАЗОВОДОНЕФТЯНОЙ КОНТАКТ
- •§ 103. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭФФЕКТИВНОЙ МОЩНОСТИ
- •§ 105. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА НЕФТЕГАЗОНАСЫЩЕНИЯ
- •МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЯ
- •МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •РАДИОАКТИВНЫЕ МЕТОДЫ
- •ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ОСТАТОЧНОГО НЕФТЕГАЗОНАСЫЩЕНИЯ
- •§ 107. ИЗУЧЕНИЕ ПРОДУКТИВНОСТИ СКВАЖИН
- •ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЕЙ ДЕБИТА И СОСТАВА ЗАПОЛНИТЕЛЯ СКВАЖИНЫ
- •ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЕЙ ПОГЛОЩЕНИЯ
- •§ 108. ВЫДЕЛЕНИЕ ИСКОПАЕМЫХ УГЛЕЙ
- •§ 109. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КАЧЕСТВА УГЛЕЙ
- •ЗОЛЬНОСТЬ
- •СЕРНИСТОСТЬ
- •ВЛАЖНОСТЬ
- •ВЫХОД ЛЕТУЧИХ
- •§ 110. ИЗУЧЕНИЕ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПОРОД
- •§ 111. ЧЕРНЫЕ МЕТАЛЛЫ И МЕТАЛЛЫ ИХ СПЛАВОВ
- •§ 112. ЦВЕТНЫЕ МЕТАЛЛЫ
- •§ 113. РЕДКИЕ МЕТАЛЛЫ
- •§ 114. УРАНО-ТОРИЕВОЕ ОРУДЕНЕНИЕ
- •§ 115. МИНЕРАЛЬНОЕ СЫРЬЕ ХИМИЧЕСКОЙ ПРОМЫШЛЕННОСТИ
- •§ 116. СТРОИТЕЛЬНЫЕ И НЕКОТОРЫЕ ДРУГИЕ ПОЛЕЗНЫЕ ИСКОПАЕМЫЕ
- •§ 117. ВОДА
- •§ 118. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
- •§ 119. ПРЕДВАРИТЕЛЬНАЯ ОБРАБОТКА ИСХОДНЫХ ДАННЫХ
- •§ 124. ВЫБОР ГЕОФИЗИЧЕСКИХ РЕПЕРОВ
- •§ 126. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ПЛАСТОВОГО НАКЛОНОМЕРА
- •§ 127. СТРУКТУРНЫЕ КАРТЫ
- •§ 128. КАРТЫ СХОЖДЕНИЯ
- •§ 129. ПЛАСТОВЫЕ КАРТЫ
- •§ 131. ПЛАН-ДИАГРАММА
- •ПОДСЧЕТ ЗАПАСОВ НЕФТИ
- •ПОДСЧЕТ ЗАПАСОВ ГАЗА"
- •§ 134. ПРОБЛЕМА ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВОЗРАСТА ПОРОД
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- •ОСНОВНАЯ ЛИТЕРАТУРА
- •ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ ЛИТЕРАТУРА
- •К главам I и II
- •К главам III, IV и V
- •К главе VI
- •К главе VII
- •К главе VIII
- •К главе IX
- •К главам X и XI
- •К главам XII, XIII, XIV, XV и XVI
- •К главам XVII и XVIII
- •К главе XIX
- •К главам XX, XXI, XXII и XXIII
§ 30. КРИВЫЕ ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ПОРОД
Кривая изменения потенциалов собственной поляризации при пересечении однородного пласта, по диффузионно-адсорбционной активности Aда,п отличающегося от вмещающих пород (Aда,вм), симметрична относительно середины пласта, если пространство, в котором залегает пласт, также симметрично по электрическому сопротивлению относительно его середины (рис. 78).
Рис. 78. Теоретические кривые потенциала (a и б) градиента потенциала (в) собственной поляризации в пластах различных мощностей.
ρвм = ρп = ρр; а,в-ξр,1 = ξр,3; б- ξр,1 = 0,5ξр,3 (ξ1,2, ξ2,3=0) Шифр кривых h/dс
В электрически однородной среде по сопротивлению при пересечении пласта по нормали к его границам
(109)
где ξs — статический потенциал — сумма по замкнутому контуру скачков потенциала, возникающих на границах соприкосновения вмещающих пород и пласта с глинистым раствором и пласта с вмещающими породами ξs =ξр,вм — ξр,п — ξп,вм; νcп — поправка за
мощность пласта (рис. 79, а, кривая 1), νсп = |
hd |
[3, 21, 23]. При h > 4dc с точностью, |
|
h2 |
|||
|
+1 |
||
|
d |
|
106
вполне достаточной для практики, можно принять ∆Uсп,мах = ∆Uсп.
Рис. 79. Зависимости νcп —f(hd).
а-ρп =ρвм; б-ρп≠ ρвм; 1-ρвм=3ρр; 2- ρвм = 30ρр. Шифр кривых — ρп/ρр
На границах пласта
(110)
Отношение
(111)
при hd > 4 стремится к 0,5.
Таким образом в среде, однородной по удельному сопротивлению, при h > 4dc кровля и подошва пласта определяются точками, в которых приращение потенциала ∆Uсп равно половине амплитуды аномалии ∆Uсп,мах. В пластах малой мощности h < 4dc положение границ смещается к своду аномалии тем больше, чем меньше h.
Мощность тонких пластов определяется по зависимости отношения hф/dc от отношения h/dc (рис. 80, а, кривая 1).
Когда известны значения ξs и площадь Ωсп аномалии кривой ∆Uсп, мощность пласта
[2, 21]
(112)
Рассчитав h, при знании глубины Нc залегания середины пласта (середины отрезка hф) находят глубинные отметки Hк и Hп залегания его кровли и подошвы по формулам
(113)
(114)
107
Рис. 80. Палетки кривых зависимостей hф/dс =f (h/dc).
а-ρп =ρвм; б - ρп ≠ρвм;1 - ρвм=3ρр; 2- ρвм = 30ρр. Шифр кривых — ρп /ρр
108
109
Рис. 81. Кривые ∆Ucп/ξs в пачках пластов. ρп = ρвм = ρр;
1 — в пачке пластов, 2 — отдельном пропластке, 3 — в однородном пласте, равном по мощности пачке
Когда разность потенциалов ξр,1 двойного электрического слоя на поверхности раздела скважина — подстилающая среда не равна разности потенциалов ξр,3 на поверхности раздела скважина — покрывающая среда (например, в базальных песчаных горизонтах) кривые Uсп ассиметричны (рис. 78, б). В этих условиях фиктивная мощность пласта определяется разностью глубинных отметок точек кривых, в которых изменение потенциала равно половине изменения потенциала при переходе электрода М из вмещающих пород в среднюю часть пласта.
В пачке пластов малой мощности на кривых (Uсп наблюдается общий минимум или максимум потенциалов, на фоне которого локальными максимумами и минимумами выделяются отдельные пропластки. Каждый, из пластов, слагающих пачку, отмечается тем резче, чем больше его мощность и мощность пропластков, отделяющих этот пласт от соседних (рис. 81). При очень малых мощностях пропластков hпp ≤ 0,1dc и особенно в тех случаях, когда последние залегают близ внешних границ пачки (рис. 81), пропластки могут не проявляться на кривых Uсп.
На кривых градиента потенциала Uсп границы мощных пластов отмечаются точками максимума и минимума градиента (рис. 78, в [21]).
Если известно ξs, суммарная мощность ∑hп пластов и суммарную мощность ∑hпр пропластков, слагающих пачку, устанавливают по площади Ωcu кривой Uсп в пределах аномалии:
(115)
110
(116)
где H — мощность пачки (суммарная мощность пластов и пропластков, слагающих пачку).
При достаточной мощности пачки величину Н принимают равной фиктивной мощности Нф, которую находят по правилам определения фиктивной мощности hф отдельных пластов.
При частом чередовании маломощных песчаных пластов удельного сопротивления ρп с пропластками сопротивления ρпр при ρп ≈ ρпр ≈ ρр процентное содержание песчаных пластов в пачке приближенно оценивают по отношению амплитуды ∆Ucп мах аномалии потенциалов собственной поляризации к статическому потенциалу:
(117)
ВЛИЯНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО УДЕЛЬНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ПОРОД При повышении сопротивления пород существенно изменяются амплитуда аномалии
и конфигурация кривой Ucп. При этом наблюдается следующее [см. также 21, 23].
Рис. 82. Кривые ∆Uсп/ξs в пластах различных мощностей. ρп=ρвм≠ρр а - единичные пласты; б — пачки пластов. Шифр кривых ρп/ρр.
111
1. С повышением удельных сопротивлении ρп пласта и ρвм вмещающих пород относительно удельного сопротивления ρр глинистого раствора уменьшается амплитуда аномалии ∆Uсп, и растягивается кривая (рис. 82). При заданной мощности h пласта его мощность hф по отношению к действительной увеличивается; амплитуда аномалии ∆Uсп по отношению к ξs уменьшается тем больше, чем меньше h и больше неравенства ρп > ρр и ρвм
>ρр.
2. В случае неравенства рп >> рвм уменьшается амплитуда аномалии ∆Uсп по отношению к случаю однородной среды (см. рис. 79, б). Однако при этом hф уменьшается (см. рис. 83 и 80, б). Различное влияние на hф неравенств ρп >>ρр, ρвм > ρр и неравенства ρп > ρвм дает возможность при достаточно большой мощности пласта и ρвм > ρр , ρп >ρвм приближенно принимать h ≈ hф.
Особенно велико влияние удельного сопротивления на ∆Uсп при залегании пластов низкого сопротивления в мощной толще пород высокого сопротивления, например карбонатных. Такие пласты могут не отмечаться на кривых Ucп.
ВЛИЯНИЕ ЗОНЫ ПРОНИКНОВЕНИЯ ФИЛЬТРАТА ГЛИНИСТОГО РАСТВОРА
Фильтрат глинистого раствора, проникая в пласт, качественно изменяет амплитуду и конфигурацию кривой Ucп (как и увеличение диаметра скважины). При ρзп = ρп это проявляется в соответствующем увеличении фиктивной мощности пласта по сравнению с ее действительным значением.
Влияние зоны проникновения фильтрата глинистого раствора, повышающего сопротивление пласта, тем больше, чем больше диаметр зоны и выше ее удельное сопротивление по отношению к удельному сопротивлению пласта за зоной проникновения фильтрата [18]. При ρзп > ρр амплитуда аномалии ∆Ucп уменьшается, а фиктивная мощность пласта в зависимости от соотношения между ρзп, и ρвм несколько возрастает при ρвм > ρзп (рис> 84) или уменьшается при ρвм < ρзп.
Рис. 83. Кривые ∆Ucп/ξs при различных сопротивлениях ρп, ρвм и ρр . Шифр кривых — ρп/ρр
112
Заметим, что в тех случаях, когда скважина пересекает породы, насыщенные водами различной минерализации, с изменяющимися глубиной проникновения фильтрата глинистого раствора, характером распределения фильтрата в поровом пространстве коллектора, структурой и толщиной глинистой корки, могут наблюдаться искажения кривых Uсп против пласта и смещение линий глин и чистых песчаных пород.
Рис. 84. Влияние зоны проникновения фильтрата глинистого раствора на конфигурацию кривых потенциалов собственной поляризации. Шифр кривых —D/dc .
КРИВЫЕ Uсп В ГЛИНИСТЫХ ПЕСКАХ И ПЕСЧАНИКАХ (ВЛИЯНИЕ ЧАСТОГО
ПЕРЕСЛАИВАНИЯ ТОНКИХ ПРОПЛАСТКОВ РАЗЛИЧНЫХ СОПРОТИВЛЕНИЙ)
В пачках тонкого переслаивания песчано-глинистых пропластков, залегающих в толще глинистых пород отдельные песчаные пропластки не проявляются на кривой Uсп и вся пачка выделяется единой аномалией. Числовое значение амплитуды этой аномалии, приведенное к пачке неограниченной мощности, называется статистическим потенциалом песчано-глинистой породы ξs,гл или псевдостатическим потенциалом ξрs.
(118)
Коэффициент αсп снижения статического потенциала за счет глинистости песчаной породы обычно рассчитывают для предельного значения ξs в условиях равенства нулю Aда,п и ξп,вм, когда
(119)
Для этих условий, по Н. Доллю,
(120)
113
где параметр
(121)
представляет собой отношение полных проводимостей глинистых ∑гл и ∑п песчаных прослоев, u = ρп/ρпп и
(122)
— отношение удельных сопротивлений песчано-глинистой породы в непромытой и промытой ее частях.
Рис. 85. Палетка для определения коэффициента αсп и содержания глинистых прослоев в коллекторе χгл.
а - αсп = f(В + ρп/ρгл); б - χгл (Кгл) = f (B + +ρп/ρгл).
Шифр кривых — значения u
На рис. 85, а изображена палетка кривых, определяющих зависимость коэффициента αсп от параметра В для различных значений параметра u [18]. Как видно, увеличение В и уменьшение u (увеличение сопротивления промытой зоны, глинистости и отношения ρп/ρгл) приводят к резкому уменьшению αсп и, следовательно, Uсп. Так, например, при ρп = 1 Ом · м, рпп = 5 Ом · м, ргл = 2 Ом · м и χ = 0,412, чему соответствует В = 0,35 и и = 0,2, получим αсп = 0,56 (построение арс).
При отсутствии зоны проникновения фильтрата глинистого раствора (ρп = ρпп)
(123)
114