- •ДВА ОДНОРОДНЫХ И ИЗОТРОПНЫХ ПОЛУПРОСТРАНСТВА
- •§ 8. КРИВЫЕ КАЖУЩЕГОСЯ СОПРОТИВЛЕНИЯ В ПАЧКАХ ПЛАСТОВ
- •§ 9. КРИВЫЕ МИКРОЗОНДОВ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
- •§ 12. КРИВЫЕ ЭФФЕКТИВНОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
- •СЕМИЭЛЕКТРОДНЫЙ ЭКРАНИРОВАННЫЙ ЗОНД
- •ДЕВЯТИЭЛЕКТРОДНЫЙ (ГРАДИЕНТ) ЭКРАНИРОВАННЫЙ ЗОНД
- •§ 16. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О БОКОВЫХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЗОНДИРОВАНИЯХ
- •§ 20. ИСКАЖЕНИЯ КРИВЫХ БОКОВОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗОНДИРОВАНИЯ
- •§ 22. СПОСОБ ВВЕДЕНИЯ ПОПРАВОК ЗА ЭКРАНИРОВАНИЕ ТОКА
- •§ 24. МЕТОД МИКРОЗОНДОВ
- •§ 25. СПОСОБ СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭКРАНИРОВАННОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ
- •§ 26. МИКРОМЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЯ ЭКРАНИРОВАННОГО ЗАЗЕМЛЕНИЯ
- •§ 27. ИНДУКЦИОННЫЙ МЕТОД
- •§ 29. ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ГОРНЫХ ПOPOД
- •§ 30. КРИВЫЕ ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ ПОРОД
- •§ 31. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 33. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •§ 34. ДИАГРАММЫ ЭЛЕКТРОДНЫХ ПОТЕНЦИАЛОВ
- •§ 35. ДИАГРАММЫ ПОТЕНЦИАЛОВ ГАЛЬВАНИЧЕСКИХ ПАР
- •§ 36. ВЫЗВАННАЯ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКАЯ АКТИВНОСТЬ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 37. КРИВЫЕ ПОТЕНЦИАЛОВ ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •§ 41. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ ПОТЕНЦИАЛОВ ВЫЗВАННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •§ 42. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 43. КРИВЫЕ ВОЛНОВОГО ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МЕТОДА
- •Глава VI.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ МАГНИТОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 45. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 46. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ МАГНИТОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 47. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ЯДЕРНО-МАГНИТНОГО МЕТОДА
- •Глава VII.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ РАДИОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 49. ЕСТЕСТВЕННАЯ ГАММА-АКТИВНОСТЬ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 53. ДИАГРАММЫ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗОТОПОВ
- •§ 54. ДИАГРАММЫ ГАММА-ГАММА-МЕТОДОВ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
- •§ 56. НЕЙТРОННЫЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 57. ДИАГРАММЫ НЕЙТРОН-НЕЙТРОННЫХ МЕТОДОВ
- •§ 60. УЧЕТ ЗАМЕДЛЯЮЩИХ И ПОГЛОЩАЮЩИХ СВОЙСТВ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 61. БОКОВЫЕ НЕЙТРОННЫЕ ЗОНДИРОВАНИЯ. СПОСОБ ОТНОШЕНИЙ
- •§ 62. ИМПУЛЬСНЫЕ НЕЙТРОННЫЕ МЕТОДЫ
- •§ 63. ГЕОЛОГИЧЕСКАЯ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДАННЫХ НЕЙТРОННЫХ МЕТОДОВ
- •§ 64. МЕТОД НАВЕДЕННОЙ ГАММА-АКТИВНОСТИ
- •§ 65. ИСКАЖЕНИЯ ДИАГРАММ РАДИОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •Глава VIII.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ТЕРМОГРАММ
- •§ 66. ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 68. ТЕРМОГРАММЫ ЛОКАЛЬНЫХ ТЕПЛОВЫХ ПОЛЕЙ
- •§ 69. ТЕРМОГРАММЫ ИСКУССТВЕННЫХ ТЕПЛОВЫХ ПОЛЕЙ
- •§ 70. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ АНОМАЛИЙ-ТЕРМОГРАММ
- •§ 72. ИСКАЖЕНИЯ ТЕРМОГРАММ
- •§ 73. УПРУГИЕ СВОЙСТВА ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 74. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ИНТЕРВАЛЬНОГО ВРЕМЕНИ
- •§ 75. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ КОЭФФИЦИЕНТА ОСЛАБЛЕНИЯ
- •§ 77. КРИТИЧЕСКОЕ НАПРЯЖЕНИЕ ГОРНЫХ ПОРОД
- •§ 78. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ПРОДОЛЖИТЕЛЬНОСТИ ПРОХОДКИ
- •§ 79. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ КАВЕРНОГРАММ
- •§ 80. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ КОРКОМЕРА
- •§ 81. ОСНОВЫ ОБРАБОТКИ ДИАГРАММ ГАЗОМЕТРИИ СКВАЖИН
- •§ 84. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ МЕТОДА ИЗБИРАТЕЛЬНЫХ ЭЛЕКТРОДОВ
- •§ 85. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРНЫХ ПОРОД, СЛАГАЮЩИХ РАЗРЕЗЫ СКВАЖИН
- •§ 87. ВЫДЕЛЕНИЕ КОЛЛЕКТОРОВ
- •§ 88. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОЩНОСТИ КОЛЛЕКТОРОВ
- •§ 89. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МИНЕРАЛЬНОГО СОСТАВА КОЛЛЕКТОРОВ
- •§ 91. МЕТОДЫ ЭЛЕКТРОМЕТРИИ
- •Метод сопротивлений
- •Определение коэффициента пористости
- •Учет неоднородности коллектора
- •Преимущества и недостатки способа сопротивлений
- •МЕТОД ЕСТЕСТВЕННОЙ ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ
- •§ 92. МЕТОДЫ РАДИОМЕТРИИ
- •НЕЙТРОННЫЕ МЕТОДЫ
- •Определение kП,Н по отношению интенсивностей
- •Определение kП,Н боковым нейтронным зондированием
- •Определение kП,Н по нейтронной поглощающей активности
- •Метод рассеянного гамма-излучения
- •МЕТОД ИЗОТОПОВ И НЕЙТРОННЫХ АКТИВАТОРОВ
- •МЕТОД ЕСТЕСТВЕННОГО ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ
- •§ 93. МЕТОДЫ МАГНИТОМЕТРИИ
- •§ 94. УЛЬТРАЗВУКОВОЙ МЕТОД
- •Неглинистые коллекторы
- •Глинистые коллекторы
- •§ 95. РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ КОМПЛЕКСОМ МЕТОДОВ
- •§ 96. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТИПА ПОРИСТОСТИ КОЛЛЕКТОРА
- •§ 97. ОЦЕНКА ДИНАМИЧЕСКОЙ ПОРИСТОСТИ
- •§ 98. ИЗВИЛИСТОСТЬ ПОРОВЫХ КАНАЛОВ
- •§ 99. КОЭФФИЦИЕНТ ПРОНИЦАЕМОСТИ
- •ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФИЗИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ
- •Метод электрического сопротивления
- •Метод потенциалов собственной поляризации
- •Метод гамма-активности
- •§ 100. КОЭФФИЦИЕНТ ГЛИНИСТОСТИ
- •МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •МЕТОД ГАММА-АКТИВНОСТИ
- •МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЙ
- •КОМПЛЕКС ГЕОФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ
- •§ 101. ВЫДЕЛЕНИЕ НЕФТЕНОСНЫХ И ГАЗОНОСНЫХ КОЛЛЕКТОРОВ
- •МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЙ
- •МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •МЕТОД ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ
- •НЕЙТРОН-НЕЙТРОННЫЙ МЕТОД И НЕЙТРОННЫЙ ГАММА-МЕТОД
- •МЕТОД ИЗОТОПОВ
- •МЕТОД НАВЕДЕННОЙ ГАММА-АКТИВНОСТИ
- •ТЕРМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ.
- •УЛЬТРАЗВУКОВОЙ МЕТОД
- •МЕТОД ПРОДОЛЖИТЕЛЬНОСТИ ПРОХОДКИ
- •МЕТОДЫ КАВЕРНОМЕТРИИ И КОРКОМЕТРИИ
- •ГАЗОВЫЙ И ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЙ МЕТОДЫ
- •КОМПЛЕКСНОЕ РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ
- •ВОДОНЕФТЯНОЙ КОНТАКТ
- •ГАЗОВОДОНЕФТЯНОЙ КОНТАКТ
- •§ 103. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭФФЕКТИВНОЙ МОЩНОСТИ
- •§ 105. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА НЕФТЕГАЗОНАСЫЩЕНИЯ
- •МЕТОД СОПРОТИВЛЕНИЯ
- •МЕТОД ПОТЕНЦИАЛОВ СОБСТВЕННОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ
- •РАДИОАКТИВНЫЕ МЕТОДЫ
- •ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ОСТАТОЧНОГО НЕФТЕГАЗОНАСЫЩЕНИЯ
- •§ 107. ИЗУЧЕНИЕ ПРОДУКТИВНОСТИ СКВАЖИН
- •ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЕЙ ДЕБИТА И СОСТАВА ЗАПОЛНИТЕЛЯ СКВАЖИНЫ
- •ИЗУЧЕНИЕ ПРОФИЛЕЙ ПОГЛОЩЕНИЯ
- •§ 108. ВЫДЕЛЕНИЕ ИСКОПАЕМЫХ УГЛЕЙ
- •§ 109. ОПРЕДЕЛЕНИЕ КАЧЕСТВА УГЛЕЙ
- •ЗОЛЬНОСТЬ
- •СЕРНИСТОСТЬ
- •ВЛАЖНОСТЬ
- •ВЫХОД ЛЕТУЧИХ
- •§ 110. ИЗУЧЕНИЕ ПРОЧНОСТНЫХ СВОЙСТВ ПОРОД
- •§ 111. ЧЕРНЫЕ МЕТАЛЛЫ И МЕТАЛЛЫ ИХ СПЛАВОВ
- •§ 112. ЦВЕТНЫЕ МЕТАЛЛЫ
- •§ 113. РЕДКИЕ МЕТАЛЛЫ
- •§ 114. УРАНО-ТОРИЕВОЕ ОРУДЕНЕНИЕ
- •§ 115. МИНЕРАЛЬНОЕ СЫРЬЕ ХИМИЧЕСКОЙ ПРОМЫШЛЕННОСТИ
- •§ 116. СТРОИТЕЛЬНЫЕ И НЕКОТОРЫЕ ДРУГИЕ ПОЛЕЗНЫЕ ИСКОПАЕМЫЕ
- •§ 117. ВОДА
- •§ 118. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
- •§ 119. ПРЕДВАРИТЕЛЬНАЯ ОБРАБОТКА ИСХОДНЫХ ДАННЫХ
- •§ 124. ВЫБОР ГЕОФИЗИЧЕСКИХ РЕПЕРОВ
- •§ 126. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ ПЛАСТОВОГО НАКЛОНОМЕРА
- •§ 127. СТРУКТУРНЫЕ КАРТЫ
- •§ 128. КАРТЫ СХОЖДЕНИЯ
- •§ 129. ПЛАСТОВЫЕ КАРТЫ
- •§ 131. ПЛАН-ДИАГРАММА
- •ПОДСЧЕТ ЗАПАСОВ НЕФТИ
- •ПОДСЧЕТ ЗАПАСОВ ГАЗА"
- •§ 134. ПРОБЛЕМА ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВОЗРАСТА ПОРОД
- •СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
- •ОСНОВНАЯ ЛИТЕРАТУРА
- •ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ ЛИТЕРАТУРА
- •К главам I и II
- •К главам III, IV и V
- •К главе VI
- •К главе VII
- •К главе VIII
- •К главе IX
- •К главам X и XI
- •К главам XII, XIII, XIV, XV и XVI
- •К главам XVII и XVIII
- •К главе XIX
- •К главам XX, XXI, XXII и XXIII
газовых месторождений, достаточно высокая гамма-активность (до 20 |
нгк экв Ra |
|
м3 |
||
|
наблюдается в глинах и особенно в глубоководных, битуминозных глинистых осадках, в
калийных солях. Существенно меньшую гамма-активность2 −10 |
нгк экв Ra |
имеют |
|
м3 |
|||
|
|
глинистые песчаники и известняки, некоторые доломиты и мергели, полимиктовые песчаные породы, углистые сланцы и часто континентальные глинистые осадки. К породам,
характеризующимся низкой гамма-активностью (до 2 нгк экв Ra ), относятся чистые
м3
кварцевые пески, песчаники, чистые известняки, некоторые доломиты, низкозольные ископаемые угли и гидрохимические натриевые и кальциевые осадки.
Так как многие породы имеют близкую гамма-активность, то однозначное определение пород в общем случае по данным гамма-метода во многих случаях невозможно, и для решения этой задачи диаграммы Іγ интерпретируют в комплексе с диаграммами других геофизических методов исследования скважин. Иногда диаграммы гамма-метода в общих чертах повторяют диаграмму потенциалов собственной поляризации пород, однако в деталях они существенно ее дополняют. Так, например, потенциалы Uсц в сильно глинистых известняках, вмещающих их глинах и мергелях обычно близки. Наоборот, эти породы часто существенно различаются по гамма-активности. Накопление радиоактивных элементов отражает геохимическую обстановку седиментации осадочных пород. Как следствие этого, диаграммы гамма-метода иногда позволяют выделить в однородных по другим параметрам (ρп, Ада, kпn, δп, ∆τя) глинистых толщах прослои повышенной гамма-активности, не отмечаемые по другим геофизическим методам. Эти прослои являются надежными реперами при корреляции разрезов скважин, нередко расположенных на значительных расстояниях.
Особенно большие возможности в изучении процессов генезиса осадочных толщ имеет спектроскопия естественно гамма-излучения. Условия накопления радия, тория и калия резко различны, и раздельное изучение концентрации этих элементов дает возможность точнее определять литологию изучаемых пород.
§ 53. ДИАГРАММЫ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗОТОПОВ
Интерпретация диаграмм интенсивности Іγ,и гамма-излучения изотопов, искусственно введенных в коллекторы, аналогична интерпретации диаграмм естественного гаммаизлучения.
В методе изотопов за нулевую линию диаграмм принимают линию, параллельную оси глубин с ординатой, равной минимальному значению Іγ,и,min в плотных породах — ангидритах, плотных известняках и других практически непроницаемых породах (см. рис. 107, кривая Іγ,и)- Для вычисления гамма-активности пород, созданной активными изотопами, определяют приращение ∆Іγ,и интенсивности Іγ,и над интенсивностью Іγ,иmin .
Если активированный раствор закачивают после бурения скважины, при расчете ∆Іγ,и предварительно из значения Іγ,и в пласте и Іγ,и,min в породах с минимальной интенсивностью вычитают интенсивности естественного гамма-излучения, измеренного до закачки изотопов. Активация раствора должна быть такой, чтобы значение ∆Іγ,и не менее чем в 20 раз превосходило величину максимального изменения ∆Іγ интенсивности естественного гаммаизлучения. Концентрацию активирующего реагента в растворе рассчитывают по формуле
(197)
где ∆kγ — наибольшее изменение концентрации гамма-активных элементов в породах, слагающих разрез скважины; kп,д — среднее значение коэффициента динамической пористости в изучаемых коллекторах в долях единицы объема;
а — коэффициент, учитывающий адсорбцию изотопов, их распад и вероятную
150
глубину проникновения фильтрата; коэффициент а обычно варьирует в пределах 1,2—5. Если скважину бурят на неактивированном растворе и до закачки активированного раствора регистрируют диаграмму интенсивности естественного гамма-излучения, концентрацию активирующего реагента можно взять в 2—5 раз меньшей, чем это дается формулой (197).
Вычислив ∆Іγ,и , и вводят поправку υγ за мощность изучаемой породы; ее избыточную гамма-активность рассчитывают по формуле
(198)
где Cγ — постоянная эталонирования радиометра.
§ 54. ДИАГРАММЫ ГАММА-ГАММА-МЕТОДОВ И ИХ ИНТЕРПРЕТАЦИЯ
При использовании источников, энергия гамма-излучения которых превосходит 1 МэВ, — плотностной вариант — интенсивность Іγγ,п рассеянного гамма-излучения определяется электронной плотностью δэ среды, окружающей зонд, и при обычно применяемых зондах размера Lγγ >20 см убывает с увеличением плотности тем значительнее, чем больше размер зонда [27, 28].
Электронная плотность
(ki — объемное содержание молекулярного соединения с относительной молекулярной массой Мi и плотностью δi; nj — число атомов элемента с атомным номером Zj в молекуле) для большинства пород с точностью до третьего знака соответствует плотности δп, поэтому закон изменения зависимости Iγγ,п от δэ распространяется и на связь между Iγγ,п и
δп.
При источниках мягкого гамма-излучения (Eγ < 0,5 МэВ)— фотоили селективный вариант — интенсивность Iγγ,ф рассеянного гамма-излучения зависит в основном от эффективного атомного номера изучаемой среды:
(199)
где ρi — массовое содержание в породах элемента с атомным номером Zi; βi = Zi/Ai (Ai
— атомная масса i-го элемента); m — величина, близкая к 4 и определяемая главным образом содержанием элементов с большим атомным номером).
Формула (199) для большинства горных пород приводится к виду
При отнесении точки записи к середине расстояния между источником гамма-квантов и индикатором рассеянного гамма-излучения кривые Іγγ (при υτя = 0) в случае симметричного распределения плотности и химического состава изучаемого объекта относительно его середины симметричны относительно этой области. Границы объекта, отличающегося от вмещающих пород по плотности и эффективному атомному номеру, мощность объекта, поправки в Іγγ за его ограниченную мощность определяются по правилам решения этой задачи гамма-методом (см. § 50 и рис. 104),
Интенсивность Іγγ резко зависит от плотности среды, окружающей зонд. Поэтому на показания метода существенно влияют плотность и толщина глинистой корки, плотность глинистого раствора и величина зазора между измерительной частью зонда и изучаемой породой. Влияние перечисленных факторов на результаты интерпретации значительно снижается при использовании измерений Іγγ с зондами двух размеров.
151
На рис. 108 приведены зависимости относительного прираще-
ния |
Iγγ ,x − Iγγ ,н |
от толщины слоя (глинистый раствор, глинистая корка) плотностью δсл |
|
||
|
I yy,п |
отделяющего прибор от [изучаемой породы (δп = 2ּ7ּ103 кг/м3) при различных значениях бсл. Слева условно показана шкала кажущихся, определенных по величине Іγγ без введения поправок, плотностей, иллюстрирующая величину погрешностей, создаваемых слоем.
Рис. 108. Зависимость относительного приращения интенсивности рассеянного гамма-излучения от толщины и плотности слоя, отделяющего зондовую часть гамма-гамма-радиометра от стенки скважины. Шифр кривых — δcл ּ10-3,кг/м3
Рис. 109. Палетка для определения плотности горных пород по данным гамма-гамма-метода (по Ю. А. Гулину).Шифр кривых — δп ּ10-3, кг/м
Количественную интерпретацию результатов исследования скважин гамма-гамма методом выполняют по данным относительного или относительного разностного
параметров.
За опорные среды с интенсивностями І΄γγ,оп и І΄΄γγ,оп меньшей и большей плотности
152
обычно берут воду (Іγγ,оп,δэ,в 1,111×103 кг/м3) и блоки алюминия (δ э,AI — 2,59ּ103 кг/м3) или бетона (δэ,б ≈ 2 ּ103 кг/м3). Использование относительного разностного параметра позволяет
получить более точные результаты.
При расчете Іγγ особенно при источниках гамма-квантов малой мощности следует из зарегистрированного значения Ірγγ вычесть величину Іγ, измеренную тем же индикатором, которым регистрируется Іγγ .
На рис. 109 приведена одна из палеток зависимостей |
|
Ιγγ ,б |
= f ( |
|
Ιγγ , м |
) |
Ι |
γγ ,эт,б |
Ι |
|
|||
|
|
|
|
γγ ,эт,м |
для двухзондового радиометра (при δп = const — [28 ] (Индексами σ и м отмечены интенсивности, измеренные с зондами большого (360 мм) и малого (155 мм) размеров; индексом эт — то же в эталонном устройстве).
Использование подобных зависимостей дает возможность определять плотность пород при наличии глинистой корки.
Количественная интерпретация диаграмм фотоварианта метода основывается на использовании связей между Іγγ,ф и Zэф и между Zэф и содержанием рудных элементов (см. гл. XVIII).
Для исключения влияния плотностного эффекта предложены способы решения уравнений, связывающих Іγγ с δп и Zэф для зондов различных типов [27].
Геологическая интерпретация диаграмм Іγγ зависит от варианта метода. При плотностном варианте зонами минимальных значений Іγγ,п выделяются плотные породы — низкопористые известняки, доломиты, ангидриты и песчаники (см. рис. 107, кривая Іγγ), большинство магматических и особенно рудосодержащих пород. Зонами максимумов Іγγ,п отмечаются высокопористые разности пород, некоторые серпентины и особенно ископаемые угли (см. гл. XVII). Средние значения Іγγ,п относятся к породам с плотностью, варьирующей от 2,2 до 2,5ּ103 кг/м3. По глубоким депрессиям диаграмм Іγγ,ф выделяются породы, обогащенные элементами с высоким атомным номером. Чем выше содержание этих элементов и больше их атомный номер, тем значительнее амплитуды аномалий ∆ Іγγ,ф.
§ 55.ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ РЕНТГЕНОРАДИОГРАФИЧЕСКОГО МЕТОДА
Интерпретацию диаграмм рентгено-радиографического метода, основанного на изучении интенсивности Iрр характеристического излучения, выполняют по данным анализа величины спектрального отношения (В. А. Мейер, В. С. Нахабцев):
где Iрр,х и Iγγ,пр — интенсивности рассеянного гамма-излучения в области энергий характеристического излучения и в прилегающей к ней области несколько более высоких энергий [30]. Интервалы энергий излучений Ipp,х + Iγγ,x и Iγγ,пр зависят от элемента, для поисков которого используют рентгено-радиографический метод (см. гл. XVIII), и варьируют от 20 до 120 кэВ.
Спектральное отношение, нормированное по его величине во вмещающих (безрудных) породах
(200)
пропорционально концентрации qN изучаемого элемента N. В формуле (200) ηрр,x и ηрр,вм — величины спектральных отношений в рудном теле и во вмещающих породах (ηрр,вм минимально); kp — постоянная эталонирования.
Рентгено-радиографический метод успешно используют для выделения ряда металлов (Sn, Mo, Ba, Pb, и др., см. гл. XVIII). Эффективность использования метода во многом определяется чистотой скважины, отсутствием заглинизированности ее стенок и правильным
153