- •§ 1. Теория теплообмена (основные понятия)
- •1.1 Основные определения
- •1.2. Закон Фурье
- •1.3. Дифференциальное уравнение энергии
- •§ 2. Теплопроводность
- •2.1. Введение
- •2.2. Условия однозначности для тепловых процессов
- •2.3. Передача тепла через плоскую стенку в стационарных условиях
- •2.3.1. Граничное условие первого рода
- •2.3.2. Граничное условие третьего рода
- •2.4. Передача тепла через цилиндрическую стенку
- •2.4.1. Уравнение энергии в цилиндрических координатах
- •2.4.2. Граничное условие первого рода
- •2.4.3. Граничное условие третьего рода
- •2.5. Критический диаметр тепловой изоляции
- •§ 3. Конвекция
- •3.1. Конвективный перенос теплоты
- •3.2. Краткие сведения о газодинамике неизотермического течения
- •3.3. Дифференциальные уравнения движения газа
- •Уравнение неразрывности
- •Уравнение движения
- •§4. Элементы теории подобия
- •§7. Вынужденное движение жидкости (газа). Понятие пограничного слоя
- •7.2. Дифференциальные уравнения динамического пограничного слоя
- •7.3. Характер движения жидкости вдоль поверхности
- •§8. Теплообмен при ламинарном и турбулентном движении жидкости (газа)
- •8.1. Теплоотдача при ламинарном пограничном слое
- •8.2. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
- •§9. Особенности движения и теплообмена в трубах и каналах
- •9.1. Теплоотдача при вязкостном ламинарном течении жидкости в гладких трубах круглого сечения
- •9.2. Теплоотдача при турбулентном течении жидкости в трубах различного сечения
- •§10. Теплоотдача при свободном движении жидкости в большом объёме
- •10.2. Теплоотдача при свободном движении жидкости в ограниченном пространстве
- •§12. Теплообменные аппараты. Общие сведения
- •12.1. Классификация теплообменных аппаратов
8.2. Теплоотдача при турбулентном пограничном слое
Турбулизация пограничного слоя приводит к перераспределению скорости потока по толщине пограничного слоя. При этом профиль скорости становится более заполненным, а градиенты скорости вблизи твёрдой поверхности увеличиваются. Условно можно сказать, что турбулентный поток жидкости ведёт себя так же, как ламинарный с увеличенным коэффициентом вязкости. Условно турбулентный пограничный слой можно разделить на две области.
Ламинарный подслой - это область, непосредственно прилегающая к поверхности пластины, характеризуется сильными градиентами скорости потока, большими напряжениями, вызванными молекулярной вязкостью и слабым пульсационным движением среды. Пульсации гасятся при приближении к твёрдой поверхности. В этой области . Толщина ламинарного подслоя обычно не превышает 1-2% от толщины всего пограничного слоя.
Турбулентное ядро – это область течения над ламинарным подслоем характеризуется развитым пульсационным движением среды. В этой области .
При турбулентном режиме течения в пограничных слоях, формирующихся на поверхностях различной геометрии, экспериментально было получено, так называемое, универсальное логарифмическое распределение скорости.
По оси абсцисс отложено безразмерное расстояние от стенки , а по оси ординат безразмерная скорость потока вдоль поверхности .
Безразмерная толщина турбулентного пограничного слоя
(32)
Коэффициент трения на плоской непроницаемой пластине, обтекаемой безградиентным турбулентным потоком газа или жидкости имеет вид:
. (33)
Воспользовавшись подобием процессов теплообмена и трения на плоской пластине для локального коэффициента теплоотдачи (локального числа Нуссельта) можно получить:
. (34)
При обтекании плоской пластины экспериментально установлено, что показатель степени при числе Прандтля – n=0.4. Средний коэффициент теплоотдачи для пластины длиной L можно рассчитать следующим образом:
. (35)
Экспериментальные исследования местных коэффициентов теплоотдачи позволили получить формулу близкую к теоретической (35):
. (36)
§9. Особенности движения и теплообмена в трубах и каналах
На поверхности трубы, через которую течет жидкость, образуется динамический пограничный слой, который может иметь ламинарный или турбулентный характер.
На некотором расстоянии от входа пограничные слои смыкаются, и после этого в поперечном сечении устанавливается стабильное распределение скоростей, которое при ламинарном потоке имеет параболический характер, а при турбулентном степенной (с показателем степени, зависящем от числа Re).
Расстояние от входа в трубу или канал до сечения, в котором динамические пограничные слои смыкаются, называется гидродинамическим начальным участком, или участком гидродинамической стабилизации.
Аналогично развивается и тепловой пограничный слой. Участок от начала трубы до смыкания тепловых пограничных слоев называется тепловым начальным участком.
Режим течения жидкости в трубе зависит от значения числа Рейнольдса:
,
где средняя по сечению трубы скорость жидкости; d диаметр трубы.
Среднюю по сечению трубы скорость жидкости можно выразить через известный массовый расход теплоносителя:
.
Тогда:
.
При Re<2×103 наблюдается ламинарное течение жидкости. Однако при большом температурном напоре в поперечном сечении ламинарного потока может возникнуть свободное движение, обусловленное гравитационными силами. Поэтому среди неизотермических ламинарных потоков различают вязкостный и вязкостно-гравитационный режимы течения. В первом случае силы вязкости превалируют над силами гравитации и свободное движение не возникает. Во втором случае движение жидкости в трубе только условно можно назвать ламинарным.
При Re>104 поток становится турбулентным, но в начале трубы по-прежнему сохраняется участок с ламинарным пограничным слоем.
При Re>5×104 турбулентный пограничный слой начинает формироваться практически от начала трубы.
При 2×103<Re<104 наблюдается переходный режим течения и теплообмена.
Изменение толщины и структуры пограничного слоя определяет изменение коэффициента теплоотдачи по длине трубы.
На рисунке показано изменение местного и среднего коэффициентов теплоотдачи для трубы с одинаковой по всей длине структурой пограничного слоя и для трубы, в начале которой наблюдается ламинарный пограничный слой, переходящий затем в турбулентный.
Для турбулентного течения длина теплового начального участка, на котором изменяется местный коэффициент теплоотдачи, составляет 10d–15d средний коэффициент теплоотдачи изменяется на длине 50d.