- •Законы динамики. Основные понятия и определения. Система единиц.
- •Дифуры движения мат точки
- •3.Первая и вторая основные задачи динамики.
- •6.Собсвтенные колеюбания.
- •Свободное гармоническое колебание материальной точки
- •7. Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки.
- •8.Мех система. Классиф сил, действ на точки системы. Масса. Центр масс системы.
- •9.Моменты инерции тв тела относ полюса, оси, плоскости. Радиус инерции.
- •10.Теорема о мом инерц отн параллельных осей. Ми простейших тел.
- •11. Теорема о движении центра масс. Законы сохр ц. Масс
- •13.Момент колва движения точки и систмы. Кин мом вращ тв тела отн оси вращ. Теор об изм момента колва движ.
- •14.Теорема об изменении кинетического момента механической системы.
- •15.Элемент работа силы. Работа пост силы. Работа силы на конеч перемещ. Работа силы тяжести, упр. Работа сил, приложенных к вращающемуся в телу.
- •16. Кинетическая энергия материальной точки и механической системы. Теорема Кенига о кинетической энергии механической системы.
- •17 Теорема об изменении кинетической энергии. Закон сохранения механической энергии
- •18,19 Потенциальное силовое поле. Потенциальная энергия.
- •20 Число степеней свободы. Классификация связей. Возможные (виртуальные) перемещения системы.
- •21 Главный вектор момент сил инерции. Принцип д’Аламбера для мат точки и несвоб мех сист
- •22 Принцип возможных перемещений для механической системы.
- •23. Динамические реакции подшипников при вращении вокруг неподвижной оси.
- •24.Возможная (виртуальная) работа. Общее уравнение динамики.
- •25. Обобщенные координаты, обобщенные скорости и обобщенные силы.
- •26 Уравнение Лагранжа второго рода.
- •27)Кинетический потенциал. Уравнение Лагранжа второго рода для консервативной механической системы.
- •28. Понятие удара. Ударная сила, ударный импульс. Типы удара.
- •29 Теоремы об изменении количества движения и кинетического момента механической системы при ударе. Коэффициент восстановления.
- •30 Теорема о потерях кинетической энергии механич. Сис-мы при ударе. Центр удара.
22 Принцип возможных перемещений для механической системы.
;
, пусть связи, наложенные на точки механической системы двусторонние, стационарные, голономные и идеальные, тогда: .
Принцип возможных перемещений - принцип Лагранжа - для равновесия механической системы с двусторонними, стационарными, голономными и идеальными связями необходимо и достаточно, чтоб алгебраическая сумма работ задаваемых сил на возможном перемещении равнялась нулю.
Золотое правило механики - вариант закона сохранения энергии, согласно которому ни один из простых механизмов не дает выигрыша в работе; во сколько раз выигрываем в силе, во столько же раз проигрываем в расстоянии.
F1s1=F2s2
23. Динамические реакции подшипников при вращении вокруг неподвижной оси.
24.Возможная (виртуальная) работа. Общее уравнение динамики.
Возможная (виртуальная) работа dА — элементарная работа, которую, действующая на матер.точку сила могла бы совершить на возможном перемещении этой точки.
Общее уравнение динамики.
Принцип возможных перемещений дает общий метод решения
задач статики. С другой стороны, принцип Даламбера позволяет
использовать методы статики для решения задач динамики.
Следовательно, применяя эти два принципа одновременно, мы можем
получить общий метод решения задач динамики.
Рассмотрим систему материальных точек, на которую наложены
идеальные связи. Если ко всем точкам системы кроме действующих
на них активных сил и реакций связей прибавить
соответствующие силы инерции , то согласно принципу
Даламбера полученная система сил будет находиться в равновесии. Тогда,
применяя к этим силам принцип возможных перемещений, получим
Но последняя сумма по условию (98) равна нулю и окончательно
будет:
Из полученного результата вытекает следующий принцип
Даламбера — Лагранжа: при движении механической
системы с идеальными связями в каждый момент времени сумма
элементарных работ всех приложенных активных сил и всех сил
инерции на любом возможном перемещении системы будет равна нулю.
Уравнение,выражающее этот принцип, называют общим
уравнением динамики. В аналитической форме уравнение имеет вид
Уравнения позволяют составить дифференциальные уравнения движения механической системы. Если при этом система представляет собой совокупность каких-нибудь твердых тел, то для составления уравнений нужно к действующим на каждое тело активным силам прибавить приложенную
в любом центре силу, равную главному вектору сил инерции, и пару
с моментом, равным главному моменту сил инерции относительно
этого центра, а затем применить принцип возможных перемещений.
25. Обобщенные координаты, обобщенные скорости и обобщенные силы.
ОБОБЩЕННЫЕ КООРДИНАТЫ И ОБОБЩЕННЫЕ СКОРОСТИ
Число координат (параметров), определяющих положение меха-
механической системы, зависит от количества точек (или тел), входящих
в систему, и от числа и характера наложенных связей. Будем в
дальнейшем рассматривать только системы с геометрическими
связями (точнее только голономные системы). У такой системы число независимых координат, определяющих положение системы, совпадает с числом ее степеней свободы. В качестве этих координат можно выбирать параметры, имеющие любую размерность и любой геометрический (или физический)
смысл, в частности отрезки прямых или дуг, углы, площади и т. п.
Независимые между собой параметры любой размерности, число
которых равно числу степеней свободы системы и которые
однозначно определяют ее положение, называют обобщенными координатами системы. Будем обозначать обобщенные координаты буквой q.
Тогда положение системы, имеющей s степеней свободы, будет определяться s обобщенными координатами
Поскольку обобщенные координаты между собой независимы, то
элементарные приращения этих координат
также между собой независимы. При этом каждая из величин
определяет соответствующее, независимое от других возможное
перемещение системы.
Как при всяком переходе от одной системы координат к другой,
декартовы координаты любой точки рассматриваемой механической системы можно выразить через обобщенные координаты
зависимостями вида: и т. д. Следовательно,
и для радиуса-вектор a этой точки, поскольку ,
тоже будет*
ОБОБЩЕННАЯ РАБОТА
Формула дает выражение полной элементарной работы
всех действующих на систему сил в обобщенных координатах. Из
этого равенства видно, что обобщенные силы —•это величины,
равные коэффициентам при приращениях обобщенных координат в
выражении полной элементарной работы действующих на систему
сил.
т. е. размерность обобщенной силы равна размерности работы,
деленной на размерность соответствующей обобщенной координаты.
Вычисление обобщенных сил будем производить
по формулам вида ,
,что сводится к вычислению
возможной элементарной работы .