- •Гиперзвуковые течения газов
- •§ 1. Изменение параметров газа в изоэнтропическом гиперзвуковом потоке
- •§ 2. Гиперзвуковое течение около выпуклого тупого угла
- •Ия потока около выпуклого угла. Ма отклонен
- •§ 3. Плоская ударная волна в гиперзвуковом течении
- •Сферы и цилиндра с конической передней частью от числа Маха.
- •§ 4. Гиперзвуковое обтекание плоской пластины при малом угле атаки
- •§ 5. О гиперзвуковом обтекании тонких заостренных спереди тел
- •Скоростью аффинно-подобных тел.
- •§ 6. Закон сопротивления Ньютона
- •Течения разреженных газов
- •§ 1. Различные типы течений разреженных газов
- •§ 2. Скачки скорости и температуры у стенки при течении газа со скольжением
- •§ 3. Течение газа со скольжением в трубе
- •В трубе.
- •Со скольжением в трубе от числа при разных значениях числа Маха.
- •§ 4. Внешнее сопротивление тел в потоке разреженного газа при наличии скольжения
- •§ 5. Свободно-молекулярные течения газа и элементы кинетической теории газов
- •Двух значений средней квадратичной скорости молекул.
- •Стенкой за единицу времени.
- •§ 6. Давление и напряжение трения при свободно-молекулярном обтекании твердого тела
- •Давления газа на стенку при молекулярном течении.
- •§ 7. Расчет аэродинамических сил при свободно - молекулярном обтекании твердых тел
- •При молекулярном течении газа.
- •§ 8. Свободно-молекулярное течение газа в длинной трубе
- •§ 8. Молекулярное истечение газа через отверстие в стенке и через короткую трубку
Течения разреженных газов
§ 1. Различные типы течений разреженных газов
До сих пор мы рассматривали газовые течения, в которых газ представлял собой сплошную среду; это справедливо, когда длина среднего свободного пробега молекул газа весьма мала по сравнению с характерным размером газового течения . В одних задачах газовой динамики характерным размером является толщина пограничного слоя, в других - толщина или длина обтекаемого тела. Безразмерное отношение
, (1)
определяющее характер среды, называется числом Кнудсена.
При нормальном давлении величина свободного пробега молекул составляет миллионные доли сантиметра. При понижении плотности газа свободный пробег молекул возрастает обратно пропорционально плотности, и если он становится соизмеримым с характерными размерами потока, то дискретная структура газа начинает сказываться на законах газовой динамики и
теплообмена.
Число Кнудсена можно выразить через известные критерии подобия - числа Маха М и Рейнольдса ; для этого следует использовать формулу Чепмена из кинетической теории газов,
связывающую кинематическую вязкость со свободным пробегом и средней скоростью движения молекул :
(2)
Средняя скорость молекул выражается через скорость звука
где . (3)
Тогда из (2) и (3) имеем
(4)
Подставляя (4) в (1), получаем зависимость числа Кнудсена от отношения числа Маха к числу Рейнольдса
(5)
Из теории пограничного слоя следует, что при больших значениях числа Рейнольдса ( ) толщина пограничного слоя обратно пропорциональна корню квадратному из числа Рей-
нольдса
где х - длина тела. Поэтому если речь идет о гидродинамическом трении или теплообмене, когда характерным размером является толщина пограничного слоя ( ), то при согласно (5), число Кнудсена становится пропорциональным отношению числа Маха к корню квадратному из числа Рейнольдса
(6)
При малых значениях числа Рейнольдса ( ) толщина пограничного слоя сравнима с длиной тела ( ), поэтому
(7)
Имеющиеся теоретические и экспериментальные данные свидетельствуют о том, что при очень малых значениях числа Кнудсена ( ) газ ведет себя как сплошная среда. В интервале значений числа Кнудсена можно также пользоваться уравнениями газовой динамики сплошной среды, однако при этом, как будет показано ниже, следует в граничные условия на твердой поверхности вводить поправку на так называемые «скольжение» и «скачок температуры».
При очень больших значениях числа Кнудсена ( ) пограничный слой у поверхности тела не образуется, так как реэмитированные (отраженные) поверхностью тела молекулы сталкиваются с молекулами внешнего потока на далеком от него расстоянии, т. е. тело не вносит искажений в поле скоростей внешнего потока. Для этого режима «свободно-молекулярного течения газа», который по имеющимся данным наблюдается при , трение и теплообмен на поверхности обтекаемого тела рассчитываются из условия однократного столкновения молекул газа с поверхностью.
Переходная область между режимом со скольжением и свободно-молекулярным режимом остается до сих пор мало изученной, так как в ней приходится учитывать как столкновения молекул между собой, так и неоднократные столкновения их с телом, а это создает большие теоретические трудности.
Рис. 1. Границы различных режимов течения разреженного газа.
Таблица 1
Высота Н, км |
0 |
25 |
50 |
75 |
100 |
125 |
150 |
875 |
200 |
Длина свободного пробега , м |
|
|
|
|
|
2,3 |
18 |
80 |
300 |
Сопоставляя данные рис. 1 и таблицы 1, можно получить представление о связи между высотой полета и границами различных режимов.
Для ракеты длиной 3 м влияние скольжения начинает проявляться с высоты 50 км при и 30 км при . Свободно-молекулярное течение устанавливается при любой скорости полета, начиная с высоты 140 км.