- •Молекулярно-кинетическая теория (статистика) и термодинамика
- •Масса и размеры молекул
- •Состояние системы. Процесс.
- •Внутренняя энергия системы. Первое начало термодинамики. Элементарное количество теплоты и работы.
- •Температура. Измерение температуры.
- •Уравнение состояния идеального газа. Абсолютная температура.
- •Уравнение кинетической теории газов для давления. Закон Дальтона
- •Идеальный газ во внешнем поле.
- •Распределение Максвелла
- •Равнораспределение энергии по степеням свободы.
- •Внутренняя энергия и теплоемкость идеального газа.
- •Цикл Карно
- •Природа необратимости
- •Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •Неравновесные процессы.
- •Диффузия.
- •Теплопроводность.
- •Представление об электрическом поле.
- •Взаимодействие зарядов. Закон Кулона.
- •Напряженность поля.
- •Суперпозиция полей.
- •Поле диполя. Напряженность поля электрического диполя.
- •Линии напряженности. Поток вектора напряженности.
- •5. Теорема Гаусса
- •6. Напряженность для различных конфигураций источников поля.
- •2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей.
- •7. Работа сил электростатического поля
- •8. Потенциал
- •9. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •Поле диполя. Потенциал поля электрического диполя.
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •10. Полярные и неполярные молекулы
- •11. Диполь в однородном и неоднородном электрических полях
- •12. Поляризация диэлектриков
- •Связь поляризации и связанных зарядов.
- •14. Поляризация и плотность связанных зарядов.
- •15. Описание поля в диэлектриках
- •Электрический ток в металлах и полупроводниках Природа носителей тока в металлах
- •Элементарная классическая теория металлов
- •Магнетизм. Магнитное поле в вакууме. Взаимодействие токов. Закон Ампера для длинных проводников.
- •Магнитное поле
- •Закон Био – Савара. Поле движущегося заряда
- •Действие магнитного поля на токи и заряды Сила, действующая на ток в магнитном поле.
- •Сила Лоренца
- •Работа, совершаемая при перемещении тока в магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе Магнитное поле в веществе
- •Магнетики
- •§ 50. Классификация магнетиков
- •Магнитомеханические явления. Магнитные моменты атомов и молекул
- •Диамагнетизм
- •Парамагнетизм
- •Ферромагнетизм.
7. Работа сил электростатического поля
Сила, действующая на точечный заряд, находящийся в поле другого неподвижного точечного заряда, является центральной. Из механики известно, что центральное поле сил потенциально. То есть, работа действительно зависит лишь от начального и конечного положений этого заряда (от r1 и r2) и не зависит от траектории перемещения заряда q'. Следовательно, силы, действующие на заряд q' в поле неподвижного заряда q, потенциальны.
Этот вывод распространяется на поле любой системы неподвижных зарядов. Сила , действующая на точечный заряд q', по принципу суперпозиции равна
F=суммFi
где – сила, обусловленная i-м зарядом системы источников поля. Работа равна сумме работ, совершаемых отдельными силами:
A=суммAi
Каждое из слагаемых не зависит от пути. Следовательно, не зависит от пути и работа A.
Еще можно сказать о циркуляции и о том что циркуляция равна нуля в потенц поле
8. Потенциал
Тело, находящееся в потенциальном поле сил, обладает потенциальной энергией, за счет которой совершается работа силами поля.
Следовательно, работа (9.1) равна разности значений потенциальной энергии, которыми обладал заряд q' в точках 1 и 2 поля заряда q:
Отсюда выражение для потенциальной энергии заряда q' в поле заряда q
W=(1/4pi(e0))(qq/r)+C
Значение постоянной С выбирается таким, чтобы при удалении заряда на бесконечность (r = ) потенциальная энергия обращалась в нуль.
Величина фи=W/q
называется потенциалом поля в данной точке и является энергетической характеристикой электрического поля.
Потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладает в данной точке поля единичный положительный заряд. Следовательно потенциал поля точечного заряда равен: фи=(1/4pi(e0))(q/r)
Потенциал поля, создаваемого системой зарядов, равен сумме потенциалов, создаваемых каждым из зарядов в отдельности.
потенциальная энергия заряда q, находящегося в точке поля с потенциалом фи
W=qфи
Таким образом, работа, совершаемая над зарядом силами поля, равна произведению величины заряда на разность потенциалов в начальной и конечной точках.
А=qфи
9. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
Электрическое поле можно описать либо с помощью векторной величины Е, либо с помощью скалярной величины фи. Между этими величинами должна существовать связь. Так как Е пропорциональна силе, действующей на заряд, а фи – потенциальной энергии заряда, понятно, что эта связь должна быть аналогична связи между потенциальной энергией и силой.
Используя обозначение градиента, можно написать E = – gradфи
Напряженность электрического поля равна градиенту потенциала, взятому с обратным знаком.
Соотношение между напряженностью поля и потенциалом точечного заряда. Потенциал этого поля равен
Фи=
Проекция grad на направление r равна
gradфи =(-1/4pi(e0))(q/r^2)
Разность потенциалов между двумя бесконечными разноименно заряженными плоскостями (однородное поле).
Фи1-фи2= E*d d-расстояние между пластинами конденастора
В частности, это выражение определяет связь разности потенциалов между пластинами конденсатора с напряженностью поля в конденсаторе. Расстояние между пластинами равно d.