Лекции По Физике Оптике Для Дневников (Переверзев В. Г

Для собирающей линзы фокусное расстояние Fположительно, для рассеивающей - отрицательно. Оптической силы линзы на-

зывают величину Ф, обратную фокусному расстоянию линзы:

,

Единица оптической силы - диоптрия (дтпр).

.

17.3.4. Построение изображения в линзах

Для построения изображения предмета необходимо построить изображение каждой его точки.

Для построения изображения точки достаточно найти точки пересечение двух любых лучей идущих из заданной точки.

Удобнее всего использовать в качестве одного из этих лучей луч, идущий через оптический центр, он идет через линзу не отклоняясь:

Другой удобный луч - идущий параллельно оптической оси. Он, преломляясь в линзе, проходит через фокус, если линза собирающая:

Если линза рассеивающая, то через фокус проходит продолжение луча:

И, если луч шел через фокус собирающей линзы, то после преломления он пойдет параллельно оптической оси:

Для рассеивающей линзы параллельно оптической оси пойдет после преломления луч, продолжение которого проходит через фокус:

17.3.4.1. ПРИМЕРЫ ПОСТРОЕНИЯ ИЗОБРАЖЕНИЯ ТОЧКИ В СОБИРАЮЩЕЙ ЛИНЗЕ

17.3.4.2. ПРИМЕР ПОСТРОЕНИЯ ИЗОБРАЖЕНИЯ ТОЧКИ В РАССЕИВАЮЩЕЙ ЛИНЗЕ

17.3.5. Формула линзы

ΔABOподобен ΔA'B'O, значит:

.

ΔOCFподобен ΔA'B'F, значит:

, следовательно: ,

освободимся от знаменателя:

,

поделим на d f F, тогда:

,

или

,

откуда следует формула тонкой линзы:

.

Здесь d, f, F - алгебраические величины.

18. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА

Интерференция (от лат. Inter - взаимно, ferio - ударяю) - взаимное усиление или ослабление двух (или большего числа) волн при их наложении друг на друга при одновременном распространении в пространстве.

Интерференция - это одно из основных свойств волн любой природы: упругих (15), электромагнитных (16), в том числе и световых (16.5).

18.1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ОТ ДВУХ МОНОХРОМАТИЧЕСКИХ ИСТОЧНИКОВ ОДИНАКОВОЙ ЧАСТОТЫ

Изобразим два точечных источника S1 и S2, излучающих монохроматические световые волны одинаковой частоты ω. Проана-

лизируем, от чего зависит интенсивность света в точке пространства, удаленной от первого источника на расстояние r1, а от второго - на r2.

Пусть векторы E1 и E2 обеих световых волн колеблются в одной плоскости, тогда:

Т.к. r1= const, r2= const, то в точке наблюдения каждая световая волна см. (16.1.2.2) возбуждает свое гармоническое колебание:

Амплитуда результирующего колебания при сложении колебаний одинаковой частоты и одинакового направления была найде-

на в (14.3.2):