- •Министерство образования и науки Российской Федерации
- •Введение
- •Перечень условных обозначений
- •1 Основные теоретические положения
- •1.1. Физические основы переходных процессов
- •1.2 Математический аппарат и алгоритмы расчетов
- •1.2.1 Классический метод анализа переходного процесса
- •1.2.2 Операторный метод расчета (метод преобразования Лапласа)
- •1.2.3 Расчет методом интеграла Дюамеля
- •1.2.4 Метод переменных состояния переходных процессов
- •2 Классический метод расчета переходных процессов в линейных электрических цепях
- •2.1 Примеры расчета переходных процессов в цепях с индуктивностью
- •Имеет один отрицательный и действительный корень
- •Решение
- •И подставим его в первое уравнение системы:
- •Источника напряжения
- •Получим характеристическое уравнение
- •Решение
- •Первый способ
- •Решение
- •Ом; Ом.
- •Решение
- •Решение
- •И падение напряжение на индуктивности
- •Решение
- •Поэтому в соответствии с первым законом Кирхгофа для узла “1” ток в индуктивности, питаемый источником тока равен току в ветви с резистором: а.
- •Откуда составляем характеристическое уравнение:
- •Где ток в конденсаторе.
- •Отсюда находим характеристическое уравнение:
- •С-1; с-1.
- •С-1; с-1.
- •Решение
- •Напряжение между узлами 1 и 2 определяется как:
- •И подставим туда ток конденсатора (2.6.6):
- •Откуда характеристическое уравнение оду будет иметь вид:
- •2.8 Задачи для самостоятельного решения
- •3 Операторный метод расчета переходных процессов в линейных электрических цепях
- •3.1 Примеры расчета переходных процессов в цепях постоянного тока
- •Решение
- •Решение
- •3.2 Примеры расчета переходных процессов в цепях переменного тока
- •С-1; с-1;
- •По закону Ома для участка цепи определяем искомый операторный ток:
- •С-1; с-1;
- •4 Расчет переходных процессов с помощью интеграла дюамеля
- •4.1 Примеры расчета переходных и импульсных характеристик
- •Тогда по закону Ома в операторной форме определяем ток
- •Решение
- •С-1; с-1;
- •4.2 Примеры расчета переходных процессов с помощью интеграла Дюамеля
- •Решение
- •4.3 Задачи для самостоятельного решения
- •5 Расчет переходных процессов методом переменных состояния
- •5.1 Примеры расчета
- •Определим собственные значения матрицы a, т.Е. Корни уравнения
- •. Определим собственные значения матрицы a, т.Е. Корни уравнения
- •5.2 Задачи для самостоятельного решения
- •Список литературы
- •Содержание
- •Часть II
- •190008, Г.С.-Петербург, ул. Лоцманская, 3.
1.2.4 Метод переменных состояния переходных процессов
Для линейной цепи ток каждой ветви и напряжение можно найти как решение составленного для этой ветви дифференциального уравнения, полученного из системы уравнений по законам Кирхгофа:
(1.2.1) |
Заменим неизвестную величину и ее производные переменными:
При такой замене уравнение (1.2.1) будет сводиться к системе дифференциальных уравнений первого порядка:
(1.2.2) | |
Переменными состояния являются переменная и ее производные.
На переходной процесс в любой электрической цепи влияют параметры цепи, параметры источников энергии и независимые начальные условия (токи в индуктивных элементах и напряжения на емкостных элементах коммутации). Поэтому в качестве переменных состояния целесообразно здесь выбирать токи в катушках и напряжения на конденсаторах. За входные величины примем источники электрической энергииза выходные – искомые величины.
Запишем дифференциальное уравнение состояния в матричной форме:
(1.2.3) |
или
(1.2.4) |
где – матрица – столбец переменных состояния размером– матрица – столбец электродвижущих сил и токов источников размером– основная квадратная матрица порядка– матрица связи размераЭлементы указанных матриц определяются структурой и параметрами цепи.
Уравнения (1.2.3) и (1.2.4) в матричной форме можно составить с применением метода наложения по законам Кирхгофа и других методов. Для получения зависимостей между производными переменных состояния, т.е. и переменными состоянияиа также ЭДС и токами источников, будем полагать, что переменные состояния заданы.
2 Классический метод расчета переходных процессов в линейных электрических цепях
2.1 Примеры расчета переходных процессов в цепях с индуктивностью
Задача 2.1.1Цепь, представленная на рис. 2.1.1.а, содержит последовательно соединенные резистор с сопротивлениемОм и катушку с индуктивностьюГн, при замыкании ключа К в моментвключается на постоянное напряжениеВ. С какой скоростью нарастает ток в начальный момент времени? Определить через какой промежуток времени ток станет равным 99% тока установившегося режима. Найти закон изменения ЭДС самоиндукции, наводимой при включении, и вычислить, через какой промежуток времени после включения скорость нарастания энергии в магнитном полебудет максимальна.
|
Решение 1) До коммутации ключ К в цепи, изображенной на рис. 2.1.1.а, разомкнут, поэтому ток в катушке индуктивности 2) Рассчитаем ток в катушке после коммутации .Схема в этом режиме представлена на рис. 2.1.1.а. Так как в установившемся режиме в цепи протекает постоянный ток, то падение напряжение на катушке индуктивностии поэтому в соответствии с законом Ома ток в индуктивности А. 3) Для расчета переходного процесса в схеме, представленной на рис. 2.1.1.а, в момент коммутации при замыкании рубильника К составим на основании второго закона Кирхгофа составляем уравнение: которое является НДУ первого порядка. Из последнего уравнения определим ОДУ:
и характеристическое уравнение |
Рис. 2.1.1.а | |
Рис. 2.1.1.б |
Корень последнего уравнения
с-1
единственный, отрицательный и действительный.
Общее решение составленного НДУ при одном отрицательном корне имеет вид:
Постоянную интегрирования определим из начальных условий: для этого запишем последнее уравнение при
Так как в соответствии с первым законом коммутации ток в катушке индуктивности не может изменяться скачком и должен быть равен току прит.е.
Тогда
Окончательное решение для тока в катушке
А.
4) Производная тока в катушке
Скорость нарастания тока в катушке в начальный момент времени
А/с.
5) Промежуток времени, через который ток станет равным 99% тока установившегося режима определим следующим образом:
или
мс.
6) Определим закон изменения ЭДС самоиндукции, наводимой в катушке индуктиности при замыкании ключа К:
В.
7) Найдем промежуток времени после включения , через которой скорость нарастания энергии в магнитном полебудет максимальна. Для этого сначала вычислим выражение для энергии в магнитном поле катушки индуктивности:
Дж.
Скорость нарастания энергии
Найдем максимум последней функции:
откуда
мс.
Задача 2.1.2 На рис. 2.1.2.а изображена простейшаяцепь. Сопротивление катушкиОм, ее индуктивностьГн. До коммутации в цепи был установившейся режим и через катушку проходил ток 20 А. В моментона замыкается накоротко путем отключения ключа К1и включения ключа К2. Определить скорость убывания тока в катушке в начальный момент времени и в момент, когда ток равен 10 А.
Рис. 2.1.2.а |
Рис. 2.1.2.б |
Решение
1) Схема до коммутации приведена на рис. 2.1.2.б. Согласно условию задачи ток в катушке до коммутации
А.
|
2) Вычерчиваем цепь для установившегося режима. Схема для изображена на рис. 2.1.2.в. Так как в данной цепи нет источника вынуждающей силы – ЭДС, значит ток в катушке 3) Для расчета переходного процесса в момент коммутации при срабатывании ключей К1и К2для цепи, изображенной на рис. 4.1.2.а записываем уравнение по второму закону Кирхгофа: |
Рис. 2.1.2.в |
Данное уравнение является НДУ первого порядка, которое в силу равенства нулю правой части совпадает с ОДУ
Характеристическое уравнение